Уравнение Бернулли для потока реальной (вязкой) жидкости

Уравнение Бернулли для потока реальной (вязкой) жидкости

Уравнение Бернулли для потока реальной (вязкой) жидкости. Неоднородность следует учитывать при переходе от основного течения идеальной жидкости к действительному (вязкому) потоку жидкости, который имеет конечные размеры и ограничен величиной потока. Сорок четыре Распределение скорости поперечного сечения и потери энергии (набор).DRU * oe с ним является результатом вязкости жидкости. Когда вязкая жидкость движется, например, вдоль твердой стенки в трубе, поток замедляется из-за эффектов вязкости и молекулярной агрегации между жидкостью и стенкой. Поэтому расход достигает максимального значения в центральной части потока, а по мере приближения к стенке он уменьшается почти до zero.

Поэтому то, что мы рассматриваем, является именно таким (или близким к ним) поперечным сечением. Вводим понятие мощности потока. Людмила Фирмаль

• As в результате получено распределение скоростей, показанное на рисунке. 1.26. Неравномерное распределение скорости означает, что некоторые слои или части жидкости скользят (сдвигаются) по другим слоям, что приводит к тангенциальным напряжениям (напряжениям трения).кроме того, движение вязких жидкостей часто сопровождается вращением частиц, образованием вихрей и перемешиванием. Все это требует энергозатрат. Таким образом, удельная энергия движущейся вязкой жидкости не остается постоянной, как в случае идеальной жидкости, а равномерно рассеивается, преодолевая сопротивление, и поэтому уменьшается вдоль потока. Из-за неравномерного распределения скорости следует учитывать среднюю поперечную скорость gsr(см. 1.13) и среднее значение удельной энергии жидкости в этом сечении.

Прежде чем приступить к рассмотрению уравнения Бернулли для течения вязкой жидкости, сделайте следующие допущения: Основной закон гидростатического давления заключается в том, что в пределах рассматриваемого поперечного сечения потока, например、 (1.21), то есть гидростатическое давление в секции имеет одинаковое значение для всех точек в указанной секции： Р + Р1 (ФВ)= То есть, когда жидкость движется, мы предполагаем, что отдельные потоки оказывают такое давление друг на друга сбоку, когда слой жидкости находится в покое. Это факт, который теоретически может быть доказан, если поток этих поперечных сечений является арарелетом. Мощность потока в этом разделе называется полной энергией, которую поток проходит через этот раздел в единицу времени.

• Поскольку в разных точках поперечного сечения потока частицы жидкости имеют разную анергию, то сила первой фундаментальной силы. ( Сорок пять И 4 * H I / 41 В виде произведения полной удельной энергии жидкости и основного массового расхода в данной точке (духовного потока).： Лу = $ ч =(#р + п! П Р2 / 2)П <15. Мощность всего тока определяется как интеграл от предыдущего уравнения по всей площади 5： p ^(§ 1 (p / p 4 «b’212) V <13、 Пять Или если дано предположение、 ЛР = Р!^ Р + ry8 + |-> в * <18. Найдем среднюю площадь поперечного сечения конкретного энергетического припоя ** 4 / В * <13. Мультиплексирование и расщепление последнего члена na на наноры） Приобретение(передача # БФ » г + ^ + 1.53） Массовый расход жидкости делится на общий расход. Используйте выражение (1.39), чтобы получить Где а-безразмерный коэффициент Кориолиса, учитывающий неравномерное распределение скорости, и равный 1.54).

Если числитель и знаменатель формулы (1.54) равен Р / 2, то легко видеть, что коэффициент а представляет собой отношение фактической кинетической энергии потока в конкретном сечении к кинетической энергии того же потока и равномерному распределению скорости в том же сечении. При нормальном распределении скоростей(см. рис. 1.26), коэффициент а всегда больше единицы, а при равномерном распределении скоростей, блоки равны. Возьмем 2 секции фактического расхода, 1-ю и 2-ю, и покажем среднее значение полного давления жидкости в каждой из этих секций, # cf2.. ^ СРХ = Ср2 ^ » 4 ^?L7 Где rl-полная потеря полного давления секций между рассматриваемыми секциями. 。 *Это можно доказать, если в Формуле (1.54) скорость y выражается как сумма V-+ Am>, А Интеграл делится на 4 интеграла и анализируется.

От аналогичных уравнений основной струны идеальной жидкости полученные уравнения отличаются по величине полной потери давления и коэффициентам, учитывающим неравномерность распределения. Людмила Фирмаль

• Получить значение каждого Чана tasleshuo* * ±0^ * + ** Ре Второй Ре ^ ср% 8 4-2 в、 (1.55） используя выражение # cf, вышеупомянутое выражение не может быть продублировано следующим образом: Это уравнение Бернулли*для течения вязкой жидкости. velocity. In кроме того, скорость, включенная в эту формулу, усредняется по всему участку. Умножьте уравнение (1.55) на форму уравнения Бернулли, соответствующую формуле (1.48).Где термин обозначает вид энергии на единицу массы, а термин № 2-С обозначает потерю удельной энергии жидкости. Умножение уравнения (-1.55) на p # дает 3-ю форму, описывающую уравнение Бернулли для течения вязкой жидкости, соответственно.

Смотрите также:

Методические указания по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости.
2. Вывод дифференциальных уравнений движения, идеальной жидкости и их интегрирование.
3. Гидравлические потери (общие сведения).
4. Уравнение Бернулли для относительного движения.