Оглавление:
Неупругое рассеяние медленных частиц
- Неупругое рассеяние медленных частиц. § 132 Вывод предельного метода упругости Низкоэнергетический посев легко обобщается Неупругий процесс. Как и прежде, главная роль в низкоэнергетическом Рассеяние при I = 0. Пожалуйста, помните это. В результате соответствующие элементы матрицы S были равны So = e2i5 ° «1 + 2iS0 = 1-2ilea.
- Характеристики волновых функций, использованных в модификации §132. Только в том, что налагаемые на него условия бесконечны Бесконечность (асимптотика (142,1)) в настоящее время сложна 100 чистых стоячих волн для чисто упругой гонки Посев семян. В связи с этим оно оказалось сложным и постоянным а = -С2 / С1. Кроме того, модуль \ Sq \ больше не равен единице. тон \ Итак \ <1 — мнимая часть a = a f + ia » Отрицательный («<0»).
Подставляя (142.7) Итак, вы найдете упругие и неупругие сечения рассеивающий cr e = 47r | a | 2, (143,1) cr r = (4tr / k) \ ap \. (143,2) Людмила Фирмаль
Поэтому сечение упругого рассеяния все еще Это не зависит от скорости. Поперечное сечение неэластичного отростка глаза Вызывается обратно пропорционально скорости частиц — так 1) Задача дифракции может рассматриваться аналогично Рассеяние быстрых заряженных частиц на «черном» ядре.
В то же время Граничное значение f0 должно быть определено из кратчайшего условия Стоит между ядром и частицами, движущимися по классической орбите В кулоновском поле оно точно равно радиусу ядра. / 0 Если поле U (r) уменьшается быстрее, чем r-3, до определенного предела.
Это условие также необходимо для эффективности подобных законов. на (143.1) при наличии неупругих каналов 2). Закон сечения реакции 1 / v требует еще больше Слабое условие: поле должно уменьшаться быстрее, чем r-2. Это ясно из следующего визуального обоснования закона. Вероятность реакции на столкновение про Пропорциональный квадрату коэффициент падающей волновой функции Частицы в «зоне реакции» (область г ^ а).
- Физически Утверждение, например, Медленные нейтроны, которые связываются с ядром, могут вызывать реакции Он просто «проникает» в ядро. Когда взаимодействие уменьшается Быстрее чем r -2, не меняется на пути от большого r к r ^ a г) Аналогичным образом можно определить зависимость от скорости пары Реакция сечения ненулевого орбитального момента I Они были найдены пропорциональными σ ^ oo k21 ~ r.
Упругое сечение Рассеяние σ ^ все еще пропорционально k4. То есть оно уменьшается с k 0. Быстрее, чем CRG \ с тем же я. 2) Формула g e (143.3) с учетом следующего члена разложения Нужно уменьшить U быстрее, чем мелкий к, г-4. Порядок величины волновой функции.
Другими словами, отн Решение \ φ (a) / φ (° °) \ 2 равно k 0 (Это член Uip глаза уравнения Шредингера Называется маленьким по сравнению с Af). Людмила Фирмаль
Сечение реакции Разделив \ φ \ 2 на плотность магнитного потока. Возьмите ф в виде квартиры Волна, нормированная на единицу плотности магнитного потока, \ f \ 2 ~ 1D>, то есть желаемый результат. При столкновении заряженных ядерных частиц, Ядерная энергетика ближнего действия, медленное использование Уменьшается подвесное поле.
Это поле может значительно измениться Отслеживайте величину падающей волны в зоне реакции. Поперечное сечение Это получается умножением 1 / v на отношение квадрата мод кулоновский лей и свободная волновая функция (r-> 0); Соотношение задается формулами (136.10) и (136.11).
Вот так получить (подвесной блок) «- (143’5) Знак плюс на индикаторе соответствует отталкиванию и знак Минус привлекателен. Фактор А является постоянным правилом 1 / v] Если скорость выше, чем у кулона (1), кулоновское взаимодействие не играет никакой роли, Поворачивается к закону a r = A j k.
Когда скорость медленнее, чем подвесной блок (K <C 1, то есть обычная единица ZiZze2 / hv 1, Zie, Z ^ e- Столкновение частиц заряда), затем кулоновское взаимодействие Играет доминирующую роль в определении величины волны Работает в зоне реакции. Из-за столкновения притяжения Частицы у нас есть кр = 2 пА / к2 (143,6) Столкновение отталкивающих частиц ar = (2trA / k2) e ~ 27v / k. (143.7)
В последнем случае площадь поперечного сечения стремится к нулю при k 0. бывший Потенциальные факторы, которые отличают (143,7) от (143,6) Барьер, который может пройти через подвеску. В обычных единицах формат — exp (-2k ZiZze2 / hv). Закон об ограничении (143.6) Не только для завершения, но и для частичного раздела в каждый момент Том I1).
Это функция в расширении (136.1) φ ^ (появляется в формуле, которую мы используем г) То же самое относится и к закону (143,7). Во всех терминах сумма функции R ^ i равна Равная связанная зависимость от k. На самом деле, предварительно Фактически 0 радиальных функций (в случае притяжения) даны В формуле (36,25) ям ~ 1 / кг1 вблизи центра. к Отдельных моментов в прямоугольной волновой функции зоны Реакция ^ a21 / k, то есть зависит в равной степени от k, но ослабевает Малый коэффициент (a / ac) 21 [ac = H2 / (m Z i ^ e 2) — кулон Единица длины).
Смотрите также:
| Полюсы Редже | Матрица рассеяния при наличии реакций |
| Упругое рассеяние при наличии неупругих процессов | Формулы Брейта и Вигиера |
