Оглавление:
Уравнение стесненного кручения
- Уравнение стесненного кручения. Мера определяется формулой (130.8) напряжения по центру изгиба. Если обозначить этот момент как Msh и действовать так, как он действовал при определении центра изгиба, то найдем l==j TB dm.
Отчет Здесь нужно подставить формулу t в Формулу (130.8). Он сводится к вычислению трех интегралов, и первые два исчезают. На самом деле, первый Интеграл выглядит так: ч ы ы §ДМ УД ДС.
О, когда вы интегрируете его в компонент、: 3н М(S)^г д-д з — §м ydds=0, Людмила Фирмаль
о оси x и y являются основными центральными осями, поскольку при определении площади сектора для Полюса выбирается центр изгиба. Это показывает, точно так же, что второй Интеграл равен нулю. Руины Мм h= \ x mddm. Отчет Здесь. ТТГ=Д Г^м д д ы. Отчет Когда вы присваиваете выражение TS выражению, оно выглядит
следующим образом: =Эфт » ДМ » ДС. O o§ 131] ограниченная формула кручения 287- Этот Интеграл должен быть принят частично: з ы з ы л Да дж > дж соя Д С=а j ТОС СДС ДС-Ява ’. 0 0 0 * * 0 я не уверен. Однако, если вы назначаете пределы 0 и L, первый член исчезает для(130.6). Отчет По аналогии с определением осевого момента инерции, величина Jw называется векторным моментом момента
- инерции. Сейчас… (131.1) Вранье. — Б. Э Й Ф^(131.2) Это значение называется бромантан. Затем он указывает, что это та же самая сумма, которая была введена в§ 109. До сих пор, мы отмечаем, что крутящий момент связан с nzgnbnv. Поперечной силы и изгибающего момента остается прежним: г=(1Y1. 3) но формула (131.3)не позволяет, например, построить бимодальность. Дело в том, что суммарный крутящий момент секции лишь частично уравновешивается
изгибающим моментом, а величина последнего заранее не известна. Формула (130.7) переписывается в следующем виде симметрии: MH y}летит}в N z t G•(131.4)формула для тангенциального напряжения (130.8)имеет вид: S S S S S S о z0W о Мы уже заметили, что общий крутящий момент поперечного сечения только частично уравновешивается изгибающим моментом 2 мм.
Кроме нжгнбно-крутнльных тангенциальных напряжений, в сечении имеется нормальное для тонкостенного профиля тангенциальное Людмила Фирмаль
напряжение, когда момент МД связан с прямым углом кручения. С.-. Обычная формула теории кручения тонкостенного стержня; M a=b C O. (131.6) где C-геометрическая жесткость, рассчитанная для приведения к 91. Уравнение для момента на оси выглядит следующим образом 4, + ^= » лад.. Если добавить сюда формулы(131.1) и (131.6), то—E J^»+CO&=M g (z). (131.7) это основное дифференциальное уравнение теории ограниченного кручения. Чтобы составить это уравнение, необходимо уметь вычислять характеристики сечения сечения, то есть момент инерции. Этот вопрос составляет содержание нижеследующих пунктов.
Смотрите также:
| Дополнительные напряжения при кручении | Вычисление секториальных характеристик |
| Закон секториальных площадей | Стержень, нагруженный бимоментом |
