Оглавление:
Теплообмен излучением при определенных геометрических условиях
- Передача тепла излучением между 2 параллельными поверхностями. При выводе закона Кирхгофа мы рассчитали теплопередачу между 2 объектами 1 и 2. Для плотности результирующего теплового потока по формуле п. Тогда предполагалось, что если температура обоих объектов одинакова, то эта величина q равна нулю. Теперь, наоборот, предположим, что тело имеет другую температуру, и поставим себе задачу рассчитать количество тепла, которым тело будет обмениваться.
Для этого сначала преобразуем некоторое выражение 26.Расстояние между поверхностями, ответственными за теплопередачу, должно быть настолько малым, чтобы кривизной этих поверхностей и их поперечными границами можно было пренебречь. Согласно закону Кирхгофа, уравнение 24 4, 0, 71 и i 4 o, 7t. Кроме того, по законам Стефана-Больцмана интернет i7 с я и C. Около 7С. Из Формулы 27 и 28 Двадцать семь Двадцать восемь А Легкие танки 29 декабря После нескольких преобразований, используя формулы 27 и 29, получаем из Формулы 26.
Рассматривая аналогию, можно сделать интересный вывод: включение сопротивления за пределами узла без внешнего соединения (например, узел 4) не оказывает влияния на потенциал этого узла. Людмила Фирмаль
Теперь если излучательная способность вместо постоянной излучения равна C a 100 4 Y CT t Cn-1 C Выражение в правой части этого выражения естественно делится на 2 элемента. Первый элемент называется Пониженной излучательной способностью, а второй-температурным элементом. Используя эти величины, уравнение для плотности лучистого теплового потока также можно записать в виде Вопрос CKiTi-ТН Благодаря этому достигается формальное сходство в уравнении теплопередачи при непосредственном контакте.
Тридцать Тридцать одна Излучательная способность уменьшена с 1 т В дополнение к излучательной способности обеих поверхностей, она также включает излучательную способность черного тела. Наибольшее значение коэффициента С равно излучательной способности черного тела. Пример C -, 2 Sc-2.7 C-2.2. Коэффициент C может получить это значение только в том случае, если оба тела полностью черные. Из 2 объектов, если только 1 является черным, уменьшенная излучательная способность равна 2-ой, то есть излучательной способности не черного объекта. Данная излучательная способность удобно вычисляется в различных графических системах ways. An пример такого расчета показан на фиг. 183.
- Температурный коэффициент состоит из разности 2 градусов в 4 minutes. Это проще всего вычислить, используя известный квадрат table. In в большинстве случаев вы можете быть удовлетворены точностью, полученной с помощью рисунка 1. 184.Удобство На этой диаграмме горизонтальная ось показывает температуру в C. температурный коэффициент может быть преобразован с использованием известной формулы. А-Б, А-Б, А-Б, А-Б, А-Б, А-Б, А-Б, А-Б, А-Б, А-Б… H G Hz G G G 108. И затем…
Из уравнений, представленных в таком виде, ясно видно, что при теплообмене излучением важна только разность температур. Абсолютное значение будет иметь гораздо большее влияние. Мерой К является мера к. для численного расчета, рис. 185.Если перепад температур очень мал, то он составит к-4 т. B. передача тепла из-за излучения между телом и его оболочкой. Температура поверхности тела I, окруженного замкнутой оболочкой, температура поверхности T-тела II, поверхность n, температура Ti.
Буквой В обозначим весь лучистый поток, исходящий из единиц площади любой поверхности, а через Н — весь поток, падающий на единицу площади. Людмила Фирмаль
Кроме того, линия рассуждения точно такая же, как вывод закона Кирхгофа. Увидеть 491 или поздно. Оболочка II стр. 491, из энергии, излучаемой уравнением c, тело I распознает только часть pjl-4c, остальные 1-Rj L-4c проходят через него и снова падают с обеих сторон. — Рутина II. Итак, вместо выражения 22 Вы получаете выражение вида И 1-ЛК 1-МО. 22а Кроме того, применяя закон Стефана-Больцмана, мы можем видеть количество тепла, поглощенного телом II, которое выделяется из тела I. см.
Тридцать три .И каждый из них поглощается телом I, которое высвобождается телом II Р — Ми-м-н- Теперь, для расчета, предположим T1 Ti временно. Качества Карты QMI. Где это Тридцать четыре Тридцать пять Фактическое количество тепла, которое тела I и II обменивают в единицу времени Или пройти Тридцать шесть Отсюда, самое раннее Формула 29, после преобразования Уравнение 38 и уравнение 31 отличаются только тем, что отношение поверхности fllfu появляется в знаменателе 38.Ни в одной форме. Предположения не важны. При выводе применялся закон Стефана-Больцмана, поэтому тотем принял предположение, что серое рассеянное излучение будет учтено.
Смотрите также:
| Закон Кирхгофа | Теплообмен излучением между произвольными элементами поверхностей |
| Законы Ламберта | Действие защитных экранов |
