Основные законы движения газа.

Основные законы движения газа.

Основные законы движения газа. Закон сохранения массы, когда текущий поток газа в трубке стабилен, выражается в постоянстве массового расхода QM. Кв. м =11 С1=22s2= сопи (4.1） Где s1 и s2-поперечные сечения,1,2, � 2, и p1, соответственно, являются средней скоростью и плотностью этих участков. Закон изменения импульса стабильного газового потока в трубке электрического тока с равномерным распределением параметров по ее поперечному сечению имеет вид、 (4.2） Где-основной вектор давления, действующего на участки 1 и 2 со стороны окружающей жидкости; основной вектор силы трения, действующей на поверхность газового объема между участками 1 и 2. Основной вектор массовых сил, приложенных к одному и тому же объему. Основной вектор реакции твердого тела, с которым контактирует выбранный объем. Закон сохранения полной энергии установившегося газового потока в текущей трубе, в которой параметры секции 1 и секции 2 равномерно распределены, описывается следующим образом: (4.3） Где z1, z2-вертикальные координаты центра сечения. i1, i2-энтальпия одного и того же сечения.

K (e) сумма теплоотдачи извне. N (e) суммирует механическую силу. Для полного газа, игнорирующего действие гравитации, форма уравнения (4.3) имеет вид (4.4） Или (4.5） Для энергетически разделенной системы K (e)= 0, N (e)= 0 и уравнения (4.4), (4.5) принимают вид: (4.6） (4.7） T0, p0, �0 и i0 обозначают параметры торможения. Людмила Фирмаль

• Значения температуры, давления, плотности и энтальпии в данном поперечном сечении получены с помощью мнимого и др. энтропия (при отсутствии трения и теплопередачи) соответственно и скорость потока сводится к нулю. Закон сохранения полной энергии для полностью энергетически разделенного потока газа записан с использованием параметров торможения、 (4.8） Или (4.9） В случае энтропийного газового потока все тормозные параметры остаются постоянными по длине stream. In в случае адиабатических фрикционных течений с изменяющейся энтропией вдоль потока параметры торможения P0 и0 различны в разных сечениях, в то время как температура торможения T0, энтальпия торможения I0 и отношение p0 /0 остаются постоянными вдоль потока.

• Для энергетически неизолированного потока N (e)= 0 расчетное индуцированное внешнее тепло на единицу массы, равное q = K (e)/ QM, определяется по формуле (4.4). (4.10)） Вид закона сохранения энергии в механическом виде струйки элементов сжимаемой вязкой среды между 2 участками на небольшом расстоянии друг от друга имеет вид、 (4.11） Где dh-потеря определенной энергии из-за трения. Выход идеального компрессора и идеальной турбины (K (e)= 0) является уравнением (4.12） Или (4.13).

Здесь индекс » 01 ″ указывает параметры торможения машины. Индекс » 02 ″ После автомобиля. μ-1 кмоль газа. Людмила Фирмаль

• Отклонение машины от процесса равной энтропии обычно рассматривается с помощью дополнительных факторов, представляющих эффективность машины η.Для компрессора, это выглядит так ЛК = Л / ; Для турбин ЛТ =л. Полезная мощность компрессора или потребляемая мощность турбины Н(е)= с QML =01Q01 л.(4.14)） Где Q01-объемный расход газа при p01 и P01.

Смотрите также:

Примеры решения задач по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Основные понятия кинематики и динамики жидкости.
2. Режимы движения жидкости и основы гидродинамического подобия.
3. Гидравлические сопротивления.
4. Гидравлический расчет простых напорных трубопроводов