Обтекание плоской пластины

Обтекание плоской пластины

Обтекание плоской пластины. Плоская задача о прохождении потока через пластину шириной b параллельно потоку, то есть угол атаки a = 0(рис.16.4).Скорость жидкости на поверхности пластины равна нулю из-за состояния прилипания. Из-за вязкости вблизи поверхности пластины образуется тонкий слой, и скорость увеличивается от 0 твердой границы до Uy внешней границы слоя. Эта часть потока называется пограничным слоем (см. раздел 18.2).Его толщина увеличивается по ходу течения, если ширина плоскости b достаточна В больших случаях на определенном расстоянии от передней кромки область движения жидкости в пограничном слое становится турбулентной. Позиция Точка перехода от ламинарного пограничного слоя к турбулентному слою зависит от шероховатости пластины и интенсивности противостоящего слоя. turbulence. As эти характеристики возрастают, точка перехода приближается к передней кромке.

Поскольку она невелика по сравнению со скоростью жидкости пограничного слоя, внешняя обтекаемость пограничного слоя немного удалена от пластины, но это возмущение поля скоростей не имеет значения. Людмила Фирмаль

• За пластиной образуется зона относительно тонкой толщины. Это называется гидродинамической обратной промывкой за телом. Экспериментальная зависимость функции cx = cx(Rf, q) Поместите его на рис. 16.5. 0.014 Рассмотрим 2-й крайний случай, когда ширина пластины b перпендикулярна потоку (рис. 16.6).Угол атаки a = 90°.Уравнение Бернулли в точке C (Ch, которая является точкой торможения.15), гидродинамическое давление P равно pU2 / 2.Медленно уменьшается с расстоянием от этой точки вдоль пластины, а вблизи края резко уменьшается до значения, значительно меньшего, чем ненарушенное давление потока высокого давления hose.

As в предыдущем случае, благодаря симметрии течения относительно горизонтальной координатной плоскости, здесь подъемная сила Pr-0.Вязкое тангенциальное напряжение, возникающее на поверхности пластины, является нормальным. Рис. 16.5.Зависимость пластин, параллельных потоку экспериментальных данных (a = 0) от cx-cx (Pe, qg). L-ламинарные режимы течения; Я не ввожу, является ли переходная область от ламинарной поверхности Лернера (x, y) В режим турбулентности. / , Ди Ш-сопротивление РХ. Тот… Режим турбулентности. I-регион-IV x Поэтому и формируется эта сила Гладкое сопротивление, II-площадь предсреднего сопротивления, III-площадь развитой шероховатости(вторичное сопротивление） Для разности давлений спереди Полный RFR и задняя часть плиты. Поскольку плиты обладают неограниченной длины вдоль оси Y, в условиях потока(например, размеры тарелки) не меняются вдоль этой оси.

• Таким образом, в данном случае (в условиях плоской задачи), цель исследования заключается в определении удельной силы (1 м в направлении оси Y) на единицу длины Рудного плиты. Характерная площадь (16.2), который входит в иждивении, в размере-(Б * 1) м. Из-за симметрии тела и течения в горизонтальной координатной плоскости(угол атаки a = 0) приложенная сила P2 = 0 и только сопротивление действует на пластину. Индекс » cf » означает, что в расчет вводится среднее значение давления на соответствующей поверхности пластины. Величина давления определяется экспериментально. Если вы назначаете (16.5) на (16.4).

При обтекании горизонтальной пластины сила сопротивления Pk обусловлена почти всеми вязкими касательными напряжениями на поверхности пластины, поэтому в данном случае это сопротивление трению. Коэффициент cx зависит от числа Рейнольдса и относительного roughness. By анализируя график этой зависимости(см. рис. 16.5), можно обнаружить определенное сходство с графиком Никурадзе коэффициента гидравлического трения= = X(Ke0, Dg). При обтекании вертикальной пластины сопротивление Px значительно больше (2 цифры), чем при обтекании горизонтальной пластины. cx K. зависимость от e и Dg незначительна.

Сравнивая два рассмотренных случая обтекания пластины, обратим внимание на разницу в зависимости давления от сопротивления к параметрам, определяющим обтекание ее. Людмила Фирмаль

• Сила обусловлена значительной деформацией потока, сопротивлением Форма тела. Здесь можно видеть определенное сходство между локальными потерями гидроцефалии фактора^ m, которое содержится в Формуле коэффициента cx и Вейсбахом (см. раздел 5.14, зависимость (5.104)).Коэффициенты (например, cx в случае сопротивления формы) определяются геометрическими свойствами локального сопротивления и практически не зависят от числа Рейнольдса и шероховатости граничной твердой поверхности.

Смотрите также:

Примеры решения задач по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Обтекание тел несжимаемой жидкостью. Общие положения.
2. Силы, действующие на обтекаемое жидкостью тело.
3. Безотрывное обтекание цилиндра однородным потоком невязкой жидкости.
4. Присоединенный вихрь и подъемная сила.