Изолированные системы

Изолированные системы

• Система изоляции Ч. Система считалась адиабатически разделенной. 2.As можно видеть из неравенства Клаузиуса, записанного в виде (3.2), точно、 (БС) Утю <0, (3.3） Говоря об «изолированной» системе, имейте в виду, что здесь 6 (7 = 0 и 6K = 0).Таким образом, вы переходите к следующему утверждению. ’)

Здесь вариацию следует понимать как специфическую операцию, которая накладывает ограничения на некоторые параметры состояния. Например, изолированная

Термодинамическое состояние строго определено только для равновесных систем, поэтому, вероятно, нужно говорить о значении этих флуктуаций. Людмила Фирмаль

система может быть разделена на изолированные области, и эти подсистемы могут создавать независимые термодинамические состояния. Тем не менее, энтропия и энергия полной системы равны сумме энергии и энтропии составной части, но предел снимается во всей системе, и значение может отличаться от значения при установлении общего равновесия. В равновесном состоянии энтропия максимизируется. Все колебания объема системы и внутренней энергии остаются постоянными. Это означает, что система полностью разделена и изменения должны быть внутри. Из (3.2) (6£/) Se » >0.(3.4） Иначе говоря В равновесном состоянии изолированной системы

• внутренняя энергия минимизируется для флуктуаций с постоянной энтропией. Формально критерий Гиббса [неравенство(3.4)]основан на неравенстве Клаузиуса(3.2), которое имеет ту же очевидность, что и условие (3.3).Однако стоит доказать эту эквивалентность напрямую. Предположим, что утверждение (3.3) истинно, а утверждение (3.4) — нет. Нарушение нормы(3.4) означает наличие таких колебаний как: Если 6Sa = 0, то Sha <0. Но вы всегда можете найти изменение в p, после которого U и S увеличиваются. И затем… 6£Ur> 0, 6> 0. Последний шаг может быть создан так, чтобы условия были выполнены в полной вариации Нью-Йорк, П = 0. 65а + П> 0. И это непоследовательно(3.3). Если неравенство (3.3) характеризует равновесие изолированной системы как состояние с максимальной энтропией, то неравенство(3.4) выражает тот факт, что равновесное состояние является состоянием с минимальной энергией. Формулировка условия равновесия (3.4) аналогична принципу виртуальной работы в механике

Для этого необходимо потратить определенное количество энергии, поглощенной в определенной части системы. Людмила Фирмаль

Смотрите также:

Предмет термодинамика

Макроскопическое движение	Открытые системы
Отклонения от равновесия	Принцип виртуальных перемещений