Оглавление:
Вращающиеся диски в условиях ползучести
- Вращающиеся диски в условиях ползучести. В § 146 мы нашли дифференциальное уравнение равновесия для диска переменной толщины: 1^2e(0 * HL=0. Представим это уравнение следующим
образом: 7^(a n t g)=y Oe-QcoMt. (200.1) И так оно и есть. Или °’=4{? М р-5р, ДОПОГ} — (200.2) Дальнейшие
расчеты зависят, в сущности, Людмила Фирмаль
от того, какое из напряжений является максимальным. Для диска с отверстиями ov^>og0 (это предположение проверяется после построения решения). Далее, вам нужно рассмотреть O6=O1, 0=ffs. Где V-радиальная скорость. Итак, v==C’, E9=y. закон ползучести выглядит следующим образом: Возьмем функцию v в качестве степенной
функции v (o) — = Здесь мы берем предел интеграла, равный Nini, и вводим его сначала в Формулу og(рис. 302). Возьми: ГГ ОГА=^ — Г[С’/Н J н р — » / «д-р Дж Р’ сек. а 450 ползучести и длительной прочности[гл. XVIII Напряжение AG равно нулю на контуре отверстия с g==a. Если диск не нагружает внешний контур лопастью, то g=b должно быть<Jr
- (B)=0. Из этого условия мы получаем уравнение для нахождения C: б с Я/п р-д р rlh МН-^доктор.(200.3) один Интересно отметить, что тангенциальное распределение напряжения не зависит от профиля диска. Для твердого диска, представляющего довольно большую
трудность. Всегда в центре O7=o6, и поэтому отношение между скоростями в, ve неопределенно. С другой стороны, допущения, сделанные для диска с отверстиями, здесь
приводят к несогласованности. На самом деле скорость центра должна быть Людмила Фирмаль
равна нулю, и она остается равной нулю везде, потому что она постоянна. Выход из этого противоречия тот же, что и в предыдущем случае: O9=og в центральной области диска при 0g<C, а в g C O8AG0.
Смотрите также:
| Критическое время сжатого стержня | Расчеты на ползучесть по теории старении |
| Ползучесть и длительная прочность при сложном напряженном состоянии | Наука о сопротивлении материалов. изучаемые объекты |
