Оглавление:
Потери работоспособности в циклах
- Используя свойства, повышающие энтропию системы, можно определить потери, вызванные процессами, в частности процессами тепловых и рабочих превращений, то есть необратимыми явлениями в циклах. Работа в необратимом цикле меньше, чем в обратимом цикле, и уменьшение работы, выполняемой в цикле, и увеличение энтропии служат мерой необратимости процессов, происходящих в рабочей жидкости цикла. Максимальный эффективный объем работы в цикле с использованием конкретного источника тепла называется рабочей мощностью тепла или Эксергией.
Очевидно, что максимальная работа цикла Карно получается путем отвода тепла от горячего источника при температуре T и использования окружающей среды в качестве холодного источника при температуре T. назначьте минимальное количество тепла φ () источнику тепла, но хотите ли вы использовать только часть тепла(1-y)??А остальное будет Л? Он переносится в окружающую среду. Таким образом, максимальный объем работы от нагрева до температуры T равен А / 7. / 0） Поэтому при постоянной температуре горячих источников Итак, качество тепла, то есть его величина зависит от температуры и определяется коэффициентом качества тепла, который равен п.
Решения для этих трех уравнений можно получить значительно более простым путем, чем для уравнений Навье— Стокса. Людмила Фирмаль
Вследствие необратимых процессов рабочего тела, связанных с повышенной энтропией(сжатие а-а и трение рабочего тела при расширении В-С). Первые 2 вида потерь связаны с процессом нагрева exchange. In кроме того, в рабочей жидкости n равновесное состояние полной массы и цикла равно I. Необратимый.
- Коэффициент теплового качества определяет, сколько тепла может быть преобразовано в работу. Эксергия (работоспособность) тепла при температуре окружающей среды равна нулю. Когда температура горячего источника колеблется ^ , «=»=0-Т₀ДДДД555、 (17.12） Здесь D5-это уменьшение энтропии горячих источников. T₀DD$ — тепло не стало работать. В отличие от цикла Карно л-б-с-о, потери происходят в любой необратимый цикл а-б-в-Ф (рис. 17.1). 1) потому что температура горячего источника выше, чем температура рабочей жидкости. 2) потому что температура рабочей жидкости выше, чем температура холодного источника тепла.
Во внешне необратимом процессе состояние рабочего тела в каждой точке практически не отличается от равновесного состояния и характеризуется определенными значениями термодинамических параметров так же, как и в равновесном процессе.） Изменение энтропии в процессе неравновесного теплообмена за счет подвода (отвода) тепла к рабочему телу может быть определено уравнением (17.7).Изменение энтропии за счет трения определяется количеством тепла, выделяемого в процессе трения. Приращение энтропии системы за цикл равно приращению энтропии от каждого из конфигурационных процессов Д5 * = 2D5.
Другими словами, давление в пограничном слое определяется основной струей потока вне пограничного слоя. Людмила Фирмаль
Потеря работоспособности вследствие необратимости рассчитывается как произведение изменения температуры окружающей среды и энтропии системы ДЕ =T₀LD5*. (17.13） Полезная работа в необратимом цикле а-в-С-Е E = Yeshah-T. D5*, (17.14) и 7-е,= 21 — представляет работу в обратимом цикле, 7₀D5* — потеря работоспособности. Таким образом, полезная работа необратимого цикла будет меньше работы обратимых циклов за счет абсолютной температуры теплоотвода (то есть окружающей среды) и произведения приращений энтропии всей системы. Относительная эффективность необратимого цикла Максимальная работа цикла Карно (D-B-C-P) л, 0.(1 -^ -).
Где 21, 7 \ — температура горячего источника и теплота, передаваемая от горячего источника к рабочей жидкости. T₂= To — температура окружающей среды. И затем… T, TgL5 * «Менее 2″」 (17.16） При анализе потерь полезной работы необходимо помнить, что изменение энтропии рабочего тела за цикл равно нулю (цикл замкнут).А общая потеря равна сумме потерь производительности (Эксергии) и не работает.
Смотрите также:
| Цикл теплового насоса | Потери работоспособности (эксергии) потока |
| Максимальная работа. Эксергетический метод исследования | Химическая термодинамика |
