Оглавление:
Схема замещения для исследования волновых процессов в линиях с распределенными параметрами
Эквивалентная схема для исследования волнового процесса линии с распределенными параметрами. Чтобы обосновать методологию создания эквивалентной схемы, рис. 359.
- Показана линия с распределенными параметрами с определенной нагрузкой в конце. С момента, когда падающая волна достигает конца линии,
ток течет вдоль нагрузки, и напряжение t * течет. Людмила Фирмаль
Согласно уравнениям (12.10) и (12.14), напряжение и ток в любой точке линии могут быть выражены как сумма падающих и отраженных волн. Это верно для напряжения и тока в конце линии.
Поэтому замените «+» o = «I; (12.21) ‘l +’ o = ‘l- (12-22) на zc или i0 -Zc« i + «<> =« «; и« Uq ~ h <7jc- 2w „= u„ + «„ Zc. (12.23) Следовательно, напряжение на конце линии «K» и ток на нагрузке iH равны напряжению падающей волны и формуле (12.23) независимо от характера нагрузки. мы связаны.
- Последнее удовлетворяется схемой с сосредоточенными константами, показанной на рисунке. 360. К электронному источнику. Напряжение 2 «„ Подключите Zc и подключите последовательно.
Расчет переходных процессов в схеме на рисунке. Схема с 360 сосредоточенными параметрами генерируется одним из методов, описанных в главе 10. В вычислении 360 переходного процесса
в показанной схеме можно найти iH = f (f) и yn-f (f). Людмила Фирмаль
Как только эти зависимости найдены, можно определить изменяющуюся во времени природу напряжения и тока отраженной волны. Рассмотрим несколько примеров, иллюстрирующих использование эквивалентных схем io = f (t) и io (12.21 ‘).
* Это время показано на рисунке. 359 диаграмма напряжения и тока на линии.
Смотрите также:
