Оглавление:
Вероятность перехода в квазиклассическом случае
- Вероятность перехода в квазиклассическом случае Проходя через потенциальные барьеры Процесс рома вообще невозможен с классической механикой Это возможно Вероятность такого процесса в квазиклассическом случае Сова экспоненциально мала. Соответствующая экспозиция Ent можно определить следующим образом.
- Рассмотрим миграцию системы из одного состояния Отдельно решить соответствующее классическое уравнение Идите и найдите «траекторию» перехода. В частности, было установлено, Другими словами, он имеет сложную «точку перехода» qo Формальный переход системы из одного состояния в другое Гой, положение этой точки определяется классическими законами ми сохранить.
Тем не менее, интеграция в соответствии с невозможностью Сеса классической механики. Людмила Фирмаль
Затем вычислите действие Si (gi, qo) + £ 2 (ds2) Поведение системы в первом состоянии от некоторого результата Второе место после размещения ци в «точке перехода» qo Состояние от qo до конечной позиции ^ 2- В поисках веры Прозрачность процесса определяется по формуле w ~ e x p | — | lm [5 i (g i, g o) + S 2 (qo, 9 2)]} — (52,1)
Если местоположение «точки перехода» неоднозначно, Один из показателей (52.1) Наименьшее абсолютное значение (в то же время, Конечно, это значение X) так что уравнение (52.1) обычно применяется. Уравнение (52.1) Предыдущий абзац, правила квазиклассического расчета Матричный элемент.
Тем не менее, то, что вам нужно подчеркнуть, это Вероятно, рассчитать предэкспоненциальный коэффициент Такой вид перехода по квадрату соответствующей матрицы Основной элемент не так. Комплексный классический метод на основе формулы (52.1) Орбиты имеют общие характеристики и могут применяться к переходам Обеспечить систему с любым числом степеней свободы {Л. Д. Ландау, 1)
Если в потенциальной энергии самой системы есть особенности, это Очки также должны быть включены в конкурирующие значения qo. 240 K V A ZI K L A S S I C H E S K I Y S L U W A H GL. VII 1932). Точка перехода реальна, но классическая Недоступная область пуста, то (одномерный простейший случай Уравнение движения (52.1) соответствует уравнению (50.5) Вероятность прохождения через потенциальный барьер. N барьер отражения.
Применить (52.1) к одному измерению Проблема сверхбарьерного отражения — отражение частиц Энергия, которая превышает высоту барьера. В этом случае под QO Комплексные координаты xq «необходимо понимать точки останова «ки» изменяет направление движения частиц Напротив, комплексный корень уравнения U (x) = E
В этом случае он показывает, как рассчитать ко Коэффициент отражения также более точный вместе С предэкспоненциальным коэффициентом. Вам нужно установить связь снова (как в §50) Между крайними правыми волновыми функциями (проходящие волны) Крайний левый от барьера (падающая волна + отраженная волна). Это Это легко сделать способом, аналогичным тому, который уже использовался в §47.
Рассмотрим 50, r / j как функцию комплексной переменной x. Напишите прошедшую волну в следующей форме (Где x \ — точка на реальной оси), трассировка Изменения при повороте верхней полуплоскости вдоль p ty C, огибающая точки поворота (достаточное расстояние) Ta xq (рисунок 19), вам нужно перейти к последней части этого пути Таким образом, функция становится распространяющейся волной Поднимитесь налево, то есть к отраженной волне 1).
Как амплитуда Обучающие инциденты и передаваемые волны можно считать соответствующими Требуемый коэффициент отражения R определяется просто Совсем далеко Вдоль области Приблизительная ошибка (квази Классическая) волновая функция Падающая волна Малый размер ком сна. о Перемещая точку xq, Рисунок корень у JE-U (х) 19 символов.
- Возврат к материальной оси г) пройти путь, который проходит под точкой х0 (например, Преобразует функцию φ + в падающую волну. Как соотношение квадратного модуля f_ и фу. е. 2 R = f + = ex p ^ — ~ Im J p d x ^ j. (52,2) и После того, как эта формула получена, она может быть любой Зом преобразует экспоненциальный путь интеграции. если Поверните его, как показано.
19-проходной Cf, затем интеграция двойной интеграл по пути от x \ до xq, Мы получаем эй R = e-4cr (x °) / ^ a (x i, x o) = I m J p (x) dx; (52,3) запад Поскольку функция p (x) является действительной по всей действительной оси, х \ выбор не обязателен 1). Обратите внимание, что (52.3) экспоненциальный коэффициент, найденный равным 1 Ницца (В.Л. Покровский, С.К. Саввиных, Ф.Р. Улинич, 1958) 2).
Как уже было показано, из всех возможных значений xq Выберите, что имеет индикатор (52.3) Людмила Фирмаль
Наименьшее абсолютное значение, которое Значение должно быть достаточно большим по сравнению с единицей Хорошо (конечно, вам нужно учесть только очки, а> 0, то есть точка в верхней половине полосы Кость. ) Также потенциал Энергия U (x) имеет особую точку в верхней полуплоскости.
В этих случаях интеграл cr (xi, x $) имеет большое значение3). против Мистер Кейс, это точка, которая определяет значение индикатора. Но предэкспоненциальный коэффициент ничто (52,3). Последнее условие явно нарушает увеличение Энергия E, когда U (x) уходит куда-то бесконечно г) В некоторых случаях не только амплитуда, но и фаза Соотношение падающей и отраженной волн.
