- Если есть только 2 источника тепла при температуре T и Tg, многие из них могут выполнять более сложный цикл. Суть его заключается в следующем: Рисунок АБ) рассмотреть электронное цикла. 3.5, a, 2 изотермы ab и / e и 2 произвольные равновесные процессы 6 / Но、5 *-$>、= 3、-кривая 6 /и si по равноудаленности от ea. Следовательно))=(Γ1-ΓΓ)/ ?! Таким образом, равновесный цикл аналогичен рассматриваемому и выполняется таким же образом. Как и цикл Карно, существует эффективность, равная эффективности цикла Карно, между 2 источниками тепла. Ока называется генерализованным (регенеративным) циклом карноса.
Во всех других случаях тепловая эффективность цикла, где верхняя температура равна 7, а нижняя температура равна 7, ниже, чем у цикла Карно. На рис. 3.5, б показан произвольный цикл e / eL, который может выполняться при наличии бесконечно большого количества источников тепла. Цикл Карно вокруг этого цикла описывает abcL и показывает соответствующие области, такие как A, B, а затем、 линия, равноудаленная от ea на диаграмме ea и Z. равновесный нагрев рабочего тела вдоль линии ЕА и охлаждение вдоль линии б /требуют бесконечно большого количества источников тепла, так как они протекают в состоянии равновесия при каждом обмене между источником тепла и рабочим телом.
- Но можно ли провести процесс так, чтобы выделялось тепло 6С, которое выделяется при охлаждении тела при определенной температуре? Вдоль линии L она расходовалась на нагревание тела при той же температуре вдоль линии. Количество тепла, передаваемого при охлаждении (площадь g / b) и количество тепла, получаемого при нагревании (площадь LDL), одинаковы. То есть тепло, выделяющееся при охлаждении вдоль линии b1, полностью используется (регенерируется) вдоль линии ea.
Тепло, эквивалентное площади Hbk, по-прежнему подается от источника тепла при температуре 71, тепло>> Тепловая эффективность этого цикла Это и есть»??1111″, то есть при той же предельной температуре, означает, что цикл Карно имеет более высокую тепловую эффективность, чем любой другой цикл. Поэтому формула m / = 1-Tb / T \представляет как можно больше.
Смотрите также:
| Общая формулировка второго закона термодинамики | Обратный цикл Карно |
| Прямой цикл Карно | Изменение энтропии |
