Оглавление:
Собственная температура продольно обтекаемой пластины
- Тело устойчивой жидкости р. Эта задача, наряду с задачей теплопередачи, рассматривалась Полгаузеном 2, как применяемая в случае ламинарных пограничных слоев при движении 253. Уравнение теплового пограничного слоя 83, при сохранении членов, определяющих трение t A0da 4 y 2, вместо зависимости 89 получается преобразованное уравнение энергии. РГС-РГ Сто девяносто семь. Здесь количество вводится как новая переменная Здесь, как и прежде, скорость приближающегося потока. Тепловой поток на поверхности пластины должен быть равен нулю вне пограничного слоя состояние без возмущений потока occurs. So, граничные условия принимают следующий вид 5 0–0 a 01 О.
Из уравнения 197, наряду с неизменной зависимостью 88, получается температурное поле 0X V с ненагретой адиабатической пластиной. Здесь, согласно граничному условию b е РГ S P e 6 Сто девяносто девять Однако, поскольку это 0X-0oo и 2 2av, формула для внутренней температуры пластины является ОО а РГ л РГ.- а, 200. Как можно легко видеть, функция 2PR идентична коэффициенту восстановления r в уравнении 196.In стол. 23 показывает значение этой функции, вычисленное Полхаузеном. Последние 2 значения даны Эккертом и Древицем, а для Pr 0,5-5, как следствие, для газовой среды, значение таблицы. 23 представлен приблизительно отношением. r режим ламинарного течения.
При такой температуре непроводники с белой поверхностью поглощают меньше лучистой энергии, чем металлические поверхности. Людмила Фирмаль
Двести один Для воздуха, Rg 0.714 g 0.845. Таблица 23 Коэффициент восстановления g продольно обтекаемых пластин в ламинарных пограничных слоях при постоянных физических константах РГ 0.6 0.7 0.8 0.9 1.0 1.1 7.0 10.0 15.0 100 1000 г 0.77 0.835 0.895 0.95 1.00 1.05 2.52 2.97 3.54 6.7 12.9 Pr 1 также имеет r 1.Поэтому пластинчатый термометр в этом случае всегда будет показывать ад. 2 2cps, то есть температура, при которой газ был о 0 в котле и т. д. В Pr 1 разность температур, обусловленная адиабатическим расширением, не может быть измерена с помощью термометра, погруженного в жидкость.
Для ПР 1, всего объема пограничного слоя 2, независимо от состояния течения, выполняются условия, соответствующие уравнениям 194 и 2 21 Формула 201 очень удовлетворительна для воздушных экспериментов с ламинарными пограничными слоями. Для чисел M 1, Eckert и wise 8 были получены результаты, показанные на рисунке 2. 110.As как видно из этого графика, для ламинарного сечения КВД оно составляет 0,845 5 108 г. степень сжатия газов не играет роли даже при сверхзвуковых скоростях, так как постоянное давление устанавливается на всем протяжении продольно обтекаемых пластин.
- Отклонение от уравнения 201 в М I может быть вызвано только изменением плотности и вязкости из-за относительно большой разницы температур. Дело было теоретически рассмотрено Буземана х и Karman и Цзянь 2. Для заданной температурной зависимости вязкости в ПР 1 Эбер 3, основанной на исследовании обтекания круглого конуса, угол при вершине составляет от 10 до 80 Быть и Г у- Тоже фигура. 110. Коэффициент восстановления продольно обтекаемых пластин М 1 по Эккерту и Уайзу г.
Этот результат оценивается в случае несжимаемой жидкости с постоянной физической константой, но находится в поразительном согласии с уравнением 201. В исследовании Эбера все физические константы связаны с внутренней температурой поверхности конуса. Значение C7 представляет собой скорость потока за пределами пограничного слоя.
При таком лучеиспускании поглощательная способность непроводников намного превышает поглощательную способность проводников. Людмила Фирмаль
Для турбулентного пограничного слоя на плоской пластине коэффициент восстановления r зависит от соотношения между коэффициентом передачи тепла и импульса Ad Ax. Теоретическое решение в случае Hell Ah было получено Широковым Ackerman6. Для L7 Lt 1.1 Elserv был рассчитан путем вычисления значений коэффициента восстановления турбулентного потока в пластине и трубе. Его эксперименты с трубами подтвердили правильность выбранного значения АД-Ах.
Для воздуха все экспериментальные значения ближе к 1, чем для ламинарного пограничного слоя. Это также видно из рисунка. 110, кривая r будет предельным значением 0.90.In эксперименты с использованием продольно обтекаемого цилиндра с заостренным наконечником, Eber 1 установил четкий удар в несколько метров. Наибольшие значения коэффициента восстановления были получены в переходной области при r 0,96 и G 0,98 соответственно.
Смотрите также:
| Теплообмен при поперечном обтекании пластины | Теплообмен при продольном обтекании пластины и течении в трубе |
| Теплообмен при больших скоростях | Собственная температура поперечно обтекаемого цилиндра |
