Оглавление:
Течение в кольцевом канале
- Теперь рассмотрим еще 1 задачу вязкого течения (опять же, цилиндрические координаты). Это вопрос других граничных условий. Несжимаемая жидкость покоится в кольцевом пространстве между двумя коаксиальными цилиндрами радиусов xH и y (рис. 2-4). Она образует баланс импульса тонкого цилиндрического слоя и достигает того же дифференциального уравнения, которое было ранее выведено для потока см. уравнение 2.37 1. В текущем выпуске это P = p + p # s.
Это связано с тем, что давление и сила тяжести действуют в противоположном направлении(то есть так же, как и в сноске на стр. 53). Как упоминалось выше, полученное уравнение может быть интегрировано[справочная формула (2.38) 1： Однако, поскольку значение импульсного потока для каждой из 2 неподвижных поверхностей r = xy и r = d неизвестно, константа Cx не может быть определена directly. In в этом случае должно быть максимальное значение в Кривой профиля скорости некоторого (пока неизвестного) участка r = XK, где поток импульса исчезает.
Особенно справедливым это является тогда, когда мы имеем дело с телами, при обтекании которых поток в каком-нибудь месте поверхности отрывается. Людмила Фирмаль
Если использовать это предположение, то оно будет равно-(Po-Pb) (XY) 2/21, а выражение (2.57) будет иметь вид: (2.58） Однако X остается интегральной константой, которая до сих пор неизвестна. Единственная причина выразить Cr как функцию X — это понять физический смысл этого параметра. В законе вязкости Ньютона мы присваиваем mn = —p (Й1> r / Lr) соотношению (2.58) и получаем дифференциальное уравнение для определения. (Р0-РВ) \ 2пб | Г я） (2.59） Если вы интегрировать ее в Г, Вы получаете: С помощью Найдена константа интегрирования A для следующего граничного условия.
- Замените эти граничные результаты Условие связи с 2 однородными уравнениями. (2.60) (7 ₀ ₀ — pm) YAG 0 =————（х » — 2м 1nx + СГ） 4С (2.63） (2.64） Решение позволяет определить константы Cr и 1. (2.66） Подставляя 2 уравнения (2.58) и (2.60), можно записать распределение импульсного потока*и распределение скоростей установившегося течения несжимаемой жидкости в кольцевом канале. Т (Ро-р) я Ему было 27 лет.
Если значение равно нулю, то результатом будет Отношение идет к уравнениям соответствующей жидкости в кольцевой трубе[опорные уравнения (2.39) и (2.43)].Читатели газеты *Для неньютоновского течения(задача 2-14) распределение импульсного потока не описывается формулой(2.67). Вы должны выработать привычку проверять результаты своего анализа таким образом, чтобы убедиться, что каждый рай точно описывает «ограниченный случай». Вы можете легко получить другую информацию о потоке, потому что есть представление о распределении импульса и скорости потоков.
Однако для других видов наше понимание лежащих в основе процессов еще очень недостаточно, чтобы пытаться делать какие-нибудь расчеты. Людмила Фирмаль
Максимальная скорость： 2.Средняя скорость： 3.Объемный расход： 9 =Я»»(1-x *) ,> 4.Сила, действующая на твердую поверхность со стороны жидкости, определяется суммированием всех сил, действующих на нее. Каждое в внутреннем и наружном цилиндре： /Р = _trjg. x. HN2lKhN—trrg ^^ v2lrr = nR2(1-x») (Po-Pb)(2.72） В качестве упражнения читатель должен рассмотреть и объяснить полученные здесь результаты. Приведенная выше формула для x 0 упрощается в виде соотношения, описывающего течение по круговой трубе в случае ограничения. когда x очень близко подходит к 1, он также переходит к уравнению течения плоского зазора в случае предела.
Соотношение описано в вопросе 2-4 (для объемного потока) и 2-13 (для профилей скорости). Результаты решения рассматриваемой задачи справедливы только для ламинарного течения. Переход от ламинарного состояния к турбулентному происходит вблизи значения He = 2000.Число Рейнольдса определяется отношением He = 2H (1-x) p / P.
Смотрите также:
| Гравитационное течение пленки жидкости | Совместное течение двух несмешивающихся жидкостей |
| Течение в круглой трубе | Ползущее течение вблизи твердой сферы |
