Оглавление:
Метод регулярного режима
- Во-первых, мы раскрываем законы изменения температуры в организме в простейшем случае. Это тот случай, когда температуру тела в целом можно считать одинаковой в каждый момент времени, так как тепловым сопротивлением внутренней части тела можно пренебречь по сравнению с внешней. Однородность температурного поля возрастает с увеличением теплопроводности объекта и уменьшением коэффициента теплообмена с окружающей средой. Когда B / 0.1 достаточная точность температуры практики. Тело можно считать однородным. Напишем об объекте с объемом V, поверхностью контакта с окружающей средой P, однородным температурным полем, тепловым равновесием за время 4 т.
Избыточная температура, определяемая по формуле (4.3), одинакова для всех точек тела, а для 4m> 0 и I= const {всегда 40 0.Если нет внутреннего источника тепла, то изменение энтальпии равно рассыпится Поверхностное тепло — Irs40 = a0G4t. Это равенство дано в виде (4.39） Здесь tg-коэффициент пропорциональности, называемый скоростью охлаждения (или скоростью нагрева), которая определяется по формуле (4.40 утра )） Вода После интегрирования уравнения (4.39) предположим, что теплофизические свойства тела не зависят от температуры, и a = const (4.41） Это и есть основная закономерность обычного regime.
При небольших скоростях изменения температуры, вызванные внутренним трением, малы и ими обычно можно пренебречь. Людмила Фирмаль
Состоит в том, что при теплопередаче в нормальном режиме естественный логарифм избыточной температуры связан со временем линейной зависимостью. Коэффициент пропорциональности[формула (4.40) 1] определяет скорость охлаждения только для объектов с однородным температурным полем. Подставляя начальное условие (M = 4 = 6) в уравнение (4.41), мы видим, что C = 1n O’.таким образом, мы можем дать вид уравнения(4.41). (4-42） Эта формула может быть использована для фактического расчета объекта любой формы B. 0.1.Безразмерная избыточная температура определяется по формуле (4.6). Здесь мы рассмотрим общий случай, в котором нельзя игнорировать неравномерное распределение температуры в организме.
Анализ уравнений(4.30), (4.34) и (4.35) показывает, что безразмерная избыточная температура 0 может быть выражена как сумма 3 количеств продуктов. 2 Л » У» (4-43） Ap-это сумма, которая не зависит ни от координат, ни от времени. — Координирующая функция. tp-это ряд положительных чисел, которые быстро увеличиваются по мере увеличения числа членов ряда. Такая форма регистрации безразмерной температуры подходит не только для простых объектов правильной формы, но и для других объектов, форма которых отражается в виде коэффициента An и Op NI. Если длительность процесса теплопередачи коротка, то температурное поле определяется не только первым элементом, но и рядом последующих элементов.
Это так называемая неконтролируемая фаза процесса охлаждения или нагрева, во время которой температура в некоторых точках тела и скорость ее изменения зависят от начального распределения температуры тела. Из-за неравенства / » !-Это хорошо, — сказал он… Увеличение времени t приводит к тому, что каждый последующий член ряда (4.43) убывает быстрее предыдущего. После определенного значения m> m* все члены ряда становятся незначительными по сравнению с первым членом.
- Затем вы можете написать из (4.43) с достаточной точностью (индексы опущены） §= ЛС / е — «» (4.44). Учитывая уравнение после логарифма формулы (4.44) — = 0/0 ’、 10 0 =-х + с, (4.45） Где C = 1n 0’AC! — Функция координат. В результате при m> m* возникает регулярный режим теплообмена, и начальное распределение температуры тела не влияет на форму этого закона, так как изменения температуры во всех точках тела следуют единому закону во времени (линейная зависимость 1n0 от m).
Из сравнения формулы (4.44) и формулы (4.30), (4.34) и (4.35)、 p-значение. Представляет наименьший положительный корень уравнения (4.22), (4.36) или (4.37).Из Формулы (4.46) видно, что скорость охлаждения (нагрева) m не зависит от времени и определяется значением критерия B|, физическими свойствами, формой и размерами тела. Теория регулярных мод обеспечивает простой и достаточно точный способ определения физических свойств вещества (a, X, c), коэффициента излучения и коэффициента теплопередачи.
Такие источники тепла всегда присутствуют в движущемся потоке вязкой жидкости, поскольку напряжения сдвига вызывают внутреннее трение и превращают кинетическую энергию в тепло. Людмила Фирмаль
Таким образом, определение коэффициента температуропроводности а осуществляется при температуре B1°C (фактически B!100), основанная на первой теореме Кондратьева а = КТТ(4.47） Где K-коэффициент формы в зависимости от конфигурации и размера тела. Эффективность этой теоремы показана на примере шара.
Из Формулы (4.46), если она рассматривается Как видно из (4.37), значения для B1-> Oo pc (§c-*-oo и z, как правило, равны n, что является тем же значением, что и в предыдущем примере).Подставляя в Формулу (4.48) I-K шара, получаем (4.49） Эта формула в первую очередь подтверждает эффективность теоремы Кондратьева и позволяет получить формулу коэффициента формы шара (4.50 )） Поэтому задачей экспериментатора является определение скорости охлаждения T.
По этой причине образец исследуемого материала Рисунок 4.8 При нормальной работе, если температура точки измерения соответствует формуле (4.45) Реальному задается форма, в которой значение может быть легко вычислено, и соединение термопары закрывается с 1 из его точек. Образец помещают в термостат, и температура жидкости выше, чем температура образца. Затем разность температур между телом и жидкостью регистрируется в разное время. Затем, участок 1П 0 = /(Т) (рис. 4.8), вы увидите район, где линейная зависимость 1П 0 = /(Т) реализуется, то есть, в обычном режиме.
Смотрите также:
| Условия подобия температурных полей при нестационарной теплопроводности | Численные методы расчета температурных полей |
| Результаты аналитического решения | Физика явления теплоотдачи |
