Оглавление:
Свойства поверхностных сил
- Поверхностная сила изолированной частицы в сплошной среде аналогична объединенной силе реакции, распределенной по поверхности твердого тела, рассматриваемой в статике. Через каждую точку пространства вы можете пройти сквозь поверхность множества выбранных частиц в сплошной среде. Проблема определения такого количества возникает с проблемой возможности выразить напряжение на элементах поверхности частиц, проходящих через эту точку. Для этого достаточно знать, что называется тензором напряжений в определенной точке.
Поверхности различных частиц, которые проходят через рассмотрение, характеризуются направлением внешней нормали к поверхности этих частиц. Каждая частица в точке на поверхности имеет свою собственную внешнюю нормаль, которая выходит за пределы объема частицы. Из сплошной среды выделите мелкие частицы в форме тетраэдра с вершинами в точках ОАВС О происхождении декартовых я Система (Рисунок 169). Внешняя нормаль к наклонной платформе ABC Координата оси ^ a Aa в большом формате D5 Углы a, p, y Однако.
Так, твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, имеет одну степень свободы, так как положение этого твердого тела вполне определяется углом попорота вокруг оси нращепия. Людмила Фирмаль
Внешняя норма сайта ° x. OVS отрицательный Ось координат это О, а площадь D5X. Аналогично, для области ООС с областью Д5у внешняя нормаль меньше отрицательного направления оси Оу. Для сайта автономной адресной книги Рисунок 169 Внешнее нормальное отрицательное направление, площадь оси Oz. Применяет результат принципа Дарлемберта системы к выбранному маленькому тетраэдру, где векторная сумма всех сил совпадает. Действует на точки в выбранной тетраэдрической сплошной среде, и сила инерции этих точек относительно инерциальной системы отсчета равна нулю. Точки выбранной тетраэдрической сплошной среды зависят от силы тела.
Сумма этих векторов равна FcppcpAK (где Fcp средняя сила силы тела, pcr средняя плотность, а A объем тетраэдра. Для поверхностной силы плоскости O BC, действующей на выбранный тетраэдр, Аналогичным образом действует p xASx, а p x среднее напряжение этой поверхности. Аналогично, для поверхностей O AC поверхностное усилие равно p y Sy, для поверхностей OAB p, zASz, ABC p AS . Инерционная сила всех точек тетраэдрической сплошной среды равна ( resrDI), а acr среднее ускорение. Сумма векторных сил должна быть равна нулю. Fcp rsdr V rspdr V + p ASn + p xASx + p. YAS + p ZASZ = 0. (5) Квадрат ASX, ASy, AS.
- Соотношение, выраженное через площадь наклонной области AS, основано на теореме о взаимосвязи между проецируемой областью и проекцией D S, = D cos a; ASy = AS cos r; A52 = AS уютно. Объем DC = 3yD5l. Где A высота тетраэдра, который падает от вершины O к наклонной плоскости ABC. Разделите обе части (5) на Д5 и дойдите до предела и сдвиньте высоту тетраэдра h до нуля. rl + p hso8a + p co5r + p hso8y = 0, (5 ) с того времени ^ ^ = 1 s1 ^ A = 0 Кроме того, если другие величины в представлении остаются конечными во всех точках тетраэдра, член объемной силы исчезает. В (5 ) напряжение (после достижения предела) больше не является средним, но напряжение, действующее в точке O, является условием поверхностной силы (5 ), основой предела (когда тетраэдр сжимается).
Главный вектор поверхностной силы тетраэдра показывает до точки) ноль. Это справедливо для частиц любой формы, потому что отношение площади поверхности к площади поверхности в определенных пределах стремится к нулю. На основании Закона о равенстве стресса и силы реакции вы можете: Например, p x это напряжение от работы отброшенной части сплошной среды через поверхность плоскости OVS на выбранном тетраэдре. Напряжение px следует рассматривать как действие тетраэдра через ту же грань оставшейся сплошной среды, поскольку внешняя нормаль находится в положительном направлении оси Ox.
Этим объясняется преимущество шариковых и роликовых подшипников по сравнению с подшипниками скольжения, если даже в них трение и не уменьшается введением смазывающего вещества. Людмила Фирмаль
Два других отношения также оправданы. С учетом (6) перенос термина со знаком минус справа от (5 ) приводит к следующему формату: p = pxcosa + p), cosP + picosy. (7) Уравнение (7) представляет напряжение наклонной платформы в точке О через напряжение через три взаимно перпендикулярных платформы, проходящих через одну и ту же точку. Если сплошная среда является идеальной жидкостью, напряжение которой равно только давлению, параллельному нормали узла, то она проецируется последовательно (7) на оси координат Ox, Oy, Oz и направляется на отрицательную сторону внешней нормали.
Учитывая стресс, это делается следующим образом. 1 rp cosa = lAJcosa; D, cos 3 = > y cosp; p cosy = p2 Вот так 1L1 = 1L1 = 1D1 = 1l1 = A То есть давление p в любой точке идеальной жидкости не зависит от ориентации детали в этой точке. Это известный закон Паскаля.
Смотрите также:
Задачи по теоретической механике
| Уравнение неразрывности | Тензор напряжений |
| Силы объемные и поверхностные | Уравнения движения сплошной среды в напряжениях |
