Оглавление:
Рассеяние медленных частиц
- настройки Рассмотрим свойства упругого рассеяния в предельном случае При низкой скорости рассеянных частиц. Т.е. скорость Предполагается, что длина волны частицы очень мала Большой по сравнению с радиусом действия а поля U (r) (т.е. ка 1), а его энергия мала по сравнению со значением внутреннего поля Ri этого радиуса.
- Разъяснение необходимо, чтобы решить эту проблему. Закон зависимости фазы Si от волнового вектора k С последним низким значением. х) Уравнение (3) (примерно (1 3 1. 4)) потерь от примерно m до примерно l ш и х z, когда можно использовать эффекты 2) Например, если есть выражение (если q q 0), оно может быть (для Не изменяйте уровень Шреддина) для деталей предмета) с и н о м п о л. (Для признания, в (r.) Если r <a точного уравнения Шредингера (123.7), Игнорировать только член k2.
В области aЛюдмила Фирмаль
Что остается Значения констант c \ и C2 в принципе могут быть определены. Только путем решения уравнений (132.1) с конкретными функциями U (r)] Конечно, они разные в разных I. На больших расстояниях r ^ 1 / A уравнения Шуле; Для Дингера термин C / (r) можно опустить, Игнорирование к2 То есть уравнение свободного движения.
Решение этого уравнения Поскольку постоянный коэффициент выбран здесь, Для kr ^ 1 это решение (132.3). таким образом «Сшивание» раствора (132,3) достигается в области kr <C 1 s pe. Решение (132,5) области кр ~ 1. Наконец, для kr ^ 1 решение (132.5) является асимптотическим Физическая форма (см. §33) R «+? D / _ U + A u = ^ u (r) U (132,1) г р р (132,2)
Общее решение этого уравнения Rl = Cir1 + -gj-. (132,3) Ri + -R \ + р (132,4) (См. § 33) (132,5) Эта сумма может быть выражена как R l «постоянная • -син (кр-у +, (132,6) § 132 RA S S E Y N I E M E D L E N N Y X H A S T I C 659 Где фаза Si определяется по уравнению Tg Si на Si = ——————- k 2l + 1 (132,7) 6 ci (2 / -1) !! (2 / + 1) !! v 1 (Поскольку k мало, все фазы Si малы). (123.15) По частоте амплитуды рассеяния L = -I! •
И мы в ограниченном случае маленькой энергии Парень ног oO к21. (132,8) Следовательно, все парциальные амплитуды I f 0 равны Мала по сравнению с амплитудой рассеяния I = О (Или s-рассеяние как говорится). Игнорируя их, мы Максимальная амплитуда f (0) a / o = ^ = ^ = -a, (132,9) Итак, да = 2d6, а общее сечение а = 4тга2. (132,10 На низкой скорости рассеяние изотропно Все направления и их сечения не зависят от энергии чая stits1).
Константа а называется длиной рассеяния. Это будет как положительно, так и отрицательно. Вышеуказанные соображения подразумевают Расстояние U (r) уменьшается на большом расстоянии (r a) Точно быстро игнорировать Юридические. Легко точно знать, что делать Расчетная скорость снижения U (r). Для больших г, Функция Ri (132.3) мала по сравнению с первой функцией.
Делать Тем не менее, сохранение сохраняется на законных основаниях Уравнение (132.2) Малый член ^ C2 / g r + 1r2 — это все Больше чем URi ~ Uc Переход от (132,1) к (132,2). В результате U (r) 1) Редкий Редкий Редкий 1 / c ( 0. Таким образом, Функция gi (E) оказалась действительной для всех действительных чисел E, следовательно, должны быть разбиты на целые степени E.
- Та же самая амплитуда fi (k) является четной степенью k. Я должен сказать, что он разлагается с целой степенью рк \ Все четные степени k являются действительными числами, а нечетные Воображаемая степень. Согласно (132.8), разложение fi (k) ^ Si / коок21] потому что начинается с термина Значение gi (k) начинается с члена, пропорционального k-21.
