Основные уравнения неустановившегося движения в открытых руслах

Основные уравнения неустановившегося движения в открытых руслах

Основные уравнения неустановившегося движения в открытых руслах. Отделите постоянный объем управляющего объема V с 2 поперечными сечениями, расположенными на бесконечно малых расстояниях Dx друг от друга потоком (рис.10.1).Управляющая поверхность A состоит из 2-х поперечных сечений cox и cox + Lx, основания Ad и свободной поверхности A0.Для заданного объема запишите закон сохранения массы и изменение формулы импульса (JL) равно нулю. уменьшите 2-й член в p, чтобы представить сумму нормальных компонент скоростей, скорости которых не равны Где u0-скорость воды, протекающей через неподвижную поверхность A0, которая является частью неподвижной управляющей поверхности A. Ax это небольшое количество, поэтому в пределах 0, u0 можно считать constant.

Эта система уравнений обычно называется неконсервативной или Эйлеровой формой мелкой воды. Людмила Фирмаль

• In кроме того, потому что Dx мал、 Если спроецировать все члены этого уравнения на горизонтальную ось x, то получится: Если мы сохраним член степени Dx и уменьшим его с помощью b-Dx, мы получим первое уравнение мелкой воды. При вычислении интеграла объема значение скорости, являющееся средним значением объема V, представляется через Y, и те же буквы представляют скорость под знаком производной. б) / pPxc№= 0; единственное, что учитывается в данном случае Есть нулевые проекции на горизонтальную ось X. Проекции напряжения РП на горизонтальную ось X равна: eoh: p ^ p ^ = px-гидродинамическое давление секции cox. Px = Pa, атмосферное давление pa действует на A0.Вклад атмосферного давления в баланс сил составляет ignored. In Далее, установите pa = 0. Сто девяносто на Аду: rpc-поверхностное тангенциальное напряжение вязкости Дно для того чтобы преградить движение жидкости.

• Вклад вязкого напряжения игнорируется(см. n, SE). Мы представляем базовый сайт ZA как произведение bth и продолжаем равенство (10.10), используя результаты, полученные в точках a), b) и c). Система из 2 дифференциальных уравнений переходного движения в открытой воде (также известная как мелководье или уравнения Сен-Венана), в виде (10.6) и (10.13), является расходящейся или консервативной формой этих уравнений. При использовании конечно-разностных выражений для производных эта форма полезна для решения численных уравнений, поскольку законы сохранения массы и импульса, которые представляют эти дифференциальные уравнения, гарантированы. Для теоретического анализа конвергентная (неконсервативная или Эйлерова) форма этих уравнений имеет вид desirable.

Решение системы имеет те же характерные особенности, что и решение, анализ которого представлен ниже. Людмила Фирмаль

• To получите его, перепишите (10.13) в следующем формате Или Согласно (10.6), выражение в первой скобке имеет вид zero. As в результате системы уравнений (10.6) и (10.13) могут быть представлены следующим образом: In в более общем случае прямого, нецилиндрического канала любого поперечного сечения с вертикальным градиентом дна канала I * 0 система уравнений движения нестационарного движения является (без вывода).） Где SI = CO (HD)-поперечное сечение потока воды. Среднее значение смачиваемого периметра x в тангенциальном продольном потоке (тангенциальном) касательной. gd = m0 (x, 1) продольная составляющая напряжения сдвига свободной поверхности ветром. B = B (xD) Вы должны указать все величины (кроме требуемых o и y) для всех поперечных сечений, включая зависимости ω=ω (b) и B = B (b).

Смотрите также:

Примеры решения задач по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Очертание равномерно устойчивого откоса.
2. Неравномерное установившееся движение воды в каналах.
3. Основные уравнения неустановившегося движения в открытых руслах.
4. Упрощения и анализ уравнений мелкой воды.