Эти отношения Характеризуется амплитудой отражения, § 25 коэффициент а и / 3. Используя приведенные выше рассуждения легко В частности, амплитуда отражения падающей слева волны равна Есть ли R / \ X! х 1 (Коэффициент (-d) связан с изменением фазы предэкспоненциальной функции Резидент обходит перекресток, ср. § 47 ) 2) Сделанный вывод об этом результате — Л.Д. Он принадлежит Ландау (1961). 3)
Контур С 19 на рисунке должен находиться ниже специальной точки Функция U (х). 242 K V A ZI K L A S S I C H E S K I Y S L U W A H H VII В верхней полуплоскости точка Джо, Который U = E очень близок к Zh0 U = os, оба дают сравнимый коэффициент отражения (Интеграл σ (x00, x q) ^ 1) и уравнение (52.3) Измерение возможно. В крайних случаях E очень велик Указанный интеграл меньше единицы Применимая теория возмущений (см. Вопрос 2) х). Z a z h 1.
В полуклассическом приближении с экспоненциальной точностью Определение вероятности распада дейтрона при столкновениях с тяжелыми ядами Ром (Э. М. Лиф) рассматривается как фиксированный центр кулоновского поля Дерьмо, 1939). Наибольший вклад в вероятность ответа на решение вносят столкновения. Инновация с нулевым орбитальным импульсом.
Пол-классик В этом случае происходит «фронтальное» столкновение, которое уменьшает движение частиц. Одно измерение. Пусть E — энергия дейтрона и энергия связи, измеренные в единицах r. Протоны и нейтроны в них, энергия E p и E p-излучаемых нейтронов И протон (в том же блоке).
Введение безразмерных координат q = r / (Z e 2 / е) (Z e — заряд ядра) и его значение (обычно комплексные числа о) В «точке перехода», то есть в «момент распада» дейтрона, Рез Као. Экспресс E p, E p, E в следующем формате E n = ^ n / 2, Ep = Vp / 2 1 / qo, E = -b 1 / qo] (1) vn, vp, Vd — скорость частицы в момент распада, измеренная в единицах y / e / t (масса га-нуклона); vn является действительным и соответствует скорости усвоения Стыковые нейтроны vp и Vd являются сложными.
Энергосберегающие условия Импульс в точке перехода Ep-bE n = E 1, Vp «b v n = 2Vdi (2) 2 здесь vp = 2i + vn, vd = i + vn, l / q 0 = E + 1-vn + 2ivn. Поведение системы до перехода соответствует движению дейтрона в ядерной области Точка распада, его мнимая часть После перехода действие соответствует движению нейтронов и протонов из точки г) В. Л. Покровский и И. М. Харатони ковым (Ж. Э. Ф. 1961. В. 40. С. 1713). Collapse: Im S 2 = j — ✓ CXD CXD j S 2 = Z e 2 J-lm l J v n dq + J J 2 ^ ‘^ rtn an E p J dq> — (52.1)
Согласно вероятности процесса 1 опыт 2Ze2 P = Z e 2 J-Im <-v nq0-vpq0 + J-Arch l / qoEp>. (4) -Im (5) 2 _ 2 -Arch l / q o E p —— Арка y / q0E E v y E По происхождению первого и второго арок квадрата В скобках в уравнениях (4) и (3) знак их мнимых частей должен совпадать Подпись, Im vp и Im Vd соответственно (знак совпадает с решением)
Уравнение (2) выбрано так, чтобы результатом было Im (S1 + S2)> 0). Учитывая экспоненциальный характер зависимости w от E p Вероятность распада (E p и E p = все значения E-1 -E p) определяется Минимальное (абсолютное значение) экспо Анализ Ents как функция E p показывает, что это значение достигается Для E н-й 0. Кроме того, из qo = 1 / (E + 1) и (5) • опыт 2Ze2 P E-1 Е-1 E + 1 2 / E Арккос ч / ——— \ / e y e + 1
Условие применения этой формулы большое (по сравнению с) Единица) Значение индекса. Расчет мнимой части ненулевого действия S = Si + S 2 Для значения E n можно найти распределение испускаемых частиц Энергетика. E n = близко к 0 1) Im S (En) -Im 5 (0) и En ( V d E n Расчет производной дает результат. с.в. д е н ехр 2Ze2 3-E (£ -1) (£ + 1) 2 + V 4 E-1) 5 Е-1 E + 1 2.
Определить коэффициент отражения барьера при такой энергии Динамика частиц при применении теории возмущений. Решение дается уравнением (43.1). Конечная волновая функция — это плоская волна, которая распространяется в противоположном направлении.
Нормализовать каждую единицу в обратном направлении d) Если E n = 0, функция Im S (E n) имеет угловую точку, из которой Плавление в обоих направлениях — положительное и отрицательное E p (значение E p <0 Это соответствует захвату нейтронов ядром). 244 K V A ZI K L A S S I C H E S K I Y S L U W A H H.
VII Значение, полученное путем деления плотности магнитного потока и импульсной функции на 27. В то же время dv = dp ‘/ 27gN, где p’ — импульс после отражения. Выполнено в (43.1) решетка dp (с учетом существования функции ^), 2 R = ° 2ipx / hdx. h2p2 J U (x) e2 (1)
Это уравнение применяется к теории Возмущение: Ua / h v 0, U = -F2 X для x <0 F \ и F разные 2. Интеграция Dx осуществляется путем введения К подынтегральному коэффициенту затухания e ± Al (тогда Поставить — 0 0). В результате t n2fc2 \ 2 16p§ Где po = p (0).
Смотрите также:
| Прохождение через потенциальный барьер | Переходы под влиянием адиабатических возмущений |
| Вычисление квазиклассических матричных элементов | Спин |
Если вам потребуется заказать решение по физике вы всегда можете написать мне в whatsapp.
