Коэффициент теплоотдачи. Дифференциальное уравнение теплообмена

Коэффициент теплоотдачи. Дифференциальное уравнение теплообмена

• Коэффициент теплопередачи. Дифференциальное уравнение теплопередачи В процессе конвективного теплообмена характер потока жидкости очень важен, поскольку он определяет механизм теплообмена. Процесс теплообмена на границе с поверхностью канала можно выразить по закону Фурье dQ = -W (dIdn) n ~ 0, (26-2) Где n — нормаль поверхности тела. ЕСЛИ такое же количество тепла может

быть выражено уравнением Ньютона , dQ = dF. (F-TC7). (26-3) Выравнивая эти уравнения, -1 \ dIdn) = aD / или a = -QJM) (dtldn) n = 0 ‘(26-4) Дифференциальное уравнение (26-4) (n = 0). I Конвективный теплообмен — это очень сложный по физическим свойствам процесс,

показывает процесс теплообмена на поверхности канала Людмила Фирмаль

который зависит от ряда факторов, определяющих процесс теплообмена. Коэффициент теплопередачи характеризует силу теплопередачи между жидкостью и поверхностью канала. Как правило, коэффициент теплопередачи является функцией физических параметров жидкости, свойств потока жидкости,

скорости жидкости, формы и размера тела и т. Д. | а = / (wyКу., р, с, Х, тм% / ст, Д /, Ф, 1и / 2, / 3.;.), (26-5) Где Х — природа движения жидкости (свободное или вынужденное движение. Движение). Форма F-стены; / ,, / 2, / 3- размеры поверхности. Уравнение (26-5) показывает, что коэффициент теплопередачи является сложным, и невозможно дать общую формулу для его определения. Обычно вы должны полагаться на экспериментальные исследования для принятия решений.

• Применяя общие законы физики, вы можете построить дифференциальные уравнения для конвективного теплообмена, которые учитывают как тепловые, так и динамические явления в любом процессе. Уравнение дифференциальной энергии fe p устанавливает связь между пространственными и временными

изменениями температуры в любой точке движущейся жидкости. FC- :: дт, дт, дт, а / \ -A.f2L + 21 + £ LUav *. ! (26-6) (cP v \ dx * r dy * dz *) • 4 ‘ фр Если Гay * = = = 0, твердого тепла (когда нет внутреннего источника тепла). Дифференциальное уравнение теплообмена представляет условия теплообмена на границе между твердым телом и внутренним слоем.

уравнение энергии переводится в уравнение Людмила Фирмаль

a = — (LUD 0 fIDp) Pyash0. (26-7) Дифференциальное уравнение движения вязкой несжимаемой жидкости представляется уравнением Навье-Сток-еа. Для оси X Для ОС IJ (Dwu, dw, .. dw, .dw, \ p-! J ~ H-Wx H — Y- w-! L w = 1 В дт дх х. dy ‘J dz 1J Для ОСи 2 Это уравнение справедливо для ламинарного и турбулентного движения. В последнем случае w представляет фактическую (мгновенную)

скорость, равную сумме средней скорости и скорости пульсации. Непрерывность сжимаемой жидкости, или форма дифференциального уравнения для непрерывности дп е (р> х). d (pwy) d (pwz) 9> dx dy .. dz ‘k’ ‘ Для несжимаемой жидкости с p = const уравнение неразрывности принимает вид — + + — = 0. (26-10) dx dy dz Вывод всех дифференциальных уравнений (26-6) — (26-10) требует утомительных математических расчетов и дается в специальном курсе по гидродинамике и теплообмену.

Смотрите также:

Решение задач по термодинамике

Регулярный режим теплопроводности	Основы теории подобия
Основы теории конвективного теплообмена	Числа подобия