Оглавление:
Рассеяние при больших энергиях
- поведение Когда потенциальная энергия не мала по сравнению с H2 / ta2 (Где обычно радиус поля), то ситуация Когда энергия рассеивающих частиц очень высока \ u \ ~ ^ (ка) 2, (131,1) Там Но в то же время IU > — ^ k a = -; (131,2) Это Это, конечно, fc a »1. (131.3) В этом случае мы имеем дело с рассеянием быстрых частиц.
- Однако борновское приближение не применимо ( Ни одно из условий (126.1) или (126.2) не выполняется. х) Это просто, сквозной, без перекрестных помех и м п у л, п о м Профилактика: факты, что делать, что делать Официальное исполнение Original Exchange U (K7-K) f и g r Из (1 3 0. 1 3), в частности формулы (4 3.1) и (4 3.6). Для расследования этого случая вы можете использовать: Формула волновой функции в форме (45.9).
О применимости, которой должна соответствовать энергия Условие \ U \Людмила Фирмаль
Было отмечено, что в § 45 это выражение верно Должно быть на расстоянии, где асимптотическое поведение уже действует Представление тела (123.3). Однако это не обязательно. Знания волн достаточно для расчета амплитуды рассеяния функция расстояния z, чтобы быть z ka2. в Этот интеграл от показателя степени f (g) можно расширить Осам: (P — радиус-вектор плоскости xy).
Высокоскоростное рассеяние частиц происходит в основном на мелких частицах. Угол, примите это во внимание. С этим изменением Импульс 1ш относительно мал (dСfc), поэтому вектор q Можно считать перпендикулярным падению волнового вектора Частица k находится в плоскости xy. Рассеянная волна (131.5) от падающей волны elkz (func (131.4) z = -oc).
Амплитуда рассеяния волны Вектор k ‘= k + q пропорционален соответствующей составляющей Рассеянная волна Фурье (D2 p = dxdy). Коэффициент пропорциональности этой формулы Результаты могут быть получены путем сравнения с ограниченными случаями Приближение приближения (см. Ниже). Принимайте во внимание и фрагменты, и фамилию (с т. II, §61).
Z a Метатический и недеформационный эффект м о т о р z и ka2 mula (1 3 1,4). — О (131,4) для z <C ka2; так что вы не можете быть профессионалом напрямую. Φ = eikzS (p), (131,5) Где было введено обозначение (Х) (131,6) — (Х) 1) Такометодо, которое может передавать ввод-вывод § 131 RA C S E I N I E P RI B I L SH I X E N E R G I Z 651 Вы также можете выполнять расчеты другими способами. Сразу приводит к очень четкому выражению.
Для этого используйте формулу (129.2) вместо Из (131.4). В этом случае согласно (45.8) Получено для амплитуды рассеяния (коэффициент при elkR ° / R q) f = J ~ e tqpdx dy dz = ^ —J [F (z = oo) — -F (z = -oo) \ e ~ tqpdxdy. Замените выражение на F и, наконец, get1) f = h J [ЭД “l ^ d 2 p- (1 3 L 7) 6 ~ \ U \ a / hv fidip. о Подставляя эту формулу в формулу (123.11)
- От суммирования (по I) до интеграции, 27G / = ^ / / fiz to mc ° stpd <p ■ ldl = ^ J fie to iqpd2p, (131.9) о Где q и p — двумерные векторы с абсолютным значением q = = q, p = l / k. Наконец, здесь в виде // (123.15) 6i = q (1 / k), вернитесь к уравнению (131.7). 1) Казахстан и Казахстан 2Н5 (р) отзыв L e m U n a g g ren c a n d s и c е к р и я. Быстрый и легкий доступ к запасным частям. например Может быть разделен за 2 £ (р), такие как новый ОО Я ———————— ОО ОО Я ^ k 2-2f u d z-! k d ^ -W k! и ты -oo ‘-oo —oo
В этом случае есть 2 £ (р) и платить больше, но не то же самое от г о л и э у о и Regometer, et m a r, a m and re me Intel и Center Set Turn Tenor, с другой стороны, представляют м а г р а н и е с т Вкратце, все в порядке, обычно 01 01, Si 1. Также с центрально-симметричным рассеянием Номинальная формула поля после интегрирования (131.7)
Полярный угол (p в плоскости xy (d2p = p dp dip), принимаем Смотри / = -% к J {exp [2r5 (p)] — 1} Jo (qp) pdp. (131,10) Людмила Фирмаль
В §126 борновское приближение имеет вид Применимо при рассеянии быстрых частиц под большим углом, Когда сечение оказывается экспоненциально малым. Методология, описанная здесь, не подходит в этих условиях. На самом деле в таких случаях квазикласс Физическая ситуация, когда теория возмущений не применима.
Согласно полуклассическим общим правилам Примерный (см. § 52.53) показатель Определить общие законы, которые уменьшают сечения рассеяния Классически рассматривая «сложные траектории» Недоступная зона вождения 1). В классической задаче рассеяния зависимость между Лом отклонения частиц в пределах поля U (g) и параметров прицеливания Тром р определяется как 7Γ = b (f ”d \ _, (131.11) J, L c- и
Где th — минимальное расстояние от центра, и это маршрут. уравнение 1 — ^ — | = 0 (131,12) (См. (127,5).) Интересные случаи соответствуют региону Угол, который классические частицы не могли отклонить xia2). Таким образом, комплексное решение p (c) соответствует этим углам Уравнение (131.11) (соответствующее комплексное значение ми идти).
