Оглавление:
Теорема об изменении кинетического момента точки
- Важным моментом является то, что основные законы динамики могут быть выражены как PhD. Умножение обеих сторон этого отношения слева на радиус-вектор g (см. Рисунок 48) дает: (22) В правой части этого уравнения находится момент силы относительно неподвижной точки O.
В условиях предыдущей задачи предполагается, что ракета будет стартовать с поверхности Земли, где начальная скорость равна нулю,а максимальная высота ракеты и время, необходимое для достижения этой высоты. Людмила Фирмаль
Преобразуйте левую сторону, применяя выражение производного векторного произведения но Как векторное произведение параллельных векторов. После этого из (22) (23) Таким образом, первая производная по времени момента движения точки вокруг любого центра равна моменту силы вокруг того же центра. Это теорема об изменении момента движения точки.
- Проекция (23) на декартовы декартовы оси дает теорему об изменении моментов движения точек относительно этих осей. dkx / dt = Mx (F) -, dky / dt = My (F); dkJdt = Mz (F). (23 ‘). Известно, что система таких двух сил эквивалентна нулю. Если действие на твердое тело одно и то же, а остальные равны, то две пары сил называются равными. Пара сил, действующих на твердое тело, может быть заменена другой парой сил, расположенных в той же плоскости действия и имеющих тот же алгебраический момент, что и первая пара.
Если начальное условие таково, что начальная фазовая точка А находится вне предельного цикла, то фазовая точка движется наружу по спирали, приближаясь к траектории ломаной линии. Людмила Фирмаль
В противном случае: две пары сил, расположенных в одной плоскости, эквивалентны, если они имеют один и тот же алгебраический момент. Докажем, что алгебраические моменты этих парных сил одинаковы. Направление вращения такое же. Эти операции над парой сил не изменяют действия на твердое тело.
Смотрите также:
Задачи по теоретической механике
