- Как уже упоминалось выше, в открытых системах, помимо теплообмена и взаимодействия с окружающей средой, происходит также массообмен методика использования некоторых параметров (po.) для некоторой области другой области (pa,»a) — это. Например, расширение пара турбины, сжатие газа Из 1 координаты, совпадающей с направлением вектора скорости и не зависящей от времени, рассмотрим только 1.Условием непрерывности течения в таких потоках является одинаковое массовое потребление м = ДС /₀= const1, (5.1） Канал С — это скорость движения рабочей жидкости. Система 5.1, которая схематично показана на фиг.
Трубопровод I, рабочая скорость C1, термомеханический захват и др.).Здесь каждый килограмм рабочей жидкости в общем случае может получать бот от внешнего источника, например, для привода ротора турбины, а затем выводится через выхлопную трубу 3 со скоростью КП. С параметрами Tk, p>,»». Если мысленно вычленить замкнутый объем рабочего тела в потоке и наблюдать изменение параметров во время движения, то для первого закона термодинамики в приведенных выше термодинамических соотношениях, особенно в обычной системе счисления-p = D++.
Так как внутренняя энергия является функцией состояния рабочего тела, то величина и>определяется параметром рабочего тела на входе (сечение потока/), а величина аз определяется параметром рабочего тела при выходе из агрегата (сечение / I). Работа расширения I осуществляется по границе выбранного подвижного объема, то есть рабочей жидкости на стенках и границах блока. Часть стенок агрегата неподвижна, а работа расширения их стенок равна нулю. Другие части стенки стали специально подвижными(рабочие лопатки турбин и компрессоров, поршни поршневых машин), рабочая жидкость выполняет на них технические работы На входе, рабочая жидкость нажата в unit.
To сделайте это, преодолев давление p>. Так как P| = const 1.Каждый килограмм рабочего тела может занять объем только за счет работы Чтобы попасть в трубопровод 3, рабочая жидкость должна преодолеть давление pg и вытеснить оттуда такое же количество рабочей жидкости, которое было там раньше. Если скорость на выходе sv больше C|на входе, то часть работы расширения расходуется на увеличение кинетической энергии рабочего тела в потоке, равной 4/2-C1 / 2. Некоторая работа может быть потрачена на преодоление трения.
Позже +(Р2 «2- / М’|) + (5-2） Теплота, передаваемая каждому килограмму рабочей жидкости при ее прохождении через агрегат, представляет собой сумму теплоты P,, которая подводится извне, и теплоты pg, подводимой через работу трения внутри агрегата. п — = пп-Эс + СН. Подставляя полученные значения 4 и I в уравнение первого закона термодинамики, получаем: 4..- НГГ = «г-i₁+ а» +p₃og—₽! «, + + 4 / 2-4 / 24- ^ Для трения теплота равна работе трения ( ^ , p = Lp), а o + p0 = H. градация П..= ,,-,, +（..
- Это выражение первого закона, который можно сформулировать следующим образом: нагрев, вносимый в поток рабочей жидкости извне и расходуемый на увеличение энтальпии рабочей жидкости, выполнение технических работ и увеличение кинетической энергии. В дифференциальной форме, уравнение 6?, И,,, = Аристотель(Л+^^,+ Аристотель(с/ 2).(5.4） То же самое верно и для равновесия, заданного трением. Как упоминалось выше, против замкнутого объема рабочей жидкости указано. Если поток выделен, то к ним применяется выражение первого закона термодинамики замкнутой системы. bd = 6p, m ^ + 6nn = 11k —параметры откуда 6 Аристотель 7,^ ^ = Л-syr-6/, ₀.
Если сравнить эту формулу с формулой (5.4), то получим-o Аристотель/ p = 6/, + + A (cn / 2)+61,,. 5 иАристотельгр = ФАристотельХ + Размер oyr Задержкой Р._ раме(рис. 5.2) представлена заштрихованной области. Примените первый закон термодинамики к различным типам тепловых машин. Теплообменник (устройство, в котором тепло от жидкой или газообразной среды передается в другую среду). в его случае n = 0, и (4-1- (5.5） Следует подчеркнуть, что для теплообменника, установленного в потоке, эта формула справедлива не только в изобарном процессе, но и в тех процессах, где существует трение, где давление среды снижается за счет сопротивления. Тепловой двигатель.
Обычно с кем?— a u. msh = 0, следовательно、 Оценка уменьшения энтальпии： (5.6） да.- y. th и….. У1-значение л. р и о л и- Интегральное уравнение (2.27) otp, максимум p₂ и / / pm » к ia в случае w = 0、 (5.7） При сравнении формул (5.6)и (5.7)、 — Кровать; 61п Следовательно, с?-4 ″ 0,Аристотель? C — » если w = 0 и нет потерь на трение, то технический Работа равна имеющимся, а затененные тени показаны на рисунке. 5.2. It всегда есть возможность подводить и отводить воздуховоды. И затем…
В отличие от предыдущего случая, где / / Аристотель а, то есть техническая работа изолирующего компрессора затрачивается на увеличение энтальпии gas. In в случае недиабетической компрессии она компенсируется на 5,6 грн. Сопло и диффузор. Специально профилированные каналы называются в О-Л И М и для ускорения рабочей среды и придания определенного направления потоку. Канал предназначен для ограничения потока и повышения давления В них технические работы не проводятся, поэтому приводится формула (5.4 си.»»=^г + Аристотель/(С2/ 2). С другой стороны, для объема рабочего тела, движущегося в потоке без закона термодинамики замкнутой системы, возьмем w = Аристотель2nd-odr.
Если мы приравняем правую часть последнего уравнения, то получим: (5.10） Из (5.10) видно, что ac и ap всегда имеют противоположный знак. Результат. Увеличение расхода, снижение давления в нем* ((/p Аристотель0).И наоборот, замедление потока (yc Аристотель0) сопровождается повышением давления(4 ″ 0). Теплопередача между стенкой канала и средой за такое короткое время контакта очень мала, поскольку длина сопла и диффузора коротка, а расход среды в нем очень велик high.
В большинстве случаев это пренебрежимо мало, и процесс оттока можно рассматривать как адиабатический (r. «0»). в этом случае формула (5.3) имеет вид（Аристотель^-4）/ 2 −5、-Он принимает форму Λ. В результате ускорение адиабатического потока происходит за счет уменьшения энтальпии, а замедление потока вызывает его увеличение.
Смотрите также:
| Термодинамические процессы реальных газов | Истечение из суживающегося сопла |
| Смеси идеальных газов | Основные закономерности течения газа в соплах и диффузорах |
