Оглавление:
Вторая пара уравнений Максвелла
- Вторая пара уравнений Максвелла. При нахождении полевых уравнений из принципа минимума Действия, которые должны учитывать только движение заряда и потенциал электрического поля Наоборот, при нахождении уравнения движения траектория частицы изменялась с учетом заданного поля.
Следовательно, изменение первого слагаемого в (28.6) равно нулю, Во втором случае ток f не меняется. Вот так ss = —c f \ r / 5 A i + h pik5Fik \ dn = 0 (Если второй член изменится, Flk5Fik = = Fik5Flk. замена p _ dak _ dL4 от дхи дхк У нас есть ts— \ f {p’SA ’+ i Fiti SAt〜 Во втором разделе обмениваются индексы r и fc.
Вторая часть этих интегралов частично усваивается Людмила Фирмаль
Сумма генерируется и затем заменяется на -F ^. тогда Уравнение Максвелла вторая пара 109 . Другими словами, Теорема Гаусса: s s = -l J i / h + i a˜B} S A′d n˜rb / (30l> Во втором семестре значение Интеграция.
Интегральные ограничения по координатам Бесконечно, поле исчезает. В пределах диапазона Группировка по времени, то есть указанная начальная и конечная В настоящий момент потенциальные флуктуации равны нулю.
- Согласно принципу минимального действия, эти возможности Момент установлен. Таким образом, второй член (30.1) Ноль и мы находим В соответствии с принципом минимального действия 5Ai необязательно, коэффициент должен быть равен нулю 8Ai, то есть (Зо-2> Перепишите эти четыре (r = 0,1,2,3) уравнения в 3D Форма. Если г = 1, 1 8F10, 8F11, 8F12, 8F13 4т ———— 1 ——— -1 ——— -1 ——- = —— 7. s dt dx do dz s
Подставляя значение тензорной составляющей Flk, 1 dEX _ dV z dNu_ _ 4tg. c dt do dz c ^ x Вместе со следующими двумя (r = 2,3) уравнениями вы можете: Написано как один вектор. ro tH = + -j. (30,3) не с Наконец, уравнение для r = 0 имеет вид divE = 47rp. (30.4) Уравнения (30.3) и (30.4) составляют желаемую вторую пару Максвелл 1).
Запишите эти уравнения в интегральной форме Людмила Фирмаль
Наряду с первой парой они являются основными уравнениями полного определения электромагнитного поля. Эти поля являются электродинамикой. . интеграция (30.4) Применить теорему Гаусса на определенную величину J div E dV = j) Edf, DfEdf = 4tg J pdV. (30,5)
Следовательно, поток электрического поля через закрытую часть Поверхность равна общему заряду в объеме, Примените Ap к этой поверхности. Интеграция на нескольких открытых поверхностях (30.3) и Применить теорему Стокса J ro tH d f = j i n d l, j) H d l = ~ jE d (+ ^ Jjd (. (30,6) узнать (30,7) значение J_dE 47 г дт Это называется током смещения.
Из (30.6) написано в форме / H 4tg dj { dh1dhk ~~ dh1 * Однако оператор симметричен по индексам r, k-: -r, приложение x Это связано с антисимметричным тензором Flk и обращается в нуль, равное нулю, достигая уравнения неразрывности, записанного в 4D-форме (29.4).
Смотрите также:
| Четырехмерный вектор тока в физике | Плотность и поток энергии в физике |
| Уравнение непрерывности в физике | Тензор энергии-импульса |
Если вам потребуется помощь по физике вы всегда можете написать мне в whatsapp.
