Оглавление:
Жестко-пластическое тело
- Жесткий пластиковый корпус. В предыдущем разделе мы неоднократно рассматривали проблему конечного равновесия стержневой и стержневой систем идеального пластического материала. Основная трудность в решении этих задач состоит в том, чтобы правильно определить положение пластикового шарнира
балки, либо определить, какой стержень будет находиться в пластическом состоянии при работе с фермами. Конечно, как мы иногда делали, можно сначала рассмотреть упругое состояние системы.
Наиболее напряженный элемент становится первым, который входит в пластическое состояние с увеличением внешних Людмила Фирмаль
сил. Затем мы, принимая во внимание состояние упругого пластика, выясняем, какие элементы входят во второе пластическое состояние, и переходим к этому шагу, пока не достигнем истощения несущей способности системы. Такой путь чрезвычайно сложен и трудоемок, вводя чужеродный элемент в теорию предельного равновесия-идею перехода из упругого состояния в пластическое. Фактически, в предельном состоянии элементы, не достигшие предела текучести,
образуют кинематически изменяемую систему, и малая упругая деформация этих элементов является произвольной для пластического элемента, поэтому, во-первых, при определении предельного состояния можно взять исходный элемент, а не схему напряжений жесткого пластического материала. диаграмма зависимости между деформацией и напряжением показана
- на рисунке. 239 с этой точки зрения метод нахождения предельного состояния, начиная с упругого состояния, представляется весьма искусственным.§ 161] жесткий пластиковый корпус 353 Некоторые из общих теорем, представленных в этой главе, позволят решать задачи более прямым и простым способом. Во-первых, конечный результат применим к упруго-пластичному телу, но учитывая необходимость несколько прояснить идею жесткого пластического тела, лежащую в основе дальнейших рассуждений, например, балка
из упругопластического материала без упрочнения, мы получаем диаграмму зависимости изгибающего момента от кривизны, а из трех разделов 136.107) переход от упругости к упругости- Но Отчет г е Полностью стоя на пластике, мы заменяем эту фигуру, как показано на схеме, потому что нам это не интересно. 239. При этом можно предположить, что балка вообще не деформируется, пока изгибающий момент меньше M p и момент может быть
бесконечно изогнут при достижении этого предела. § 76 ввел понятие Людмила Фирмаль
соответствующего закона потока. Например, если o^, o^, o^ — главные напряжения и/(o^,, a, O(. Если элемент находится в предельном состоянии, то это состояние соответствует точке М на поверхности нагружения. Радиус-вектор этой точки St < URL-адрес О, да.. Пусть Нормаль K D f и пропорциональный Косинус являются частными Бристоле может быть- так как производные O с компонентом df DF равны направляющей в точке M, то если изобразить вектор l с компонентом et, то e^представляет точку M(рис. 240). Плоскость загрузки Мизеса представляет собой одинаково наклонный цилиндр на всех трех осях и шестиугольную призму, вписанную в этот
цилиндр на Сан-Венанте. Важно отметить, что эта поверхность выпуклая. Есть материалы, где предельные условия отличаются от условий солнечного Венанта, такие как Мизес и почвы; Поверхность-это состояние загрузки потока ele-EU, и этот вектор выглядит следующим образом 12ю. Н. Работнов354 теория предельного равновесия[гл. XV Теория применима к таким материалам; единственное ограничение состоит в том, что поверхность нагрузки выпуклая.
Смотрите также:
| Расчет статически неопределимых систем по методу сил | Поверхности нагружения |
| Уравнение трех моментов | Истинное и допустимые состояния элемента |
