Оглавление:
Поверхности нагружения
- Поверхностная нагрузка. В сопротивлении материала, особенно при рассмотрении стержня и стержневой системы, нет разницы между силой и моментом, если ввести понятие обобщенных сил в их интегральных свойствах, силовых и моментных сечениях,
а не напряжений в каждой точке, мы выражаем их равными через Q {}. Соответствующий обобщенный вариант Qt, и обобщенный показатель вариант это Qt. Если Q-продольная сила, —
а Q-изгибающий момент, например, qt-относительное удлинение стержня, qt Людмила Фирмаль
изменение кривизны. Предельное состояние раздела всегда может быть записано как: F (Q) Q«.. . ) =0. Поверхность F=0 также можно назвать нагрузочной поверхностью, Ия всегда будет выпуклой, а общая скорость деформации пропорциональна частной
производной функции F. прибегают к геометрической интерпретации.. Если состояние поперечного сечения стержня представлено точкой M плоскости нагрузки, то вектор скорости будет направлен в точку M вдоль нормали этой поверхности(рис. 240).
- Фактическое нахождение состояния предельного состояния стержня затруднительно, что само по себе представляет собой сложную задачу теории пластичности, которая может быть решена только в частных случаях. В качестве примера рассмотрим задачу совместного локального действия изгиба и растяжения или сжатия на стержнях прямоугольного сечения, которая уже обсуждалась в главе 112.
Вертикальная Сила через Q, изгибающий момент через Qt, высота раздела будет L, ширина B, смещение нейтральной оси. В свою очередь, qt является продолжением средней линии, а qt-кривизной. Понятно, что qt^qt. Диаграмма распределения напряжений показана на рисунке. 241 если считать продольные силы и изгибающие моменты, то Q1=2^a I,^ 1§ 163] истинное действительное состояние элемента 355 Если исключить его из этого,
то получим условия предельного состояния: 1=0, п=б н а р * Тонны * Е. состоящий Людмила Фирмаль
из «купить-в разделе Вопрос»- Около / ЕДИНОЕ ВРЕМЯ \Зет^<- Один.» Легко подтвердить действительность соответствующего закона потока, n»3F20. dF1dF dF действительно, поскольку мы имеем дело с двумя обобщенными силами, плоскость нагрузки становится плоской кривой Q, состоящей из двух параболических дуг(рис. 242). Вектор q направлен вдоль нормали к кривой. В точке А и точке в направление нормали неопределенно, поэтому вектор скорости q фактически находится в пределах угла, образованного нормалью
для каждой параболы в точке их пересечения, если стержень переводится в пластическое состояние растяжением, то деформация не обязательно является деформацией растяжения, при этом может изгибаться в любом направлении.
Смотрите также:
| Уравнение трех моментов | Истинное и допустимые состояния элемента |
| Жестко-пластическое тело | Статический метод определения предельной нагрузки |
