Оглавление:
Основные дифференциальные уравнения теплообмена
- Для объяснения процесса теплообмена в материальной среде в общем случае могут быть использованы дифференциальные уравнения, такие как непрерывность, движение и энергия. Для специфических процессов передачи тепла, «граничные условия» необходимо добавить к названному equations. In в некоторых случаях система дифференциальных уравнений перечислена и Можно разрешить граничные условия (IV, V, Глава VII).
В этой главе представлен вывод дифференциальных уравнений для непрерывности движения и энергии и объясняется содержание и значение понятий «Граничные условия» [112]. § 1.Уравнение неразрывности основой этого уравнения является закон сохранения массы. Для неподвижного элемента потока ДхДг / ДГ он присваивается потоку жидкости (рисунок Р-1), закон сохранения массы может быть выражен в следующем виде: коэффициент накопления скорости скорости=приход — — — масса масса масса 2 лица уравнения (Р-1） коэффициент объема перпендикулярно оси x:.
Скорость массового вылета через забой Он находится на расстоянии x 4-Dx от начала координат и равен (ri’x) / x + Dx At / Az. Людмила Фирмаль
Скорость поступления массы через плоскость на расстоянии x от начала координат равна (px) 1x D ’ / Az. Скорость массового вылета через забой、 Он находится на расстоянии x 4-Dx от начала координат и равен (ri’x) / x + Dx At / Az. Вы можете написать аналогичное выражение для других 2 пар лиц. Массовая скорость накопления Элемент объема равен (AxDr / Az) -/^.Получаем формулу (P-1) AxAyAg — ^ = Ay Az | x — (px) / x + Dx] + + Ax Ar Cree!！） » | )- (Ри) у)|»₄Д₄.] + ДХ АУ [(Ри»р)/,|(р» р) / х| DG1 — (п-2） Разделите все члены уравнения (Р-2) на объем элемента и перейдите к limit. As результат, (P-W) рисунок P-1.Уравнение (PZ) для вывода непрерывного уравнения называется уравнением .
Непрерывность. значение pw-это вектор массовой скорости. Виде векторной форме уравнение(ПЗ)является J = (В. ПВ термин (Р-4)(з-ПВ) называется расходящимся ПВ, иногда называют див ПВ. Заметим, что вектор pw является массовым потоком, а его расходимость-скоростью массовой диффузии (оттока) на единицу объема. Формула (с-4)、 Плотность неподвижного элемента объема равна скорости притока массы к этому элементу, деленной на объем другой формы. Вы можете создавать уравнения (PZ)и писать производные.
Перенесите все производные N * dt вправо, как показано в (р-3).в результате, поскольку левая часть формулы (Р-5)является существенной производной、 Уравнение может быть выражено в следующем виде:^ = — p (V-W). Непрерывное уравнение (P-6) в форме (P-6)представляет собой скорость изменения плотности. Когда наблюдатель движется、 Вместе с liquid. In в некоторых случаях p = = const (несжимаемая жидкость), уравнение (11-6) принимает вид (V-w)= 0. (P-7) левая часть уравнения (P-6) При движении вдоль потока жидкости объем не изменяется. § 2.
Уравнение движения уравнение баланса импульса объемного элемента DxDg / Az (рисунок а-2） Жидкость может быть описана в следующем виде: скорость накопления импульса в элементе, скорость прихода импульса в элементе объема Движение от объемного элемента сумма сил, действующих на объемный элемент (Р-8) в общем случае в нестационарном состоянии жидкость может входить и выходить из элемента через все 6 граней в любом направлении. Поскольку формула (Р-8) является вектором, можно записать компоненты уравнений движения в каждом координатном направлении x, y. d. для этого построим формулу для компонента x каждого члена уравнения (P-8), а также запишем компоненты/и Z.
Выразите скорость поступления количества через параметры потока Перемещение внутри элемента volume и к компоненту x (рисунок P-2). Существует 2 механизма передачи Y-импульса. а) передача конвекция осуществляется с помощью электричества Единицей объема движущейся жидкости является движение движущейся жидкости RNS ’K2K vyURvv» ei » i. b) молекулярный транспорт осуществляется молекулами под действием градиента скорости.
Частота поступления Импульс за счет конвективного переноса через левую сторону элемента перпендикулярен оси x, на расстоянии x от начала координат, равном PWA>ₓ]ₓAi/ Az. (ля） Расстояние от начала координат x вправо в Dx равно px1xhx |l₊DxD^ Az. b) скорость достижения импульса с фронта элемент, перпендикулярный оспе y, равен| » Dx Az. © аналогичным образом можно записать значение скорости прихода или ухода импульса других 3 плоскостей элемента объема. Жидкости (см. рис. П-2).