Когда поле уменьшается на большом расстоянии со степенным законом Закон U «(Результаты с постоянной амплитудой для Zr ~ n с n ^ 3 (132,9) Как я уже указывал, есть несправедливость. Рассмотрим ситуации, которые возникают с разными значениями государственное страхование Для достаточно медленного n ^ 1 это практично. Для всех значений параметра влияния p тон p \ U (p) \ ^ Hv (132.11)
Поэтому рассеяние описывается классической формулой (См. Условие (127,9)). Людмила Фирмаль
Если 1 2, неравенство \ U \ <(132,13) т г Таким образом, вклад в рассеяние в результате взаимодействия Можно рассчитать с помощью теории на этих расстояниях Нарушение (близкое расстояние Применимость теории возмущений ся) 1). Пусть r0 будет значением r, Неравенство (132,13) будет 1 / k одновременно.
вклад Амплитуда рассеяния от диапазона расстояний r ^ th, (126.12), данное интегрированием Если 2 3, вклад области r >> go уменьшается при k — >> 0 Рассеяние определяется постоянной амплитудой (132,9). Od Однако вклад (132,14) в амплитуду рассеяния 1) С распределительной коробкой для производства и распределения (1 3 2. 1 1) потому что остаточный я не владею.
Условное условие \ U (p) \ ф е н к т с с т е т е т ь с т е т ь с т ь + «Х-0 (предыдущие н и е (1 3 2 .4) с / = 0), X = B sin (kr + So), r> a. H / X P R I d = состояние к > c c t g a x = k c t g (ka + S o) ~ —————, + Остаточный SoR e cu l a t a m p a l d a n d a t a n a n a n a m a n s 2) к. _ t g> sa-> sa хорошо Например, ca c) усилителя к. _ t h> sa-> sa хорошо x) Если получение нечетное (n = 2p + 1), n-3 = 2p-2 О ч и л.
Обратите внимание (1 3 2. 1 4) и не применимо. Вы есть Часть, сделайте все возможное, чтобы пройти через q2p до 2 I n q. 2) Прислушайтесь к нам и я Безопасно и нечетно до 7 г / 2. Притак и ч х з нач и I x> s d a d a d a c e s e e c e s e e e e e e s e e s e s e Выравнивание, закрытие ключа (см. Задачи 1 § 3 3) и разрешение, которое вы собираетесь сделать Это контролируется следующим образом: Например, ^ 1 и мем / = -a, a = 47g a2.
Эти обязанности и ответственность перед и И, обратите внимание, что нет необходимости рассматривать редкие Измени меня (кр = 7 га 2). 3. Определение сектора энергетики U = a / rn, a> 0, n> 3. Решение / = 0 выравнивания (1 3 2. 1) // 2 X n \ fb n o i X-7 ^ = 0, 7 = — • р н ч т и п почти до и г (27 U L «-’> X = v’fr ‘ О н о р и о д и т, от я до в и у d2 (p 1 dip dx 2 x dx i + (n-12) 2g2_ (p = 0, т. е. чтобы справиться с трудностями, я не хочу, чтобы все болели 1 / (р-2) IX.
Обычно решается с r = 0 (т.е. x = s) С возможностью сделать это, Х = (1) I 2 »7 г- (н-2) / 2 n –2 официальный H p 1) (z) = — [e до grn J p (z) -J-P (z) \, Jp (z) <*, r <1, s m p 7 r 2 p G (1 + p) Пермананда Нанда Нана Канакан in and d a% = const- (с g g + s g) и потенциалом C2 / C 1 и размером c s e i n i = _ / 7 \ 2 / (n-2) [[(n-3) / (n-2)] U-2 / T [(n-1) / (n-2)] ‘ 4. Значение по умолчанию b a В общем, то же утверждение U = / 3r ~ n (2 n-3; тандем (1 3 2 .8) и мем О 3-х пр и т е 5.
