Оглавление:
Сохранение энергии
- Уравнение, представляющее собой теорему о кинетической энергии, основанную на том, что было сказано в предыдущем абзаце, заменяет сумму и ДХ + г г + Zidz. Его значение dUi или rfll находится в форме 336 d МВ2 в Формула p P это полная энергия системы. Ее как 1 Два Члены конфигурации различны по своей природе.
О Возводя это уравнение в квадрат, представим его в виде трехчлена второй степени относительно х, из которого можно определить у. Людмила Фирмаль
Первый участник Это зависит только от скорости различных точек, а не от их расположения. Это кинетическая энергия системы. 2 й член и зависит только от положения системы, но не от скорости. Это и есть потенциальная энергия. Уравнение 1 представляет собой: малейшее изменение полной энергии будет равно сумме основного действия внешних сил. Интегрируя обе стороны уравнения 1 с момента t милливольт х + 1 = S S Xedx Yedy Zedz t h 2 Два Что мы пишем в форме Г1 = = = е.
- Изменение энергии системы за конечный период равно сумме работы внешних сил за этот период. Особенно если на систему не действует внешняя сила Энергия остается постоянной. Один Энергия saving. So, если нет влияния внешней силы на систему, то ее движение и Таков закон. Он движется. Потенциальные энергии могут меняться, но их сумма постоянна. Эти 2 вида энергии преобразуются друг в друга, хотя природа их различна.
Здесь мы докажем эту теорему в любой системе координат, чтобы иметь способ доказательства, который мог бы быть пригоден в дальнейшем при рассмотрении движения системы. Людмила Фирмаль
Примечание: предположим, что килограмм приобретается как единица работы. Тогда возникает рабочая потенциальная энергия n. 340, выраженная в определенном количестве килограммов. Кинетическая энергия г МВ2 Это также выражается в количестве килограммов 2.Таким образом, суммарная энергия это определенное количество килограммов.
Смотрите также:
Теоретическая механика — задачи с решением и примерами
Если вам потребуется заказать теоретическую механику вы всегда можете написать мне в whatsapp.
