Оглавление:
Уравнение прямолинейного движения. Простые случаи интегрируемости
- Возьмем частный случай, если движение является линейным, и возьмем прямую линию, представленную точкой в виде оси Ox. Улава Движение 1. Наиболее распространенный случай, когда X зависит от x, v и t одновременно time. Это дело, потому что алгебраическое значение скорости v равно. Это дифференциальное уравнение 2 го порядка, которое может определить x функции T. общий интеграл включает в себя 2 произвольные константы x = f t, c, c. Эти константы определяются из начальных условий. о = о. С. с. = c в зависимости от положения точки или направления скорости аналитическое выражение силы может изменяться. Победители такого рода будут рассмотрены в разделе 4 упражнения 211.
Найти фигуру равновесия нити в плоскости, зная, что на каждый ее элемент действует сила, пропорциональная этому элементу и образующая с ним постоянный угол. Людмила Фирмаль
Если X содержит только одну из величин x, v или t, то Интеграл дифференциального уравнения 1 сводится к квадратуре. 1.Интенсивность зависит только от положения. Давай сделаем это сначала. d2x. И L2 = = P X Умножьте обе стороны на 2 получить Н d2x. ДХ. дуплексный Когда вы интегрируете ос Ф. х DX + сек. ХС Это уравнение является не более чем уравнением кинетической энергии, которое применяется к частному случаю при consideration. To определите константу, установите x = xQ. Это дает mv к h. если мы выполним приведенную выше квадратуру, то получим уравнение вида: В выборе символов нет никакой неопределенности. для X XQ, с о должен быть указан символ and0.
- Если vQ равен нулю, то движение происходит в направлении силы, которая опять же определяет знак радикала. Тогда вы можете написать ДТ 1 к ф Это уравнение решается относительно x и представляет собой закон distance. It непосредственно представляет время, необходимое для перемещения на определенное расстояние. После рассмотрения некоторых простых частных случаев мы рассмотрим их более подробно ниже раздел 211,пример 6. 2.Интенсивность зависит только от скорости. Здесь мы предполагаем, что X это просто функция скорости V. dt Т ДВ T v и Интеграл, возьмем ДХ = ВДТ дуплексный mvdv Ф в Здесь получается, что xn t представляется функцией вспомогательной переменной v.
Так называют цепь переменной толщины такую, что в фигуре равновесия толщина в каждой точке пропорциональна натяжению в этой точке. Людмила Фирмаль
Последнее уравнение mv dv v f v dx является основной работой силы, и поскольку mv dv = d mv2, dx также выводится из теоремы о кинетической энергии. 3.Интенсивность зависит только от времени. Наконец, если X является функцией времени t только Lh… ж Л5 = О И когда мы интегрируем его в первый раз т. = ф ф т dт + мв0.
Смотрите также:
Решение задач по теоретической механике
