Оглавление:
Элементы теории тонкостенных оболочек Введение
- Элементы теории тонкостенных оболочек Вступление Такие детали и конструктивные элементы, широко применяемые в различных
областях техники, можно отнести к тонким оболочкам с точки зрения расчета их прочности и жесткости. Рассмотрим элемент оболочки 467(рис. 460).
В общем случае в сечении, которое подчеркивает Людмила Фирмаль
элемент, действует линейная (называемая единичной длиной сечения) сила (рис. 460, А) и момент (рис. 460, б): нормальная сила Il^; касательные (сдвиговые) силы S1 и S2;поперечная сила Qz;
изгибающий момент m2;начальное дифференциальное уравнение для расчета iKp и оболочки крутящего момента m, счет. Во многих частных случаях исходные дифференциальные уравнения и решения
- задачи значительно упрощаются. Этого достаточно. Но для достижения, во-первых, подумайте о характере самой задачи. Если оболочка является осью вращения, а нагрузка симметрична относительно оси оболочки, то задача называется осесимметрией,
в этом случае образуется плоскость, проходящая через ось симметрии, они (17.1) во-вторых, внешний вид оболочки, характер и плотность нагрузки, по какой-то причине сила или импульс составляют M G=L12=l11cr=m2cr= 0; <2, = ^ = 0, (17.2) в результате они становятся так называемыми теориями сиюминутной оболочки. >
Уравнение и его решение еще более упрощаются, если обе эти ситуации Людмила Фирмаль
объединяются, и рассматривается осесимметричная задача в безмоментной теории оболочки. Все равенства(17.1) и (17.2) будут соблюдены.
Смотрите также:
| Примеры расчетов толстостенных цилиндров | Напряжения в осесимметричной оболочке |
| Расчет вращающихся дисков | Распорные кольца в оболочках |