Скорость накопления импульса (компонента х) в элементе объема при конвективном переносе определяется суммированием всех 6 плоскостей величины(а). (B), © DyDr (Р> ХД> х | х-РГ «ХС» ДХ |х-РГ)+ DxDg (Ри ^ Х1″ —П ^ xki-дл + ДХ (антирадина WX с | з-ршхюх|х ₊ д.)).(11 −9) скорость поступления импульса (X компонент) путем молекулярного переноса С левой стороны элемента* xx1xL!/ Равно Lg. (a.) правая бортовая escape-плита thx | x + DX Az / Az. скорость прибытия с фронта (bA) составляет Tyₓ| yAxAz. (в.) похожие Таким образом, вы можете записать значение других 3 граней элемента. обратите внимание, что он изменяет импульс(x-компонент), действуя через плоскость, перпендикулярную оси Y.
Суммируя величины (a₂), (6j) и (b.) всех 6 граней элементов, вы получаете a // Az (mxx | x mxx | x4-dx) «b Ax Az (mx | yh xy xy | y4-q^). B 4-Dx A //(tx | r-mVX | rVDg) (II-10) mx здесь- вертикальное напряжение на конце элемента, который перпендикулярен x-axis. It направлена вдоль оси X. Это напряжение возникает из-за силы трения вязкой жидкости при неоднородном воздействии. Распределение скорости в потоке. величина HH представляет собой тангенциальное или касательное напряжение к плоскости элемента, перпендикулярной y-axis. It направлена вдоль оси X.
Это напряжение. Возникает из-за трения. Чаще всего наиболее важными силами являются силы, возникающие от силы тяжести на единицу давления жидкости p и массы G. проекция на общую ось x Элементы, которые применяются к этим силам в общей сложности ДуДг(р|х—р|х₊дх)+р§хAhLuДг должны быть равны. (Р-11) давление движущейся жидкости определяется уравнением состояния. Это скалярная величина. Скорость накопления импульса по элементам объема в целом (x-компонент) (слева от уравнения П-8) может быть выражена в следующем виде: ДхДуДг^^ .
В значениях уравнения (A-8) все члены делятся на Lxk & 2 и имеют тенденцию быть Ax, A(/и Ar, ноль). в результате получаем x-компоненту уравнения движения в виде (P-12). Аналогично, компонент y и компонент r — (w w ’+ n, где rpd, pk / y-компоненты векторов массовой скорости pw, а xx»ëch и gz-компоненты ускорения силы тяжести и т. д.). dr v, — dx » do и iz являются компонентами вектора V-p, который называется градиентом p (обычно обозначается как град p). П ^ ’Л ^ Л П ^ Я- ’Г, rshL10₂, иил’ᵥu.’z и др.-9 компонентов конвекции 2 элемента PW и W импульса продукта pww. T. v. v «v.», ХХг, Xyxi! Как таковой-9 компонент Т, известных как Тензор напряжений.
Уравнение (I-12, II-13, II-14) Присутствует в более удобной векторной форме-pw =-(v〜pww] — dr V•P — скорость роста импульса на единицу объема-IV•D) скорость роста импульса Конвекция на единицу объема + pg из-за давления на элемент, который не является единицей объема-(П-15) увеличение импульса из-за молекулярного движения на единицу объема Гравитация к элементу на единицу объема, где[y-pww]и (v — ’d — не простая дивергенция, потому что сумма pww и m-тензоры. y-pww можно просмотреть, сравнив его с терминами, описанными в§ 1.Количество лы-каркаса является расход воздуха и объем жидкости в единице объема, [в-pwwl.
Скорость потери импульса (вектора) за счет потока жидкости на единицу объема. Уравнение (II-12) может быть преобразовано с помощью следующего уравнения неразрывности: Таким образом, можно получить компоненты y и z, а также формулу (II-16). Если объединить все 3 компонента в 1 векторное уравнение, P Dx = — — — VP — — — [V•tl + Pg- Ускорение давления, сила трения, силы гравитационной массы. От вязкости. Состояние, действующее на действие, оказываемое на объем элементов, приходящийся на единицу элемента .