Значение по умолчанию U (r) = = —Uo e xp (-r / a), Uo> 0. Последующее решение x = 2 a x e _ r /, 2 a, us = y / 2 mUo / fi Функция и уравнение х = г ^ (1 3 2. 1) d2x 1 р VT ++ X = 0- Увидимся Общее решение: X = AJo (x) + B N 0 (x), Здесь Джо и ТВо-функция и раздел о р о д а. О л U в и е х = 0 п р и г = 0 A / B = — Нет (2> ca) / Jo (2> ca). D a a r r l / ii a n d S 1 (например, сквозной, для меня Е х р (-1 / ак) 1; , „2 7 г, 2 В л, v В От X до A + B-I n- = ЛН ——— In (> ca j) ——— g, 7G 2 7G 7g d e 7 = ec = 1, 7 8. , , ((7-email).
Это ответ. Форма (1, 3, 3, 3) и важность позиционирования и C2 n a x o d и m м п л и т е р у р е н и я / = —A (+2 \ n (> ca ^) \ = a? T Нет (2> ca) —— 2 \ n (> caj) Jo (2> ca) Б) Джо (2> ча) тг > Для C 1: / = 2 a3 n 2 (примерно N при примерно g в соответствии с соглашением с рецептом Примечание 1 2 6. 1 4)).
Например, ca 1 и M / m = 2 a \ n (> caj). 6. Проталь Аламанганданде Распределение в секторе энергоснабжения (И. Я. Померанчук, 1 9 4 8). Решение P r-> 0 и целое число в порядке (1 3 0. 1 3) П р и н и м и т в и д -J U ~ kk ^ k » 0) e g d Открыть и изменить позже (U <0) -открыть. Я ж Оставшееся время не обязательно. 7. Определение ответственности Меделлен часть и c c d Решение ВОЛНА П И Н Ф И Н К И С Л Измерение формулы (1) Раздел вопросов 1 2 4.
А р а л е с а н а н и ц Адрес, предоставляющий стороннее заявление в начале заголовка Страхование Аразе со стабильностью ПРИМАЛЫХ энергии Т = 0 I n / a / n / a z a i v s s s s s t a g a l a r s a n s s i r. Это запрос на одобрение. Фу н к с н е н с ж е н и е в с е р ы а с с т ь с т ь я г н н д а н а н а н и я с Манес тукей и м р т и т о т. (Например, см. Назначение от 6 до 2 0 4 и § 1 2 6). φ = ehk2 + / • i H (Q) кр. (1) (1) Predem, диапазон размеров <C 1 / s, и y i pr b i l n
Накануне г) для N ^ \ x, например x: H ^ (x) и -r-In-, | w | «1, 7G J X 7 = ес, S-postnal. о φ * (l + f — && p. (2) \ 7G 7k) 7G Уравнение (2), и вы в 1 д (1 фот. Р. 1 ^ ^ N i ————— p- = 0, если применимо, и-в u r a v n e- 2t r dp dp to N и я удаляем Remain, чтобы игнорировать членов с U (x) и E. f «C l + C2 I n p. Как и в (1 3 2. 3) и (1 3 2. 9), предыдущие с / с 2 E = 0 выравнивающее измельчение в полях t и r ~ a Это суть ссылки.
Не с Тототенаг. О ч и м Ci / c2 = -l n r 0, (3) д е г о п п с т е р с с а н д е н и д. S r a v n i a (2) s (3) где a / = — В результате 2k 1 р [г 2 / (7 / с ходу)] 666 U П Р У Г И Е С Т О Л К Н О В Е Н И Ч Ж. X VII У нас есть третья сторона, мы можем, нет Существующее членство. Обратите внимание, что это не должно быть неактуально — вы сможете Возможный барьер R E R E R E R E E S S E P E R E R E S (3).
Смотрите также:
| Амплитуда рассеяния в импульсном представлении | Резонансное рассеяние при малых энергиях |
| Рассеяние при больших энергиях | Резонанс на квазидискретном уровне |
