Оглавление:
Входные и взаимные проводимости ветвей. Входное сопротивление
Интер-проводная с боковым входом. Входное сопротивление. Рис. «схема скелета»。Отображаются только ветви и узлы. Каждая ветвь имеет сопротивление. Выберите 2 ветви в схеме.1 из них называется ветвью t, а еще 1 называется ветвью k. поместите в ветвь t ЭДС Et (других ЭДС в схеме нет).
- Выберите контур в цепи, так что ветка к только входит в контур K и ветвь М входит только в цепи Гц. Тогда ЭДС El будет генерировать ток до E ^ Twi k Коэффициент g имеет размеры проводимости. от действия ЭДС ток в ветви t и численно равен Et (единичная ЭДС) равен 1: 1t = Филиал Т ток Си-Эм & ТМ Я〜 (1.8）
Коэффициент g того же индекса (gmm) называется входной проводимостью ветви (ветви t). Людмила Фирмаль
Коэффициент g различных индексов называется взаимным conductivity. So, gkm-взаимная проводимость ветвей K и m. Величина gkm представляет собой Т-образную ветвь, численно равную току K-образной ветви за счет действия одной ЭДС* .. Ввод ветвей и взаимная проводимость используются для получения общих характеристик линейной электрической цепи (§ 15 и 17).
Внутренние и взаимные проводимости могут быть определены расчетными и экспериментальными методами. Рассмотрим, как найти их по расчету. Для этого необходимо составить уравнение цепи по методу тока цепи, чтобы ветви, каждая из которых важна для взаимной и входной проводимости, входили только в свою цепь, а не входили в другие цепи.
- Далее находим определитель системы а, а затем находим искомое алгебраическое дополнение =(1.9） 8 ^ = ^-(1-10） * Вход ветви и взаимная проводимость могут быть определены несколько различными способами. Входная проводимость некоторых M ветвей является коэффициентом пропорциональности между током и e этой ветви. d. S та же ветвь (если нет ЭДС в других ветвях схемы).
Взаимная проводимость ветвей k и m является коэффициентом пропорциональности между токами K и e ветвей. d. s T ветви, когда нет e. d. s в другой ветви цепи. Включите ЭДС в ответвление цепи Et и K ответвления амперметра (или миллиметрового амперметра).
В экспериментальном решении gmrn и gkm идут следующим образом. Людмила Фирмаль
Разделите ток ветви k на ЭДС единичного ГКМ. чтобы найти входную проводимость ветви t (gmm), необходимо измерить ток ветви t от ЭДС, содержащейся в ветви t. Разделите текущую ветвь T на ЭДС фактор t ветви и возвращает gmm. выделите ветвь M и выделите несколько прямоугольников(rns.16) указывает на оставшуюся цепь (не включая ЭДС).Что касается клемм a и b, то существует определенная степень сопротивления по всей цепи, которая обозначена прямоугольником.
Это называется вводом impedance. An примером проблемы является входное сопротивление ветви M, поэтому оно показано в Rexm. =(1-Р） лм ГИМ Таким образом, входное сопротивление ветви t обратно пропорционально входной проводимости t branch. Do не смешивать с сопротивлением цепи t Метод петлевого тока, он не имеет к этому никакого отношения. Пример 7.Схема на рисунке 5 определяет входную проводимость (gu) и взаимную проводимость (gl2). 13.
Решение. Контурная линия 13 рисунка показывает, что ветвь 1 (ветвь КБМ) Эр с ЭДС включена только в первый контур, а ветвь 2 с ЭДС (ветвь СА) Э2-2 с Э2-й может быть использована с определителем системы А и с дополнением Дп и12 и 12, составленным по данным в алгебраическом уравнении 5.： Тысяча девятьсот Двадцать пять Тысяча девятьсот = <0,025(<-’）; 17-2 2-5 (- Д1 * 1 Тысяча девятьсот Восемьдесят один Тысяча девятьсот = 0,081 (ОЛС-1).
Смотрите также:
| Метод контурных токов. | Теорема взаимности. |
| Принцип наложения и метод наложения. | Теорема компенсации. |
