Оглавление:
Лучистый теплообмен между черными поверхностями
- Если 2 поверхности с разными температурами расположены таким образом, что они могут обмениваться лучистой энергией друг с другом, то тепло передается от более горячей поверхности к большему количеству поверхностей. Здесь холодно. Самая простая система для рассмотрения-это система, в которой поверхность представляет собой плоскую параллельную пластину бесконечной длины и ширины. Однако, большинство систем не имеет простой геометрической формы и результирующий тепловой поток зависит от положения в пространстве 2 (или более) упрощение. Поскольку этот раздел имеет дело только с черными поверхностями, он поглощает всю энергию, падающую на любую поверхность.
Не имеет простой геометрической формы, и результирующий тепловой поток зависит от положения в пространстве 2 (или более) surfaces. To упрощение、 Поскольку этот раздел имеет дело только с черными поверхностями, он поглощает всю энергию, падающую на любую поверхность.
Тепловой поток в твердых телах обусловливается исключительно теплопроводностью, в то- время как в жидкостях и газах действуют одновременно процессы теплопроводности, конвекции и теплового излучения. Людмила Фирмаль
Подумайте о системе, в которой обмениваются 2 лучистые энергии ele-s1A1 и&A * показаны на рисунке. 28. 4.Длина линии, соединяющей эти элементы, равна r, а угол, образованный этой линией и 2 нормалями поверхности, равен$!И Р2.Скорость Передача излучаемой энергии от 1 до 2 пропорциональна произведению видимой поверхности элемента и обратно пропорциональна мощности 2 расстояния между элементами.
Поскольку поверхность, перпендикулярная тепловому лучу, равна B ^ cos и М2соз02, тепловой поток от 1 до 2 равен Наставники с поверхностью(1 и 2） г- (28.13） Величина коэффициента пропорциональности, которая называтся интенсивностью излучения от поверхности 1.Примените следующий метод, чтобы связать его с полной излучательной способностью. Как мы уже видели, поверхность 1 находится в точке {aA ^.Величина A * ^ 8-это бесконечный пространственный угол, показанный oo, имеющий вершину в центре 1, сжимающую границу 2.У нас есть Интегрируем уравнение (28.13) по сферическому углу 2n.
Если приравнять это значение к результату уравнения Стефапа-Больцмана, то можно увидеть, что интенсивность рентгеновского излучения с поверхности 1 равна. Затем перепишем уравнение(28.13). ЛЯ. Сөз В. Ла сөз п_ = 1 1 * * (28.14） Получено аналогичное уравнение, учитывающее лучистый тепловой поток от поверхности 2 к поверхности 1. 28. 5.Полусферическая модель для определения интенсивности излучения. (28.15)） Integration интеграция может быть объяснена с помощью диаграммы.
Видимая поверхность участка / L2 представляет собой бесконечно малую поверхность, перпендикулярную лучу и имеющую 1A2 cos П2.Здесь она показана как часть поверхности полусферы, а ее центром является Лах. Периметр отрезка равен 2lgz1n 0X, а ширина-R ^ P. нормальная сфера Таким образом, он будет равен 2π » c P P ^ pp отрезка. Исходя из общего вида, уравнение(28. 13). р н / о Замените это выражение на e / A2sz2.Результирующий тепловой поток определяется разностью __ о ^ А1 соѕ Р1 Асос&(28.16） Если 2 поверхности имеют определенную площадь (Лх и Л2), то формула (28. 14) и (28. 15) может быть решена двойным интегралом в каждом случае.
В технике удобно использовать более простую формулу для выражения теплопередачи. Таким образом, интегральная форма уравнения (28.14) выражается в виде −2 = Как (28.17) формула (28.15) −1 = (28.18) значение fx2 представляет собой процент всего излучения, достигающего поверхности 1 через поверхность 2, а значение f2X-долю излучения поверхности 2, падающего на поверхность 1. pX2 и F21 Он называется угловым коэффициентом. Если температура обеих поверхностей одинакова 28. 6.Угловой коэффициентp и суммарный угловой коэффициент [108] противоположных дисков, квадратов, прямоугольников.
- Прямое излучение между плоскостямиР; 3-6-7-8-нетепловая, но излучаемая плоскость, соединенная стенкойР; 5- Скрип: 3-7-соотношение сторон прямоугольника 2: 1; 2-6-квадрат; 4-8-удлиненный прямоугольник. Круглый, то o, _2 =оттуда Λ^η=22φ 2x. So … Таким образом, даже если 1 * 2 и 2 не равны, для результирующего потока между 1 и 2 можно записать одно из следующих выражений: Тема: d11 = aL1ph1 «(r: — r}); (28.19) d1a = oLaf21 (^1-2 «r).(28-20)） Эквивалентность Lxf12 и L2f2X была установлена с учетом черной поверхности, но она также может применяться и к серой поверхности. Что ж… Угловой коэффициент фХ2 рассчитывается по формуле (28. 17) и Формула 28.
