Оглавление:
Расчетные формулы для напряжений и соответствующих им внутренних силовых факторов
- Формулы для напряжений И внутри каждого Коэффициент мощности Целесообразно привести к более удобной форме для практического применения Полученную в предыдущем пункте формулу и ТС
впервые. Это преобразование сначала выполняется на касательном напряжении. Рассмотрим поперечное сечение стержня с произвольным контуром контура (рис. 347). Поиск=(18) де —
(1MSH=(с,§(1З) г. С тех пор К GS18=б/(о, =U в (1ш. Е При интеграции мы Людмила Фирмаль
получаем крутящий момент С фундаментальным усилием момента полюсы: =(13.36 утра)) Е Подставляя значение формулы (13.32) в эту формулу, вы увидите, что после простого преобразования Msh= — EV’ » $8™L a. (13.37)) Е Предполагая, что 407 5°TC и b / W являются функцией только дуги 5, мы получаем, интегрируя ее в детали (13.38) Поскольку
5°TC для точек a и B равно нулю*, продукт, стоящий в прямой скобке, исчезает. Получается дифференциал b/5°TS, дающий дуге 8-инкремент b / Z. В этом случае выражению дифференциала b/5°TC следует дать знак минус, так как область среза уменьшается»: б/5shts—швб / 8= — ОЗ ы!П. Подставляя это значение в (13.38) Mu= — (13.39), здесь
- интегрирование правой части обозначается по аналогии с осевым моментом инерции, который называется векторным моментом инерции. Поэтому мы имеем Л!, =- ЕК О'», Откуда Да.» (13.40 утра)) (13.41) После присвоения найденного значения O'»выражению (13.32)、 (13.42) Формула (13.42) аналогична известной формуле Журавского История *Для точки a усеченная область равна нулю, и поэтому 5°TA=0, а для точки b все участки стержня, где выполняется
условие=0, усечены. 408напомним положительные значения на продольном участке режущей части своего стержня(см. фиг. 346) (вычислено 5°TS), соответствующее этому вектору напряжения,その方向は正の方向と一致しないx-axis.In поперечное сечение стержня, направление вектора TS, устанавливается на основании закона О равенстве касательных напряжений. Мы переходим к преобразованию обычной формулы напряжения и вводим
понятие димера, выраженное как Интеграл: HS — ^0^co ar. (13.43) Е Бимонентное уравнение внешне совпадает с уравнением Людмила Фирмаль
изгибающего момента. Разница лишь в том, что здесь плечи, в которых умножаются основные внутренние силы АР, заменяются секторными координатами со. Если вы назначаете выражение (13.43), которое должно быть определено в выражении (13.26), вы получаете Ш=|(—Е0″ж)совместно с доктором(13.44) Е Учитывая, что E является константой и 0″не зависит от поперечного сечения、 УГ= — ЕО » CO2ar, Или наконец-то ВШ= — Е М». (13.45)) Мы найдем его отсюда 0″ = ——(13.46) Подставляя » значение выражения (0)», получаем (О.)) Эта
формула расчета аналогична формуле нормального давления изгиба- * Дифференцируя уравнение 40 » (13.45), можно установить следующее соотношение между бимоментом и изгибающим моментом: — ^=- Е П0 ‘»=М». (13.48)) Полученная зависимость также имеет дифференциальную зависимость и внешнюю аналогию между изгибающим моментом и поперечной силой: 4Г=<?- Учитывая приведенную выше формулу, определение HSH и Msh, а следовательно, и напряжений HSH не может быть выполнено только на основе уравнения равновесия. Для расчета всех этих факторов необходимо иметь формулу угла скручивания 0=/(x). Такая ситуация также является одной из особенностей расчета тонкостенных стержней, работающих в условиях ограниченного кручения.
Смотрите также:
