Оглавление:
Закон излучения Планка
- В предыдущем разделе мы обсуждали важные вопросы в целом. Здесь мы остановимся только на температурных излучателях, то есть таких объектах, излучение которых вызвано только temperature. In при этом не учитываются такие явления люминесценции, как, например, хемилюминесценция люминофора. Термин инфракрасный или инфракрасный также используется для температурного излучения. Во-первых, важно прояснить вопрос о том, как лучистая энергия зависит от температуры окружающей среды. emitter.
Кроме того, среди всех возможных излучателей особое место занимают излучатели, излучающие максимальное количество энергии при определенной температуре. Такие излучатели называются черными телами. Это связано с тем, что в некотором приближении сажа может быть воспроизведена на полностью покрытой матовой поверхности. Из этого можно сделать вывод, что характеристика черного тела заключается в его способности поглощать все поступающее излучение без какого-либо отражения. Энергия, выделяемая из тела, однозначно определяется температурой тела. Однако распределение энергии по длине волны происходит неравномерно.
Если поместить п таких стенок, то сокращение теплопотерь будет определяться коэффициентом Низкий лучистый теплообмен между металлическими поверхностями используется в альфолевой изоляции. Людмила Фирмаль
Интенсивность излучения D в зависимости от длины волны представлена законом планка излучения. Согласно этому закону Ага. В технической системе агрегата размеры q составляют соответственно ккал м3 h -, что должно быть выражено в М. рассматриваемый закон связывает функцию U l, T с универсальной постоянной. И затем cx Л C2- Вы. Сто шесть Где c0-скорость света в пустоте, a-Квант действия Планка, а A-постоянная Больцмана.
Согласно последним измерениям, значение обеих констант в уравнении 10 равно СХ 0,321 10 16 ккал м2 Время 0,893 10 12кал см2 секунды 3.74. 10 12 Вт см2 s2 0.01438 М Град 1 438 см Град 1 2. 168 рис. 1 показано распределение интенсивности излучения по закону планка. Ч соображений График изотермии показывает, что интенсивность излучения очень коротких волн быстро возрастает до максимума, затем медленно уменьшается и все еще не достигает нулевых значений даже при самой длинной длине волны, соответствующей тепловому излучению. Область, ограниченная изотермами, координатами абсцисс и вертикальными координатами x и X-X на фиг.
- Показанные области заштрихованы, дает количество энергии B. Ex y излучается от поверхности единицы 1 м2 в единицу времени Us в температуре t изотерминет формула для заштрихованной области находится в виде 1et х, т, я Тоже фигура. 168.Зависимость интенсивности излучения Vx от закона длины волны X планка. Итак, ранее введенное понятие силы есть не что иное, как ордината точки X, или коэффициент, который произведение должно умножить на 4X, чтобы дать лучистую энергию.
Эта лучистая энергия E, m в точке X, может иметь конечные значения только на определенных конечных интервалах длины волны DX. Для черных тел, в частности, это распределение задается законом планка, так как полная энергия излучения с конечным значением распределяется по всему диапазону длин волн. Таким образом, строгое Монохроматическое излучение одной длины волны теоретически невозможно, так как оно не имеет конечной энергии. График отображения закона планка показан на фиг. 168, показывает ход изотермы очень ясно, но неудобно для количественного calculations. In в связи с этим удобнее иметь фигуру, в которой значение 1 L 4X I задается как функция 1 X.
Отсюда видно, что теплоизоляционные качества -сосуда Дьюара превосходны, даже если учесть те потери, которые обусловливаются теплопроводностью стеклянных стенок. Людмила Фирмаль
Мы рекомендуем выбрать c1 пропорционально X на рисунке 1. 169×0,01 Х. Изотермическая линия 169 на фиг. 1 имеет одинаковую форму при переводе и может накладываться друг на друга. Все максимальные значения А, М-Ю 9 л1к Тоже фигура. 169.Закон планка в логарифмических координатах. Планковский радиационный метод содержит 2 известных закона аппроксимации. Если значение XT невелико, то можно игнорировать единицы знаменателя уравнения 10.Это дает закон излучения в Вене.
Двенадцать Если значение XT велико, то экспонентой является ряд ec xm 1 H-s2 XT-4 — …он расширяется и усекается во 2-м члене. Это приводит к закону Рэлея джинса. В 03 На рисунке 1 169 охват каждого из этих приближенных законов обозначен пунктирной линией.
Смотрите также:
| Тепловое излучение как колебательный процесс | Закон Стефана — Больцмана |
| Тепловое излучение. Основные понятия | Приведенный закон излучения Планка |