Может быть рассчитан путем объединения интегральной фермы. Если вы используете эту технику、 1 п г в ЛК, потому что Р1 ^ л 2CO8&ph1a = 17 м Яг «Ля«」 (28.21） Значение углового коэффициента было рассчитано для нескольких пространственных конфигураций, показанных на рисунке. 28. 6.Остальные значения перечислены в разделе 6 руководства Perry. Метод Определение этих коэффициентов показано в Примере 28.Пример 28. Один Определить угловой коэффициент теплопередачи при излучении от малого диска в области а!
Как изменяются дифференциальные уравнения, если одна среда постоянно смешивается в пределах каждого поперечного сечения нормального ненаправленного потока? Людмила Фирмаль
Предполагается, что параллельный большой диск с областью L2 находится в следующем расположении Против друзей, то есть линия, соединяющая их центр, перпендикулярна обоим дискам. Радиус большого диска равен a, а расстояние между центрами равно r0.Эта система показана на рисунке. 28. 7.Формула(28.21） Так написано. ЛЯ、 В этой задаче, так как она мала по сравнению с A2, если интегрировать ее с A1, то можно рассмотреть остальные типы под знаком интеграла constants. In кроме того, углы px и p2 одинаковы.
Они являются Это просто указан как Б. Поэтому уравнение градиента、 52p? L2 И… Бесконечно малый элементL2 Это показано на рисунке. Область элементов 1 ps ’ \ параллельный привод Равный (Пример 28.1). c1Ab = Р 2р. Его также можно видеть из структуры, что это потому, что Р=.Затем, угловой коэффициент ЛОР можно описать как И ХЛ О, да. Поскольку система симметрична, первое интегрирование Но… значение g является следующей функцией p: g3 = o ’ + g;. Вот почему мы Но、 С 2g5r «?П. Г. После интеграции АГ .
Для систем, которые включают-несколько поверхностей, да Если он содержит более одной поверхности, P11 +Ф12+Ф1 “ + ’“ +ф1‘-1 ’ 91 пц3 = tL1fig:- аарп ^ + » л * — ’т’ — Тл Трансальп’1G’ + • «(28′ 23) членов, включая 0А&, сгруппированы и условия Выравниваемому (28.22).Это будет выровняется Следующий Вид： d1 > re3 = aL1T: — t (Afmg ’5 + L’f» G ‘ ’ + * * * + LL1T?)- (28’ 24) TTLNPhp. In многие системы Она передается только не-частицами, но энергия поглощается этими»ДС» с одинаковой скоростью и в установившейся области material.
При отсутствии потерь тепла из-за пожара»ePc» означает, что полученная поверхность преобразуется теплом»^»».Лучистая энергия Соединенных граней 1 и 2 Если вы посмотрите на поверхность поверхности 1 С пожаробезопасным POVR*» » вы можете не только непосредственно передавать представленный угловой коэффициент XTnaHlTiKoeffekt поверхности 1 Эти 2 двойственности отражают в общей сложности 1 Vogti°2CT / PHISiUV) и др. ^Гч ^ ^ ГП ^ −2 энергии на поверхность равна ve зависит от направления старта. 4-FP’CONSARN) [следовательно, угловой коэффициент равен сумме фракции, которая излучается непосредственно, и фракции, которая излучается снова. f «= f » + f.
Умножив обе стороны уравнения (28.25) на Lx и преобразовав правую сторону, вы получите: ^ 1F12 ″ ^ 1F12 4″ ФД 1 1 1 ^ 1F1Dfd2 ^ 1F1D Для любых 2 поверхностей, включая огнеупоры,^1Ф1Н^ ^ ЛФК1 и ^ dfd2 = л2ф » N верно. Космос. Когда вы применяете эти 2 отношения, они выглядят так: ^ 1F12 = — ^ 1F12 4-* —— 1—（28.26} ИВЛ + ЛЛ Поэтому, если вы знаете Lx, A2 и угловые коэффициентыp12gФ1Н и Фей», вы можете вычислить сумму угловых коэффициентов. Значение суммарного углового коэффициента для нескольких геометрических фигур Конфигурация показана на рисунке. 28.6.
Радиационный теплообмен между двумя плоскостями, Соединенными огнеупорной переизлучающей плоскостью, описывается следующим уравнением: Д12 = aLxFiT; — yL2f21G5.
Смотрите также:
| Степень черноты | Коэффициент теплоотдачи излучением |
| Степень черноты. Закон Стефана-Больцмана | Ошибки термопар |