Единица объема единица объема объема (Р-17) в этом виде уравнение движения устанавливает, что малые объемные элементы, движущиеся вместе с жидкостью, ускоряются за счет действия. Сила. То есть мы проверяем 2-й закон Ньютона в виде: масса х ускорение=сумма сил. Мы видим, что уравнение равновесия импульса совершенно эквивалентно Второй закон Ньютона. Заметим, что 2 формы уравнений движения (11-15) и (11-17) аналогичны 2 формам непрерывного уравнения (Р-4) и (II-6). Эта форма указывает на равновесие элементов объема, закрепленных в пространстве, а во 2-й-на равновесие элементов, движущихся вместе с движущейся жидкостью. Исключить термин (V-t) из Формулы (II-17).
Для этого используем следующие зависимости:〜2Н-b — | — i ’(V»»); (P-18) diVy 2-2h — ^ + ₃ — h(v -^); t,,, nfv-w); SEUHdwᵤ\, (11-19) (11-20) (H-21) (11, 11, 22) (11-23). Закон трения Стокса гласит: сила, возникающая в результате деформации падающей жидкости и газа, пропорциональна скорости деформации. Вывод этих уравнений утомителен Это не показано здесь, но в специальной литературе(151.
Его можно найти в 6 системах уравнений (II-18 h-P-23). он упрощен для случая, когда поток движется в направлении оси. поскольку он ограничен 2 пластинами, перпендикулярными оси x и y(рис. 1-4), wₓ является функцией координат y only. In в этом случае и подставляется выражение (P-24) (P-18 H-P-23) в выражение. (P-16) и распространение результата на компоненты y и z дает Fromdt0ₓ2. ^ — Й (в)] / dwz по компания 4″] 4 — Ryokh»(второй-25) Д-3 л 1 ДУ ДХ ДХ ду т п з х л 4-ре АВП \ \ ду 1 дз / 4-(P-26) d I’dexg 1 dg dx 1 ′ 4 1 n dx A (H-27)эти уравнения являются непрерывным уравнением, уравнением p = p (p) и зависимостью плотности вязкости P = c (p) состояний и территорий.
В этих условиях полностью определяются компоненты давления, плотности и скорости текучей среды, протекающей изотермически. Особенно важным в фактическом расчете является частный случай Полученное уравнение. Постоянная плотность p и вязкость / i, (V-w)= 0 (см. уравнение P-7) и течение жидкости, включая уравнения Sh-17, P-18 и P-19、 (II-28) декартово координатное уравнение (P-28) формат (P-30) (P-31) уравнение (P-29, P-30 и P-31) называется уравнением Навье・Стокса. Частный случай (V-t)= 0 уравнение (II-17) принимает вид: уравнение VP+Р/Г (П-32) (П-32) называется уравнением Эйлера.
Это уравнение используется, когда влияние вязкости потока жидкости пренебрежимо мало. § 3. Уравнения механической энергии уравнение движения может быть использовано для описания взаимного преобразования форм энергии в определенном месте в текущей жидкости. Создайте уравнения, которые похожи по форме (II-17) ввести скалярную величину, обусловленную локальной скоростью w PD?（-2 ’»’2）⁼-（в» ВП)-(Ш ’(В-Тл)+ п (’г ).(11-33) это скалярное уравнение описывает скорость W2] изменение кинетической энергии на единицу массы текучих элементов, движущихся вниз по течению.
Перепишите уравнение (Р-33) в более удобную форму Исследование; использование непрерывного уравнения для представления существенной производной символа d / dx. Каждый термин, описывающий действие давления и вязкости является、 2.Фиксированный элемент dx \ 2 для объема текучей жидкости /для скорости нарастания кинетической энергии на единицу объема, опишите все члены полученного уравнения С = — г. — (Х£?W-2 скорость подачи кинетической энергии массовым потоком работ, выполняемых давлением окружающей среды на объем (V•pw) элементов-p (- V * w）.
Обратимое преобразование частоты, чтобы внутренняя энергия работа сила давления(ВЛР-ш)) — скорость производства работы вязких сил в одном томе — (элемент — Т: уш) невзаимные ставка Преобразование вязкой силы трения в работу внутренней энергии+ P (w•g) зависит от скорости, с которой работа под действием силы тяжести проникает в объем элемента (P-34) физический смысл p•V * f) и (t: Vw) будет объяснено позже. Значения этих членов нельзя оценить без изучения уравнений энергетического баланса; это делается в следующем разделе.
