Сопротивление среды

Оглавление:

Сопротивление среды

Рассмотрим однородную сферу, движущуюся вокруг своего центра O. Плоское лезвие любой формы, но с незначительной массой, его плоскость проходит через центр O и всегда соединена со сферой. Найти движение сферы в воздухе, предполагая, что аэродинамическая сила сопротивления, действующая на каждый элемент лопасти, является НП ной функциональной относительно нормальной составляющей скорости этого элемента и направлена перпендикулярно лопасти. возьмем плоскость лопасти в плоскости YZ, а диаметр перпендикулярной к оси Ox. Ось Oxyz движется вместе со сферой.

Имеем, следовательно, теорему: Дифференциал кинетической энергии системы равен сумме элементарных работ всех сил, как внешних, так и внутренних. Людмила Фирмаль

Они являются главной осью инерции. Если составляющая мгновенной угловой скорости вращения выражается как p, q, r, то G z элемент лопасти с координатами O, y, g будет скоростью с проекцией ва з ры, вы ПЗ ВГ = пы. Составляющая этой скорости, перпендикулярная элементу da, то есть плоскости yOz, равна vx. As в результате возникают выступы в воздухе сил сопротивления, действующих на этот элемент Х = kvx да G = 0 Где k положительная постоянная. Так как всегда можно предположить, что ось инерции лопасти для точки O принимается за оси Oz и Oy, Ja обозначает элемент площади лопасти ф УГ да = 0. В этом предположении сумма моментов X, Y и Z сопротивления оси Ox равна нулю.

Сумма моментов этих сил на ось Oy Куда М = в в ZX АЗ = а. Положительная константа. Аналогично, сумма моментов для оси Oz равна: Н = = К ф г ры Где будет Положительное значение. Тогда уравнение Эйлера a = B = C, так что Доверься мне отсюда. Но… Б Один = , Получить Р РQ поскольку a и b положительны, q и r стремятся к нулю, когда t увеличивается. Движение имеет тенденцию вращаться вокруг оси ox, которая перпендикулярна лезвию.

Для этого ему достаточно поднять оба кулака, расположив их симметрично относительно вертикали Ог, проходящей через центр тяжести и затем описывать ими две окружности в одном и том же направлении, сохраняя все время симметрию относительно оси Ог. Людмила Фирмаль

Удалиться от точки Мх. Эта сила стремится, следовательно, удалить точку М от точки Мх, и равновесие в точке Л4Х неустойчиво. притяжения. Допустим теперь, что эти числа не являются больше массами, а лишь некоторыми коэффициентами, и предположим, что некоторые из них отрицательны. по неподвижной поверхности. Это — случай, наиболее часто встречающийся. Пусть М— точка поверхности, координаты которой удовлетворяют этим уравнениям. покинуть поверхность ни с одной, ни с другой стороны, то в этой точке будет равновесие. Реакция будет направлена в противоположную сторону. В случае, когда точка не может оставить поверхность, вычисления могут быть упрощены следующим образом.

О некоторых свойствах быстро вращающихся тел вращения	Движение твердого тела вокруг неподвижной точки. Упражнения
Трение	Свободное твердое тело. Общие сведения. Уравнения движения

Если вам потребуется заказать теоретическую механику вы всегда можете написать мне в whatsapp.