Уравнение количества движения для установившегося потоке

Уравнение количества движения для установившегося потоке

Уравнение количества движения для установившегося потоке. Теорема об изменении импульса массовой системы формулируется следующим образом: производная по времени от импульса системы K равна основному вектору внешних сил, действующих на эту систему. (4 80） L. As Эйлер показал, что установившееся движение несжимаемой жидкости приводит к тому, что временное изменение импульса выбранной системы A / заменяется изменением импульса жидкости, протекающей в тот же период между 2 секциями.

Как видно, здесь (при достаточно больших скоростях истечения жидкости) получаем так называемую осесимметричную задачу растекания потока по стенке. Людмила Фирмаль

• Рассмотрим схему объема 1-2 элементарных потоков(рис. 4.23). Для устойчивых перемещений при перемещении 1-2 томов достаточно учитывать изменения характеристик основных томов 1-г и 2-2.В соответствии с условиями непрерывности Масса этих основных объемов одинакова. Изменение проекции импульса на ось струйки за единицу времени при перемещении объемов 1-2 можно представить в виде Ат. Разница («2 -» x) или для несжимаемых жидкостей (Dso2D / 2i2-Dso1D ^ 1i1） п а.

• Эта формула представляет собой изменение 2-го импульса жидкости, проходящей через сечения A xx и A J2. Рассмотрим поток жидкости, заключенный в стенку любой формы (рис. 4.14, а) в объеме между осью I и участком 1-2 с произвольным направлением n. мгновенный импульс массы жидкости CE, проходящей через заданную живую часть потока, записывается в виде в соответствии с (4.66 СЕ = п ^ u2ya、 74. (0 Или живые сечения потока и средняя скорость Ко = ss0rU2so.

Направление вектора KO совпадает с направлением локальной скорости и осью I потока, в случае плавно меняющихся движений, где живое сечение (см.§ 4.9) считается плоским. На данный объем жидкости действует внешняя сила. Секции 1-1 и 2-2 гидродинамическое давление Р, гравитационная сила объема жидкости, заключенного в стенку -§§, реакция боковой стенки на жидкость/, трение т (в случае вязкой жидкости).Все указанные силы и вектор ко образуют замкнутый многоугольник(см. рис. 4.24, б).

Данный случай может рассматриваться как исключение: несмотря на наличие криво­линейного живого сечения и резко изменяющегося движения жидкости в нем. Людмила Фирмаль

• Закон импульса в проекции рассматриваемого случая в определенном направлении n можно описать следующим образом: Аорзо! потому, что(/, Н) данные \\ УЗ сов(/, Н)= РЛ ПН2 4-Пн + ОП + ТН-(4.81） В общем случае признаки составляющих сил зависят от конкретных условий и направления движения изделия. Важной особенностью закона импульса является исключение из рассмотрения внутренних сил, действующих на жидкость ограниченного объема. Это позволяет применять данный закон для решения многих инженерных гидравлических задач.

Смотрите также:

Задачи по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Уравнение Д. Бернулли для потока жидкости.
2. Примеры практического применения уравнения Д. Бернуппи.
3. Уравнение количества движения для установившегося потоке.
4. Характеристика гидравлических сопротивлений.
5. Два режима движения жидкости