Термины (- t： Vw) всегда положительно. Это связано с тем, что его можно описать как сумму квадратов некоторых членов—r: v»’) = r *ᵤ,= — | — bSiZ / 2 3I2 (Vw) 6M, (P-35)где i и / или X, y, r, IE. i,/ = x, y, r и 6 / Y = 1 Для = / и 6m = 0 для i ^ = j:1 2Г1. 1 dg *] 3 [dx’du(P-36)функция ФО называется функцией диссипации. Эта функция представляет собой количество тепла Вследствие необратимого действия внутренней (вязкой) силы трения возникает в потоке вязкой жидкости и выражается градиентом скорости.
- Таким образом, термин (- t: Vw) всегда положителен . Это означает, что во всех потоках жидкости механическая энергия расщепляется на тепловую, поэтому фактический процесс необратим. Если нет термина (t: Vw), то все формы энергии、 Входящие в уравнение (11-34) — динамика, внутренность и потенциал могут быть полностью переданы каждому other. To уравнение (P-34)мы говорим, что члены p (V-w) и (t: Vw) присутствуют «В жидкости может происходить внутренний нагрев(охлаждение).
Поэтому, когда они говорят «изотермическая система», они имеют в виду то, что происходит тепло Потому что (поглощение) не вызывает значительных изменений температуры. Явление, рассматриваемое термином p (V-w), может вызвать значительное изменение температуры газа. Компрессоры, турбины, ударно-аэродинамические трубы и др., растягиваются очень быстро. Это явление объясняется члена (например: Фольксваген) — это Причина возникновения значительных перепадов температуры только в высокоскоростном потоке.
Для движения нужно добавить уравнение состояния в виде F (p, p, T) −0. Людмила Фирмаль
Например, если существует большой градиент скорости при быстром выдавливании во время высокоскоростного полета (Штемпелевать) и носить lubrication. As уже упоминалось, что система состояний в виде непрерывного уравнения (P-3), движения (P-25, P-26, P-27) и p = p (p、 Изотермический процесс протекания fluid. As плотность и изменение давления, как изменения температуры(неизотермический процесс), система непрерывных уравнений и Для идеального газа форма уравнения состояния равна p = p%T. (P-37)§ 4.
Центр уравнение энергии уравнение Энергия-это закон сохранения энергии. Рассмотрим фиксирующие элементы объема, через который равномерно протекает жидкость. Мы пишем этот закон для жидкости, содержащейся в выбранном интерьере Скорость накопления внутренней энергии и кинетической энергии объемного элемента в заданный момент времени, скорость поступления внутренней энергии и кинетической энергии за счет конвекции .
Внутренняя и кинетическая энергия улетучиваются за счет конвекции, скорость подвода тепла за счет теплопроводности, скорость работы системы в окружающей среде(Р-38） В Формуле (Р-38) кинетическая энергия относится к кажущейся кинетической энергии жидкости (Р & 2 на единицу объема).Внутренняя энергия жидкости-это сумма внутренних Внутренняя потенциальная энергия-это кинетическая энергия теплового движения молекул и взаимодействия между молекулами.
Внутренняя энергия жидкости зависит от ее локальной температуры、 Плотность. Потенциальная энергия тока явно не включена в Формулу (Р-38) и включена в термин»работа».Напишите формулу для каждого из членов в Формуле (Р-38). Скорость накопления внутренней и кинетической энергии элементами объема kxkybz (см. Рисунок II-2) равна Az (pu ±±-pu * y (I1-39)).Где u-внутренняя энергия жидкости на единицу Массы; w-локальная скорость жидкости. Внутренняя энергия образующегося объемного элемента и скорость поступления кинетической энерги、.
Теплопроводность равна г {?x | x-Ax / x + Ax} 4-AlsDr {?|、| / ₍-99、к + м!.} + + DxA1 / {7₁|, −7 / g / ₊d4 — (P-41)где qₓyqᵤ, qz-компонент вектора плотности теплового потока q. работа. Полный элемент объема относительно окружающей среды состоит из 2 частей: работа против объемной силы (т. е. силы тяжести).Поверхностные силы (т. е. давление и сила Вязкость.) Напомним, что (работа)=(сила) X (путь в направлении силы), а следовательно (скорость в направлении силы)=(сила) X (скорость в направлении силы).
