Оглавление:
Расчетные формулы для теплоотдачи при турбулентном течении
- Вертикально обтекаемая пластина. Движение жидкости во время обтекания пластины происходит при постоянном давлении dpldx Q. Поэтому для Pr 1.0 можно использовать уравнение Рейнольдса. 128. Тогда по отношению к 2t r h 4 получим следующее уравнение. Поскольку нет других определяющих размеров, все критерии должны быть связаны с длиной L пластины. Если начинать с На поверхности пластины должно быть место для полностью развитой турбулентности, c 0.074 167 Это уравнение показывает полное сопротивление x 0-x L W-свободный расход пластины. Таким образом, из уравнения 128а Ну 0.037 вновь 8Pr.
Закон сопротивления, выраженный в уравнении 167, справедлив только для чисел от 5 до 105-10.Если значение re является небольшой, обтекании пластины ламинарным, и вновь Закон порядка распределения скоростей, основанный на оценке уравнения 167, является недействительным. С помощью острого наконечника пластины и турбулентности искусственно увеличенной воздушной струи Сугавара и Сато достигли начала турбулентности в точке 0. Локальное значение числа нуссельта было найдено экспериментально на поверхности Здесь среднее значение определяется как Нуб 0.0288 Ре е.
Для того чтобы имело место излучение абсолютно черного тела, нужно вдоль стенки, ограничивающей объем, поместить большое количество таких осцилляторов с различными частотами. Людмила Фирмаль
Подставляя Pg 0.72 в уравнение 168, вы получаете То есть значение 8 меньше значения, соответствующего выражению 169а. , в таком сравнении, как видно из рисунка России Следует четко признать, что она не правильно передает зависимость Nupr для. 98.Тем не менее, стоит отметить аналогию Рейнольдса и его соответствие эксперименту. Якоб и Dow2 исследовали влияние на теплообмен формы передней кромки при продольном обтекании цилиндра потоком воздуха и длины неотапливаемого начального участка. Показывает длину неотапливаемого начального участка в Lu Z. Если указано CJM.
Данные, полученные для начального участка и общей длины измерительного участка, турбулентной области Она может быть выражена в виде следующей эмпирической формулы 170. Где вязкость должна быть приобретена при температуре не возмущенного потока, а коэффициент теплопередачи х равен 1 0те-9ю 2.Коэффициент теплопередачи связан с разницей температур 9W—, с поверхностью нагреваемой области. Результаты показаны на рисунке 4. 103.Особенно, когда вы видите это ясно. Чем меньше начальное возмущение в случае смещения начальной точки турбулентного потока, например, передней кромки конуса, тем больше число Re. Турбулентность.
Эксперименты с пластиной Юргеса 1 также могут быть представлены уравнением 322, если вместо константы 179 использовать 0,028. Результаты, полученные с помощью Elias2 Свойства перед миграцией. Если Di 0, то есть процесс теплопередачи начинается в точке x 0, то уравнение 170 соответствует уравнению 169a с точностью 3. При наличии сильного возмущения в потоке на входной кромке теплообмен пластины в продольном потоке вокруг турбулентности может осуществляться по следующей формуле если Р измеряется в кг м, а 1-единица измерения ккал м кости, т р, то единицей измерения выбирается кг м, где выводится размерность числового элемента. он дует во времени m и дует в L-M.
Затем a получает нормальные размеры, соответственно, и единицей измерения является ккал мг время град. Значение числового коэффициента 0,0284 определяется как среднее из уравнений 170 и 170. В переходной области между ламинарным потоком и турбулентным потоком, см. уравнение 165, как и в случае течения в трубе. От л. Этот факт установили 10 тыс. человек. Рисунок 2 103 Lu-0 средние значения, чтобы добраться сюда Ну 0.002 Вновь 172 Интервал 10 Reb 5 10. Если вы также можете получить Pr ijCp k 0.72 Теперь нам нужно снова заменить U7 на время m и получить степень в Ккал m1 часов.
- Уравнение 172а может быть использовано для приближенных расчетов в предметной области случая Rg 0.72 воздух или другой газ. Ламинарная ветвь кривой на фиг. , 103 для всех значений LJLu3.Следуйте формуле 123. Тоже фигура. 103.Теплопередача в продольном потоке воздуха вокруг цилиндров с неотапливаемыми входными частями различной формы 2.Турбулентность в трубе. Из соображений, описанных в предыдущем разделе, видно, что с одной стороны она охватывает все случаи, а с другой стороны невозможно получить уравнение- Структура не сложная.
Коэффициент теплопередачи a или число нуссельта Nu зависит не только от числа Re и Pr, но и от длины трубы и влияния температуры. Физические константы рабочей среды. Эмпирическая зависимость Хаузена уже упоминалась при рассмотрении уравнения 1556 и уравнения 1556 как выражений, удовлетворяющих большинству этих требований 166.In генерал, это написано так Уравнение 173 справедливо для числа Re 2,300.См. Рисунок 3. 102 Re от 150000.все физические константы, кроме tsh, отнесены к средней температуре жидкости 0, а t1sh-к температуре. Стена 1.
Простейшим устройством, при помощи которого можно создать электромагнитные волны определенной длины, являются два атома, имеющие положительный и отрицательный электрические заряды, связанные упругими силами так, что они могут совершать колебания. Людмила Фирмаль
В дополнение к этому оказалось, что формула для обычной силы нуссельта фактически приемлема, например, в форме, приведенной клаузордом2 для газов и жидкостей. Где P 0.37 отопление, л 0.30 является жидкостное охлаждение. Формула 174 подтверждается числом Pg 0.7-370 для нефти, число Re находится в диапазоне 10,000-90,000, а Re находится в диапазоне 10,000-500 Если численное значение Re трубы не равно скорости w, а поперечное сечение P 0 0 4 представлено 2-м количеством жидкости O, то оно равно 4. Далее, например, для wpF wp PO 1 в кг за 4 часа.
Таким образом, 174 уравнения также могут быть записаны следующим образом Подставляя среднее значение L Dps 200 в уравнение 174, получаем Если вы снова выразите Re с O здесь, это выглядит так Особенно удобное соотношение Это также справедливо для значения L Dzs 200.Из последнего уравнения Из этого, например, получаем уравнение коэффициента теплопередачи газа Все уравнения должны использовать согласованную единицу измерения. Поэтому в Формуле 1776 г. Объем газа в 1 кг в час г, ккал кг град-удельная теплоемкость в единицах cf, м-диаметр трубы в единицах D теплопроводность х в ккал кг град Тогда получается в Ккал мг времени deg. In уравнение 175, 1 должно измеряться в кг м времени.
Физические константы жидкости всех вышеперечисленных уравнений являются Умеренная температура жидкости. Рассмотренное уравнение показано на рисунке 4. 104.Разница в случае нагрева и охлаждения жидкости отражается уравнением 173, термом tyi i w 0, W. Охлаждающая жидкость, кривая 2 должна быть близка к кривой 5. Приведенные выше уравнения во всей области применения имеют определенный индекс по критерию. Впрочем, из предыдущих соображений, строго говоря Это неверно.
Поскольку знаменатель уравнения Прандтля 134 также зависит от Re, показатель re в Формуле интерполяции должен быть переменным. Именно так. Однако, как видно из рисунка, индекс, имеющий число Прандтля NS, может оставаться неизменным.
Смотрите также:
| Эквивалентный диаметр | Теплоотдача при поперечном обтекании тел |
| Переходная область между ламинарным и турбулентным течениями | Теплоотдача при ламинарном пограничном слое |
