Оглавление:
Переход плоской электромагнитной волны из одной среды в другую
Переход плоской электромагнитной волны из одной среды в другую. Рассмотрим условия перехода электромагнитной волны, которая синусоидально изменяется от первой среды с волновым сопротивлением ZCI ко второй среде с волновым сопротивлением ZC2.
- Предположим, что волны падают перпендикулярно границе раздела сред (рис. 486). Волна частично входит во вторую среду и частично отражает. Я согласен, что
индекс 1 соответствует первой среде, а индекс 2 соответствует второй среде. Людмила Фирмаль
Индекс n обозначает падающую волну, а индекс o обозначает отраженную волну. Первая среда имеет падающую волну и отраженную волну, а вторая среда имеет только падающую волну (таким образом, нет индекса n).
Волна, падающая на вторую среду, также называется рефракцией. 486 векторов, которые характеризуют падающую и отраженную волны первой среды для облегчения чтения фигуры, смещены вертикально и немного от границы раздела среды.
- На границе раздела тангенциальная составляющая электрического поля должна быть одинаковой, а тангенциальная составляющая магнитного поля должна быть одинаковой. То есть (19.43) (19.44) Уравнения (19.43) и (19.44) в точности совпадают с уравнениями, связывающими падающее напряжение и ток.
Отраженные и преломленные волны при волновом переходе от одной линии к другой с параметрами распределения (см. Часть 351). Комплексное число напряженности электрического поля E1n
равно комплексному числу напряженности магнитного поля 7 / 1я, умноженному на Z ^, Людмила Фирмаль
и отраженной волне согласно противоположному направлению передачи энергии = рис. 4b6 Из уравнений (19.43) и (19.44) рассмотрите предыдущую строку и проанализируйте результат (19.45) Zci-Zct% C1 + ZC2 (19.46) (19.47). Значения 1010, / 710 и 22 зависят от соотношения волнового сопротивления обеих сред.
Наиболее практическая проблема — когда волны падают с воздуха на поверхность металла. В этом случае первая среда — воздух, а вторая среда — металл. Поскольку волновое сопротивление проводящей среды зависит не только от проводимости и проницаемости, но также и от частоты (см. Уравнение 17.12), для ясности проводящей средой является медь с частотой f = 108 Гц.
Предположим, что есть. Давайте сравним значения волнового сопротивления диэлектрика и металла (см. Уравнение 2C на страницах 670 и 686). Для воздуха ZCi = 377 Ом. Для меди (у = 5,6 • 107 Ом — 1 • lg1) pr *; f = 10 Ом, ZC2 = 0,00357 е / 45 Ом.
Подстановка этих значений для ZC1 и C2 в (19.45) приводит к ^ 1L> «w ~ 1L». Другими словами, электромагнитная волна практически полностью отражается от поверхности металла из-за изменения знака напряженности электрического поля.
Если проводящая среда имеет у и имеет тенденцию быть бесконечной, она становится идеальным зеркалом электромагнитной волны. Феномен отражения электромагнитной волны от проводящей среды является основой радара.
Смотрите также:
