Оглавление:
Уравнение количества движения
- Одной из основных задач газовой динамики является определение величины силы, действующей на твердые тела, обтекаемые потоком газа. Если задача нахождения детального распределения сил на поверхности твердых тел не ставится, а результат действия этих сил-необходимо определить их результат, то это можно сделать, применив к газовому потоку один из законов механики-закон изменения импульса импульсная теорема. Как известно из механики, импульс тела есть произведение массы тела и его скорости. Воздействие сил, действующих на тело, называется произведением силы и ее длительности.
Согласно закону об изменении импульса 1 из форм второго закона Ньютона, изменение импульса тела равно импульсу всех сил, действующих на тело. Этот закон применим к потоку газа, протекающему по определенному каналу рис. 8. 5. Основные моменты В этом потоке объем заключен между стенкой канала и участками 1 и 2, перпендикулярными оси канала. В общем случае следующая сила действует на газ, окруженный выбранным объемом. 1 давление со стороны участков 1 и 2 смежной текучей части 2 сила трения, приложенная к газу со стороны стенки канала и направленная вдоль стенки. Рис. 8. 5. Вывод количественного уравнения Движение 3 канал давления со стороны стенки направлен перпендикулярно к стенке.
Такие аппараты содержат твердый материал (насадку) со значительной теплоемкостью, так что он (может накапливать тепло, воспринимаемое от горячей среды, и передавать его холодной, когда она проходит через обменник. Людмила Фирмаль
Гравитация в большинстве случаев незначительная. Поскольку скорость и сила являются векторными величинами, импульс и импульс также являются векторами. Когда вектор результирующей силы выражается как p, импульс результирующей силы dr за бесконечно короткий период становится rrft. Рассчитайте изменение импульса газа. Это завершается назначенным Томом. Между dr, section и 2 Перейдите в позиции 1 и 2. Величина перемещения газа в новом положении складывается из 2 частей величина перемещения заключенной газовой части кг Газовый импульс, заключенный между секциями и 2, и между секциями 2 и 2 gt h-1 ki 2 j x2 — — th 22.
- В исходном положении, количество движения выбранного объема состояло из 2 частей газа между секциями Г и 2, 2 частей газа между секциями Г и kiv импульса объема и импульса потока газа. Volume. Kn — kw lr. Потому что стабильным считается движение. Газ, количество движения между газами. Разделы 1 и 2 одинаковы для начального и конечного положения назначенного объема. Потому что этот раздел является общим для обеих позиций.
Время dx изменение импульса всего объема в выглядит следующим образом ДК К -К К — К -К -к — Ку. Поскольку временной интервал dr бесконечно мал, смещение участков 1 и 2 равно infinite. So, в пределах объема 1-t мы можем предположить, что скорость одинакова для всех точек, равна tc i и равна объему 2-2. Кроме того, i равна и равна d-выразить массу этих объемов таким же образом относительно скорости, поперечного сечения канала, плотности и времени-как это сделано в 8. 2, получив изменение импульса по массе и скорости. ДК — dgi2 w2-формата dgn долготы-f2w ИМД-вви drwi- Когда импульс результирующей силы равен изменению импульса газа, получается уравнение импульса стационарного газового потока.
Выведите уравнение массообмена в граничном слое для плоского установившегося ламинарного потока. Людмила Фирмаль
Или сокращенно dr 3 gtei 3— 8. 13 Если вы действительно хотите использовать это уравнение, то удобнее писать его на проекции на декартову ось. Пт gcek П2 — Ву 8. 14 8. 15 Где tvx, wv-проекция скорости на оси x и y. Уравнение 8. 12 8. 14 и 8.
Смотрите также:
| Уравнение Бернулли | Сила тяги воздушно-реактивного двигателя |
| Применение уравнений энергии для расчета элементов турбореактивного двигателя | Уравнение моментов количества движения |
