Оглавление:
Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой
- Рассмотрим радиационно-индуцированный теплообмен между неограниченными 2 параллельными пластинами (серыми телами) размером 1 и 2 (рис. XIII-8) с поглощающей способностью A и Ar, разделенными прозрачной средой, имеющей постоянную температуру T и Tg (Tₜ> Tj), т. е. it. It предполагается, что теплообмен за счет теплопроводности и конвекции не происходит. Количество энергии излучения, испускаемого каждой пластинкой, зависит только от процессов, происходящих в ее массе, но не от места, где происходит излучение.
Например, собственное излучение пластины / пластины 2 зависит только от температуры 7 и физических свойств、 Аналогично излучение пластины 2 на пластину 1 зависит только от температуры TG пластины 2 и ее физических свойств, но не от температуры t пластины T. количество лучистой энергии/ A от пластины, m₆ передается пластине 2, где ее часть количества E₁> ow- 4₈ поглощается, а другая часть количества EIₜow (1-Ar) отражается обратно в пластину/.Здесь тоже, часть энергии поглощается, а другая часть отражается.
Переписав на последнем соотношении с учетом локальной формы закона сохранения энергии, массы, и сравнив с локальной формой второго начала, нетрудно получить следующий вид для производства энтропии. Людмила Фирмаль
Дальнейший ход этого процесса показан на рисунке. X11I-8. Величина теплопередачи от пластины 1 к пластине 2/, быть、 Настоящее время. Следующий ？л.= л л. Уно-(л л П0HYa.1 + H1, ЛОГЛ.2). (ХШ-35） Где ft, sv-излучение / пластины. Ei, b₍ ₍, i —часть излучения a, Вт, поглощенного пластиной / после отражения пластиной 2 (см. рис. XIII-8). £1, стреловидность, » часть излучающего Er, и cₒg поглощено на плите 1.P. rrl₁。 Или после преобразования ф.. Огл, я = а (1-а) интернет [] ■(ХП1-36） Основанный на подобном заключении £x, OOGL₁ можно выразить следующим образом.
- Предыдущее значение (ХІІІ-37） В (XIII-35) заменить значения (XIII-36) и (XIII-37) на£1, ₀₀₀₀₀₁ и ₁₁₁₁₀₀₀л. As итог、 А(1-Г)£, + А, Е,>-(1-/.)!- А. (HP1-38） После простого преобразования .(ХШ-38), которое учитывает закон Кирхгофа (XIII-3i), [301 (ХІІІ-39） Тогда куда? Но Стефан-закон Больцмана (XIII-29） (ХІІІ-40） (ХІІІ-42） Пластина. — Уменьшение коэффициента по закону Кирхгофа Перенимать. Параллельный Откуда? Итак, (XI P-42) 1 I(XIII-41) можно представить следующим образом: (XSh-43） (ХІІІ-44） Где ep-уменьшенная чернота. Используя описанный выше метод, можно получить формулу для определения лучистого теплообмена между 2 сферами.
Меньший находится в большем (рис. XIII-9). Форма этого выражения-1631 (HP1-45） Здесьp._ / — безразмерный угловой коэффициент (см. рис. XIII-9), показывающий, насколько эффективное излучение 2-й сферы попадает на первую сферу. Если предположить, что закон Ламберта соблюдается на поверхности 2-й сферы, то угловой коэффициент зависит только от размеров сфер и их относительного positions. As для рассматриваемого случая это может быть доказано(63） 1111⁹₁⁹⁹₁ллллениемениемениемениемениемениемттммммм;;; Ф2-.1 = y—(Х1П-46）.
Важную роль в классической неравновесной термодинамике играет локальная форма уравнения Гиббса—Дюгема. Людмила Фирмаль
Сделайте 2 мяча. Относительно формулы (X1II-45) (XIII-46), формулы (XIII-45） Куда? Q..— да. В.、[（■£） ’■（- Не)] — Х / |М⁷> Установлено, что Формулы (XIII-44) и (XIII-47) могут быть использованы для системы из 2 объектов любой формы, если меньший из них выпуклый (61). Определение лучистого теплообмена в более сложных системах является очень сложной задачей, и в большинстве случаев имеет лишь приблизительное решение. Такие проблемы можно найти в специальной литературе (173, 80, 111).
Смотрите также:
| Теплообмен излучением | Теплообмен излучением в поглощающей среде |
| Законы теплового излучения | Теплообмен излучением в реальных газах и парах |