Скорость. Производство работы для 3 составляющих силы тяжести на единицу массы элемента равно-PA xA pAz(wₓgₓ+ wy gy-f-gz). (11-42) знак минус (р-42) равен、 Генерируется против силы тяжести, то есть w и g обращены в противоположном направлении. Рабочая скорость для статического давления Р, приложенного к 6 граням элемента kxbykz, Ар / Аз {(payj | х₊ДЛ—(pWₓ)ИЖ +Дхbz {(pwy)| у₊—(р^) у)4- + НХ АП {(pw₂)|,₊АГ-( Р ^ ’Jlz). (Р-43) аналогичным образом найти скорость производства работ по вязким силам Лу. АР {(rₓₓwₓ+ адррес xhu шу 4 — а — > р)| х₊Dн—(тххwₓ4-xₓᵥwᵤ4-xxrwₜ)| х} + + ДХ ДГ {(tₛₓxyzand> р |г₊₄|,- (т-VX и WX с〜\〜XUUWU +Т»Р 1£ ’:) |₁(}Ч «+ДхДI/ {(Т»Wₓ+Хrw, Дж +x₁rSouth)|, дд₂—(^ х + Т»+Ци wₜ) [J. (11-44, где полученная формула подставляется в .
Формулу (A-38), и все члены полученной формулы делятся на DxD / / Dg, исходя из Dx, D / / и Dg до предела、 В результате получаем уравнение энергии] «(J⁺$■ ’+ l) + P+ U’ e⁺ + U ’e’ >—(- £P+ + P+Pz) — [■£(*xx «’ x•t-Thu+ XWWW) — + + + + + + + + + + + + + + + П (т, х» х + авторитет Вайоминг-гы> ₂ 4—£-(х, xwₓ+xₜyWy 4-r₂₂₂₂)]. (11-45) это уравнение может быть записано в более компактном векторном Тензорном формате.
Это процент приращений энергии на единицу. Объемная доля энергоснабжения на единицу объема за счет конвекции — (V•7)+доля энергоснабжения на единицу объема за счет теплопроводности+ P (w * g) — (V•pw)-(V [Г• (w)) (P-46) рабочий расход жидкости на единицу объема под действием силы тяжести рабочий расход жидкости на единицу объема под давлением Преобразование уравнений энергии с использованием уравнений непрерывности ПРОНЦА и уравнений движения для работы жидкости на единицу объема с помощью вязких сил.
Эта операция выполняется таким же образом Как это было сделано при переходе от формы уравнения движения (Р-12) к форме с использованием уравнения неразрывности (Р-16). делаем дифференциал, показанный слева от уравнения (P-46), перенесите туда конвективный член и после перестановки получите X ^ — 4 — (v-p^)] =- (v-p^) — (V- [T-wl). (1147) первый член в левой части уравнения (P-47) (у 4-г — и? Существенная производная от). 2-й равен нулю на основе уравнения неразрывности (II-4).Перепишите уравнение (P-47) с учетом вышеизложенного («4-Н=(ⁱⁱ⁴⁸）.
Полученные здесь 2 формы уравнений энергии (11-46) и (Р-48) соответствуют 2 формам уравнений континуума, полученных ранее (11-4) и (Р-6), и 2 формам уравнений движения. (II-15) и (II-17).Уравнение (Р-46) объясняет энергетический обмен жидкостей с точки зрения стационарного наблюдателя, а (р-48) объясняет этот обмен, наблюдаемый исследователями. Движется вместе с потоком. Уравнение (P-48) — это сумма и+и?
О написанных уравнениях обмена. Ранее было получено уравнение переноса 1 для этого суммарного члена(P-33). Перепишите его в следующем виде: P ^(t: «2)₽(v ’ш) — (V-Pw)+ P (WG) — (V•[Г■W1)+(T 😕 Вт.) (11-49) если вычесть уравнение (р-48) из уравнения (Р-49), то получим уравнение обмена внутренней энергии.、 в виде o&L— — — (V•7) — — — p Dx-это дополнительная норма внутренней энергии воды к энергии на единицу тепло-и влагосодержания воды на единицу объема. п (В•Ш) — (Т: ов). (Р-50) если скорость нарастания является скоростью нарастания скорости нарастания внутренней энергии внутренней энергии, и является обратимой из-за несжатия временного интервала, то скорость нарастания внутренней энергии одинакова.
Объемная единица уравнения объема (Р-50) называется уравнением тепловой энергии или просто уравнением энергии. Термин p-pcᵥ-форма выражается в виде Dx Dx. Где cp-удельная теплоемкость. Постоянный объемный процесс на единицу массы; элемент в виде d, d 1 l dt L dT. dT, где Я= — л -, yy -* -, qz-член (m: Vw) по уравнению (P-35).С учетом приведенной выше формулы (Р-50） ФТ?,- £(■£Ч (’sHt1£)»-sⁱ>частный случай формулы (П-51) является очень важным.
