Оглавление:
Совокупности систем
- Вместо того чтобы смотреть на систему, мы уже видели, что можем смотреть на все движение сверху. Давайте рассмотрим этот вопрос более подробно. «N промойте систему(при условии, что она большая).Состояние каждой системы представлено страной.
Лишь две из упомянутых трёх величин, которыми термодинамика пополняет список используемых в физике переменных, являются независимыми. Людмила Фирмаль
Часть общего количества систем, фаз, элементов dX-dXtdXₐ..- ИВС = <Тая | д Н>(Х, 0 дх. , Поскольку X имеет фазовые координаты фазы, w (X’, = В теории, точка, которая находится в элементе dX в данный момент По теореме Лева, dX-пространство координат qi, q,+^, dt. qₐ+ 4, ДТ… С. С.» «W(X, 0, то есть ^(м, + 4М М,+ 4, ДТ. * — dHIdqt, получить.
- Затем найти состояние стационарного распределения, плотность фазы, состояние, которое не изменяется при движении! Равномерному распределению должны соответствовать усы. Это линейное дифференциальное уравнение в частных производных 1-го порядка для функции W. соответствующей системой полных производных является система (1.3).
В совокупности с температурой и внутренней энергией, введёнными в нулевом и первом началах, энтропия составляет полный набор величин, необходимых для математического описания термодинамических процессов. Людмила Фирмаль
Согласно известному правилу, общий Интеграл уравнения (4.4) является произвольной функцией всех интегралов уравнения системы(1.3).Подобный этому ш-/(ф, ф…. Ф», чч,…. В.). (45） Это… ■ Наиболее распространенная форма стационарного распределения плотности.
Смотрите также:
| Теорема Лиувилля | Термодинамическое равновесие. Внешние и внутренние параметры |
| Формальное и физическое понятие вероятности | Термодинамическое равновесие с молекулярной точки зрения |
