Оглавление:
Пластическое состояние трубы
- Пластичное состояние трубки. Теперь гипотетически, Что материал трубы следует диаграмме совершенной пластичности. При повышении внутреннего давления пластическое состояние достигается в основном на внутренней поверхности. Рассмотрим,
определенность, близость. На внутренней поверхности g=a по формулам (144.6) и (144.8)、: Б ’+О ’а’? b2_a»> -? Б » A2- Таким образом,>o g > a g можно увидеть.§ 145] пластическое
состояние трубы 323 Условия достижения состояния ликвидности Людмила Фирмаль
следующие. а)по стандартам ХПК фут2-А2? а Т2*’ Б)по критериям Мизеса 62-А2 9 — < ТТ Уз7 > 2′ По мере того как давление продолжает увеличиваться, в трубе образуются две области внутренней и внешней упругости, в которых материал находится в пластическом состоянии. Чтобы оценить прочность этого раствора, которая нам не нужна, мы сразу ищем предельное значение давления, то есть
давление, при котором весь материал находится в пластическом состоянии. Для решения этой задачи можно исходить либо из теории пластичности Сан-Венана, либо из теории пластичности Мизеса. Давайте сначала применим первую теорию. Предположим, что
- в пластическом состоянии, как и в упругости, неравенство a^^>a g^>o g остается справедливым. Тогда условия < 7,=^, o, — AG и пластичности принимают вид: — 0=in b S. Поэтому после исключения Значение C= — qT — <7T1Pa в(145.2) мы находим следующие условия(145.1)<7?: а<р-~+ — г). Условия (145.3) АГ, С (145.4) 11 * 324 труба и диск[гл. H1P Определить величину осевого напряжения AG на основе
пластической теории Сант-Венана не представляется возможным. Действительно, напряжение, возникающее в результате АГ в поперечном сечении, равном силе давления на Дон, предполагая, что мы имеем другие условия для определения аз, является упругим вместе с пластической деформацией, так как в случае реальности ситуация полностью меняется. Согласно теории
сунвенантной пластической деформации в направлении главного напряжения AG Людмила Фирмаль
не происходит, поэтому предельное состояние трубы имеет упругую осевую деформацию, например. По закону Гука И так оно и есть. Для эластичных трубок (см. (144.1)). Но ваше напряжение с og должно теперь принять формулу (145.4). В результате 0g=E&g — \ — 2x [- 9T+from(4+1P’7)] Как показывает § 143, осевая деформация E2 должна рассматриваться как постоянная в поперечном сечении. Это
определяется из условий б Дж зет РД р = р = Q [НС*. (145.5) и уравнение AG может быть выражено как o<,=c-l* — 2v Ott ln-A. Где c-неизвестная константа, определенная из уравнения равновесия (145.5). Если мы подставим выражение og с этим условием и выполним Интеграл、: Следовательно= -?Т? Y g^+2′, o t(4 4-1n -^) •(145.6) если материал несжимаем и поэтому v=y, то получается особенно простой результат. В этом деле +(145.7)§ 1451 пластическое состояние трупа 325 Для риса. 224 диаграммы распределения
напряжений o, и + 7 Г О(у+1л )- (145.8) 326 труба и диск [гл. Здесь. 2. б? ’=г т» • Последняя формула (145.8) отличается от формулы (145.6) только величиной предела текучести, а формула (145.6) получается для замкнутых труб, поэтому необходимо следовать теории Мизеса в случае плоской деформации. Достаточно сложно рассмотреть упругую деформацию в теории Мизеса, и простое замкнутое выражение для напряжения получить невозможно. Эта задача может быть решена путем численного интегрирования.
Смотрите также:
| Толстостенные трубы. Дифференциальные уравнения равновесия и совместности | Вращающиеся диски. Упругое состояние |
| Упругое состояние трубы. Формулы Ламе | Диск равного сопротивления |
