Метод эквивалентного генератора находит широкое применение для решения теоретических и прикладных задач. В основе метода лежит определение основных параметров активного двухполюсника: 
и 
. Определение этих параметров выполняют по системе уравнений для рисунка 3.65 б для двух значений сопротивления приемника энергии 
и 
, если величины 
и 
получены экспериментально:
Решение системы (3.118) имеет вид:
Частными случаями нагрузки являются нерабочие режимы (холостого хода — 
) и короткого замыкания 
. В режиме холостого хода мы измеряем 
, а в режиме короткого замыкания мы измеряем величину тока 
и по второму закону Кирхгофа для рисунка 3.65 б находим:
В задачах анализа электрических цепей обычно параметры элементов заданы и величины 
(или 
) и 
определяются расчетным путем:
- Выделяют активный двухполюсник по отношению к зажимам элемента с неизвестным током.
- Рассчитывают напряжение нерабочего режима по второму закону Кирхгофа для контура, в состав которого входит это напряжение. Токи, а потом и напряжения на элементах ветвей, входящих в данный контур, рассчитывают при
. Токи рассчитывают любым методом расчета цепей постоянного тока. - Расчет входного сопротивления двухполюсника выполняют предварительно исключив все источники энергии. Исключение состоит в том, что зажимы источников ЭДС закорачивают, а идеальных источников тока — размыкают. Расчет выполняют применением методов эквивалентных преобразований или по MKT или МУП.
- Полученные значения и подставляют в уравнение, составленное по второму закону Кирхгофа для рисунка 3.65 б:
Вычисляем ток:
Задача 3.16.
Для электрической цепи, схема которой изображена на рисунке 3.69 рассчитать величину тока 
методом эквивалентного генератора, если параметры элементов имеют величины:
Решение:
На первом этапе выделяем схему активного двухполюсника по отношению к зажимам 
и 
элемента с независимым током (пунктиром).
На втором этапе рассчитаем напряжение нерабочего режима 
. На рисунке 3.70 представлена расчетная схема, где величина сопротивления 
, то есть в первой ветви обрыв.
Для выбранного двухполюсника на рисунке 3.70 составим для показанного контура по второму закону Кирхгофа уравнение, предварительно проставив положительные направления токов в ветвях схемы и заменив источник тока 
на эквивалентный источник ЭДС 
Из полученного уравнения (3.123) находим:
Расчет токов 
и 
выполним методом узловых потенциалов, проставив номера узлов и «заземлив» узел 2 
, запишем одно уравнение для потенциала узла 1:
Подставляем в формулу (3.125) выражения для коэффициентов 
и 
Получаем:
Токи и определяем по закону Ома для ветви содержащей ЭДС:
Подставляем значения токов в уравнение (3.124):
На третьем этапе выполним расчет входного сопротивления пассивного двухполюсника относительно зажимов и . Для выполнения этой задачи все ЭДС приравниваем к нулю, а вместо ЭДС остаются участки с сопротивлением равным нулю, так как внутреннее сопротивление идеального источника ЭДС току равно нулю (рисунок 3.71). Преобразуем треугольник сопротивлений 
и 
в эквивалентную схему соединения «звезда» (рисунок 3.72).
В соответствии со схемой 3.72:
На четвертом этапе, полученные величины и подставляем в уравнение, составленное для схемы замещения примера 3.16 (рисунок 3.73):
Из последнего уравнения находим:
Эта страница взята со страницы задач по электротехнике:
Электротехника — решения задач и примеры выполнения заданий
Возможно эти страницы вам будут полезны:
| Метод узловых потенциалов (МУП) |
| Основные теоремы теории линейных электрических цепей |
| Условие передачи максимальной мощности от активного двухполюсника в нагрузку (приемник) |
| Теорема компенсации |