Например, теплопроводность X равна В зависимости от температуры P = const (Vw = 0)уравнение (P-51) представляет собой форму (P-52) идеального сжимаемого газа (P-53) твердого тела w = 0, так что dT dLTi-d2T\ dx — ° \ dh2 du2 ⁺ — dz2J ’(P-54), где a = — — — — коэффициент теплопроводности. pCv cD-cₚ-c, c-твердая теплоемкость. Или〜= a ^T. (P-55) из Формулы (P-55) называется формулой Теплопроводность Фурье. Если температура не изменяется со временем, то формула (11-54) принимает вид a3g. a3g, — = 0dh2gdu2⁺a?3-или V2r= 0. (P-57) последнее уравнение Это называется уравнением Лапласа. § 5.
Основные дифференциальные уравнения для граничных условий непрерывности (PZ), движения (11-12, 11-13, P-14) и энергии (11-51、 Закон сохранения импульса (momentum) и energy. In кроме того, эти уравнения содержат подтверждение гипотезы экспериментами с законом вязкого трения Кейпа-Ньютона и законом Фурье. Общие решения перечисленных дифференциальных уравнений в частных производных не представляют собой физических solutions. To решая определенные гидродинамические и тепловые задачи, необходимо сформулировать границы .
Поставьте задачу из указанного уравнения, то есть граничное условие или условие единственности. Определение граничного условия состоит в первую очередь из формулировки начального условия, то есть спецификации Значение интересующей функции в уравнении, которое обычно обозначается в первый момент, когда m = 0, а во второй, граничное условие задается на поверхности Ограничьте перемещение жидкости.
Для скорости вязкой жидкости такое условие, как известно, состоит в том, что скорость жидкости на неподвижной поверхности твердого тела равна нулю. Движущаяся жидкость находится в Контакте, то есть w = 0.Для движущихся твердых тел, скорость жидкости на этой поверхности, очевидно, должна быть равна скорости поверхности. Эти Состояние «прилипания» вязких жидкостей является следствием того факта, что всегда существует молекулярная когезия между поверхностью твердого тела и фактической жидкостью. В результате слой жидкости, непосредственно прилегающий к твердой стенке, полностью задерживается, как если бы он был прикреплен к стене.
Для уравнения энергии для целевой функции- Для температуры могут быть установлены следующие граничные условия: 1.Тип 1 граничное условие, когда температура устанавливается на Граничной поверхности жидкости. Общий случай Температура границы зависит от координат и времени граничной точки. 2.Граничные условия типа 2, где плотность теплового потока задается на поверхности, то есть производная От температуры перпендикулярно поверхности(в зависимости от времени и координат точек поверхности); 3.
Граничные условия типа 3, где предполагается тепловой поток Пропорционально разности температур между стенкой и жидкостью-a-i DP-в этом состоянии необходимо установить коэффициент теплоотдачи a и температуру среды Tf. Отклонения от этих условий Это наблюдается в бедных газах, и проскальзывание жидкости на поверхности должно быть принято во внимание. (С-58) 4.Граничные условия типа 4.Это суммируется в параллельной задаче. Равенство температуры и теплового потока на границе раздела фаз при решении задачи теплообмена двух сред (твердое тело-жидкость, объект-жидкость, жидкость-жидкость).
Его теплопередача представлена уравнением энергии 7 ′ ₁ / g-7’a | g. (11-59) -. (11-60) dp Gr dp dp / gr эти условия допускают различные изменения в зависимости от физической ситуации Состояние interface. So например, если контакт между двумя твердыми телами не идеален, условие (11-59) может включать скачок температуры. Если вы находитесь на границе .
Секция имеет источник тепла (Сток) (химическая реакция, фазовый переход), а условие (от 11 до 60) включает тепловой поток, возникающий в результате наличия поверхности Источник. Некоторые из физически важных граничных условий не включены в классификацию описанных граничных условий above. So например, при передаче тепла излучением тепловой поток будет.
Она пропорциональна разнице между температурой стенки и температурой газа 4 degrees. In вывод, необходимо отметить 1 очень важное обстоятельство. Течения жидкости в граничных условиях Это зависит от формы и размера твердого тела, взаимодействующего с потоком (диаметр трубы, толщина пластины и др.).
Смотрите также:
| Вторичные энергетические ресурсы | Метод обобщенных переменных |
| Основные законы переноса теплоты | Теплопроводность при стационарном режиме |