Функция p (c) и класс найдены таким образом Орбитальный импульс частицы mvp рассчитывается поведение S (9) = mv j p (0) d0 (131,13) 1) Обзор предмета интереса Законе-м А. 3. Патасынский В. Л. Покровский, И. М. Харатников // F E T F. 1 9 6 3. Т 4 5. S 9 8 9. 2) Подробности о том, что можно получить, в зависимости от используемого метода Во всех случаях роль индекса ограничена. 654 U П Р У Г И Е С Т О Л К Н О В Е Н И Ч Ж. X VII (V — скорость частицы на бесконечности).
Одинаковая амплитуда рассеивающий / ~ E x p (-> 1 m 5 (0)). (131,14) Формула (131.12) обычно содержит несколько ком Kusamurakusamura. Для r в (131.11), Что приводит к самой маленькой поло Воображаемая часть Im S Кроме того, функция U (r) Есть сложные особенности, и они также необходимы перейти 1) находится в противоречивом значении. Основную роль интегрирования (131.11) играет область r ~ m * 0.
Кроме того, для большой энергии E, термин U / E ниже символа Маршрут может быть опущен. Интегрируй и получай тогда p = th cos (131.15) Если r0 особая точка функции U (r), она зависит от Из p или E, а не из свойств поля. Амплитуда рассеяния в этом случае / ~ E x p (- ^ s i n ^ I m r0). (131,16) Однако если вам нужно получить корень уравнения (131.12), формат показателя степени зависит от конкретных свойств поля.
Так что для функции и = С / 0е «(г / а) 2 (На конечном расстоянии нет сингулярности) уравнение —U- = 1 —Chtr2 “sin-. Около 2 g2 «2 У нас есть Go ~ IA h i (f si, i2 D ‘<13Ы7) Учитывая слабую зависимость от w, ее можно считать постоянной. (131.13) для амплитуды рассеяния, Получите выражение (131.16) с th из (131.17). x) Информация (см. § 1 2 6), U (r) и метод привязки до сих пор N o m g, c и l n o m u, чтобы удовлетворить использование общих условий Zakon Z a z h 1.
Отдел отдел и определение поверхности о л Потенциальная производительность и защита (1 3 1. 1): Uo 1). P r и v 1 Готовится к работе (от 1-е до Хикоси) / m p a r a METROM L, температура памяти. я использую или м т о д и д г’л / тг оо J (1-c o s u) — «\ n (v ^ 7r) —J I n и si n u d u = \ n (v ^ 7r) + С И с-о я и лелер). М о б о у р о, о т ак и м а = 27 га2 \ п. (Uy / keC) n p и v 1. 3.
Обзор и определения многих электронных устройств Концентрация чисел N и t n, l и ndr, а также r и d, а также в и с полем m (Ю. Ааронов, Д. Бом, 1 9 5 9). Решение P a r m a n g a t e n a n a l a l a n g a l a n d a c a P r r Electronoff Выберите z и z. Tog gd a v a r a r a n c a r s a r s д н н д н н д н е н с е м а р а н д е т и хз. В н е к л а н д л а р с и н с г н н г а н а н г а н а т о й о Арендатор и Ротен A = ± V * (1) Z7t Где d а) о б о с т о и И м е м 2-7G = ф. 2 тг
Возможна (1) замена функции и (погружение в волну) электронов; (1 1 1. 9) и мемом j H dx dz = j) A d \ = (p i k z (^ \ / r) \ * ‘=’ E x p и ^ ‘- (2) Это то же самое, но не то же самое. o для l и z> 0, A r c d e c tions, далее de novo, И эта функция мобильной подписи (2) р р и о х Началакоддинат (в зависимости от цели (часть 2 и 7)).
Если z и z и 0> z и 0, то я (наконец), a n n s N / A N M N O M (S) (2), возможное разложение (например, Обычная 2 7 г, например ^ 7 г. a n a n m a n l a n g a l a n s сокращение q q q (Qa > и ш и р н о ра размежно переберен. R a s a m a r a r a r a r a b a z \ x \ может быть проигнорировано пользователем. О т О р otos и z \ и метод 1). φ = eikzF (x), F (x) = < е х р е х р Не V 2 г \ 2ps> х> О х <0. (3) Дпм м м м м м м 1 3 1. 7 а) 2) P r и q f 0 и м е м e% qxdx + k. А>.
Я думаю, что это только то, что вы знаете иипредоррдЛ — 0. обзор Я 2к. е ф T = -l-s i n ——. 7g 2 в д резка (4) И п эф / он 1 получает da = e 2 f 2 dO 2tgkp2s2 v2 ’ Связанные соображения и обязанности. Принцип и разрешение) о т н а П р и н н н о т о м а н г а н г н н г а н д а н д а н д а в о ж (Расчет 6-0), но удобнее достичь конца слагаемого P r около t и n с t в и; R o и R Q P Y E On-N M E A S E F F E A T U C k и k до n e и n являются F E и H.
Смотрите также:
| Дисперсионное соотношение | Рассеяние медленных частиц |
| Амплитуда рассеяния в импульсном представлении | Резонансное рассеяние при малых энергиях |
