- Рассмотрим идеальный газ, который следует за статистикой Бозе. Его частицы имеют массу покоя, которая не равна нулю, в отличие от фотонов, рассмотренных в§ 48.Для таких газов число частиц постоянно. Эта проблема может быть решена таким же образом, как и проблема газа Ферми (§ 51). Состояние Газа, число частиц n, энергия B/, 81, … задается лучами солнца. Вероятность этого состояния равна 1У («»*,…) = /Р — * 0(н|,/»₁,. Государство- ■). (52.1)） E = 2 и текущий (§ 46)£2 = 1 для всех, кто удовлетворяет условиям Удовлетворенный. (52.2） Ферми, найди сумму р= (52.3） Это такое выражение. Введение пользователя То же, что и государство (52.2 Т, » это состояние. 9″ — е-р » л здесь.
Среднее количество частиц по (51.4) Для удовлетворенного набора чисел / агрегата i напишите » сумму состояний, которые не удовлетворяют l в следующем виде: «………….— Все, начиная с 0. ………Всего закончился инцидент Ферми Не стоит учитывать условие (52.2) при подведении итогов-благодаря коэффициенту бо автоматически заполняется^^ — и）- Сумма пола исполнения (52,5) интеграла、 Мы получаем (52.5） § 51, применить асимптотическую теорему «Интеграл и выпечка 1р 7.- Номер 1>(п >₀₀ ）、 И p, это определяется из условия (52.6） предполагая, что ИП > = £ / в、 1pg. （1 -₉,, е ）、 Формула (52.2) принимает вид.
Свободная энергия Это отличное приложение. Энергия При высоких температурах распределение Бозе согласуется с классическим распределением. Отклонения от классического распределения газов от молекул Мальвара чаще всего блокируются взаимодействием между ними. Как мы видели в § 46, квантовая механика многих частиц построена на требованиях симметрии и антисимметрии волновых функций системы, что приводит к статистике Бозе-Эйнштейна или Ферми. в ch 4 квантовая статистика была применена к модели кристалла, и Паули явно не использовал принцип или симметрию волновой функции.
- Несмотря на это, был получен правильный результат. Это объясняется тем, что эти требования неявны по своей природе и уже удовлетворяются используемой твердой моделью и используемым методом рассмотрения. Дело в том, что мы исследовали малые колебания частиц кристаллической решетки вблизи положения равновесия и рассматривали только 1 состояние, когда каждая частица локализовалась вблизи определенного участка решетки и производила колебания вокруг него. Однако при индивидуализации частицы, частица может быть перестроена и получить все М состояния энергии, равные такому совершенно равному праву.
С точки зрения индивидуализации частиц каждое состояние рассматривается как сложное, но результат остается неизменным, так как выводятся только те факторы, которые являются общими для всех членов суммы состояний. Для частиц, из которых состоит Кристалл, не все эти Λ, а статистика Бозе-Эйнштейна или Ферми. 1. только одно государство может быть considered. It описывается симметричной волновой функцией [Бозе-Эйнштейна, выражение (46.8)] или антисимметричной[Ферми, выражение (46.9)] комбинацией волновой функции всех этих states.
Смотрите также:
