Оглавление:
Исследование общей формулы
- Общая формула Полученная формула, в принципе, Поле U (r) исчезает на бесконечности. Здесь Если вы будете следовать этим формулам, вы изучите свойства ввода Этап 6 Оценить порядок размеров фазы Si с большими значениями Для большого я, квазиклассное движение SIC (см. § 49).
- Следовательно, фаза волновой функции определяется интеграл Перейти. Где r — корень выражения радикала (r> r — класс Очень доступная зона вождения). Вычесть фазу отсюда j ^ — (l ± ë p L dr + L Перейти Свободное движение и установка волновой функции Получает значение 5 / по определению. Поэтому во всех областях интеграции U (r) мало, примерно о St = — [MU (R) DR (124,1) J „9 /, o {I + 1/2) 2
Для большого я Чтение чтения Го также замечательно. Людмила Фирмаль
Перейти По порядку величины этот интеграл равен (если он сходится) 6i ^ tGG) go_ (124 2) кк Порядок величин r o есть r o ^ 1 / k. Если U (r) бесконечно и исчезает, r к n Если n> 1, интеграл (124.1) сходится и фаза Si конечна. к Наоборот, при n ^ 1 интеграл расходится, поэтому фаза Si является хорошей Это называется бесконечностью.
Так как это относится к любому / Как сходимость (124.1) сходится или расходится зависит U (r) поведение при большом r и большом расстоянии (где Поле U (r) уже слабое) Радиальное движение квазиклассическое любое I. (123.11), (123.12), потому что нам нужно понять Последние 5 / показаны ниже. Сначала рассмотрим серию сходимостей (123.12).
Полное сечение рассеяния. Для большой I фазы, Si ^ 1 Как видно из (124.1), учитывая, что U (r) уменьшается быстрее, Следовательно, sin2 Si может быть размещено более 1 / г. Таким образом, сумма дальних членов ряда (123.12) имеет порядок i. По известному критерию сходимости В результате рассматриваемый ряд будет сходиться, если он сходится. о Интеграл f ISf дл.
Заменить здесь (124.2), заменить I на кто, Получить интеграл / U2 (r0) r% dr0. Если U (r) уменьшается на бесконечности, n 71 становится r 71 Интеграл сходится и полное сечение конечно. Наоборот, Поле U (r) уменьшается как 1 / r2 или даже медленнее, всего Чтение бесконечно. Физически это Вероятность в поле, которое медленно уменьшается с расстоянием Рассеяние на малых углах очень велико.
отзыв В связи с этим классическая механика во всех областях Частицы, которые, как правило, равны нулю только при r-oo и проходят через Произвольно большое, но конечное расстояние прицеливания Но это отличается от малого, 616 U П Р У Г И Е С Т О Л К Н О В Е Н И Ч Ж. X VII Угол, отличный от нуля. Следовательно, полное сечение рассеяния Оказывается бесконечным по отношению к закону урегулирования [/ (r) 1).
- В квантовой механике такие аргументы не применяются. Что можно сказать о рассеянии на определенных углах Когда этот угол больше, чем у Неопре Расщепление направления движения частицы. Тем не менее, Общее расстояние определяется в Ap, Создайте неопределенность K / A p в их поперечных составляющих.
Частота сердечных сокращений или угол неопределенности ^ ч / (мВАп). Учитывая большую роль рассеяния на мелких объектах Угол с медленно убывающим законом C / (g), естественно Вопрос в том, расходится ли амплитуда рассеяния Даже если U (r) уменьшается быстрее, чем 1 / g2, если b = 0, то f (6). (123.11)
Установите c = 0, чтобы получить сумму для дальних условий. Людмила Фирмаль
Мы пропорциональный вывод В предыдущем случае вы достигнете, чтобы найти критерии Сумма интегралов Joo U (ro) rldro, Даже r (n ^ n) U (r) расходится. Вот так Амплитуда рассеяния бесконечна (N ^ 1) 1 / g3 или более медленное поле. Наконец, давайте поговорим о случае, когда сама фаза 8 i бесконечна Это делается для U (r) с r ~ n (n ^ 1), а не конечно.
Очистить заранее Но из результатов, полученных выше, такой медленный Уменьшающееся поле — это общая часть и Амплитуда рассеяния при 6 = 0. Однако проблема остается. К числу f (#) φ0. Во-первых, Формула 2) ^ ] Г (2 1 + 1) P, (cos0) = 45 (1-cos ×). (124,3) 1 = 0 Другими словами, для всех φ0 эта сумма равна нулю. так В формуле амплитуды рассеяния (123.11) х)
Это проявляется в расходимости интеграла f 2 irpdp. В классической механике отображается полный раздел. 2) Эта формула является полиномиальным разложением функции ^ подтверждено непосредственно L L Hedgehog Andorra и умножение с обеих сторон о Pi sin (cos in) и интегрирование по d0. Кроме того, интеграл f S (x) dx о Четная функция 5 (x) считается 1/2.
Опустить единицы в квадратных скобках для каждого члена от общего числа, Осталось о fW = ^ E (2Z + I) ^ (cos0) e2i5 ‘. (124,4) 1 1 = 0 Умножьте правую часть па Постоянный множественный Для опыта (-2r ^ o) это Квадрат модуля | / (0) | 2 и фаза комплексной функции f (6) Обменяю только на некритические константы. с другой стороны, В разности уравнения Si-5® (124.1) интеграл расходимости (R) уменьшается от U, оставляя конечное количество. Таким образом, чтобы рассчитать амплитуду рассеяния Варианты использования, выражения могут быть использованы о
Смотрите также:
| Сверхтонкая структура молекулярных уровней | Условие унитарности для рассеяния |
| Общая теория рассеяния | Формула Борна |
