Оглавление:
Экспериментальная проверка аналогии
- Согласно вышеприведенным рассуждениям, в некоторых конкретных случаях строгое подобие сбудется. Поэтому в большинстве случаев практическая значимость рассмотрения, основанного на аналогии, представляется весьма незначительной, поскольку в реальных условиях сходство так или иначе нарушается. Цель данного раздела-показать практическую ценность аналогии, используя несколько образцов. Следует отметить, что эта область еще недостаточно изучена. A. вертикально модернизированная плита.
В этих условиях возможны случаи Групо и чисто фрикционного сопротивления. Таким образом, выполняется предпосылка о подобии полей скорости, температуры и концентрации. Точка перехода пограничного слоя из ламинарного в турбулентный не является точно фиксированной, так как ее расположение зависит от геометрии начального края и турбулентности невозмущенного потока.
Угловой коэффициент для лучистого теплообмена между элементом поверхности и круглым диском. Людмила Фирмаль
Для полностью турбулентного слоя, согласно формуле 167, среднее значение коэффициента сопротивления по длине L пластины выглядит следующим образом 0.037 Ре Вт 362 Для определения интенсивности теплопередачи можно использовать результаты Sugawar и Sato2.Эти исследования только приняли меры для осуществления очень раннего перехода к турбулентности. Предполагая, что РГ 0.72 воздуха, мы получаем ее из уравнения 169а И РГ. 0.0322 У.
Значение JW менее 2-10 явно получено в результате того, что в экспериментах по теплопередаче сохранялось короткое ламинарное начальное сечение. 363. При условии ламинарного пограничного слоя на плоской пластине, уравнение для среднего значения коэффициента сопротивления Блазиуса 0.664 Ре Вт E. условия теплопередачи в соответствии с Польгаузеном В Формуле 95 Младший, 4. 364. Триста шестьдесят пять Уравнение 365 очень хорошо подтверждается экспериментальными данными, поэтому для ламинарного пограничного слоя полностью реализуется подобие импульса и теплообмена.
Рисунок 1 362 −365-соответствующие 163 кривые построены на 1 диаграмме в зависимости от числа Рейнольдса Re WLI i и сравниваются с экспериментальными точками многих исследователей с Sherwood1.It легко видеть, что, хотя есть некоторые вариации, это по своей сути хороший матч. Основываясь на эксперименте испарения, Sutton2 получил значение, близкое к 0,8 g-W 0 параметра при определенной скорости. Где W означает скорость потока, который не возмущен. B. крест-модернизированный цилиндр. Скорость массопереноса можно исследовать не только при испарении, но и при сублимации твердых веществ, таких как цАМФ, нафталин, п-дихлорбензол. Это даст вам очень простую настройку эксперимента.
После того как обмотка и чини применили эту методику к изучению теплообмена в пучках труб, Бедингфилд и Дрю опубликовали свои результаты. J. 7. 5G5g Х ф л Лу мин-м 7.X. cc хз Отель JW Р ТТ РГВ 0.281 Re3M- 1ms0m-начало и i3 выражения-предложение Суть 0.26 Повторный Пиар. Эксперимент Lrnoll 1. 164, скорость массопереноса также может быть выражена соответствующим уравнением 367. Где b-поправочный коэффициент, учитывающий эффект диффузии substance. In в рассматриваемом эксперименте большая часть этой поправки составляла менее 10, но это не считается общим правилом. Для всех физических констант принимается среднее значение пограничного слоя.
- В уравнениях 366 и 367 особенно выражены значения показателей в Рг и SC, которые равны 0,44, что соответствует значению N 0,56 в простом степенном уравнении соответственно. Ну Конст Ре пр. Поэтому значение Р 0,33 не соответствует экспериментальным результатам массопереноса transfer. So, вывод говорит о том, что даже при теплопередаче Pr s 1 значение nt 0,4 0,5 см является более подходящим. Номер Шмидта тестовой точки На фиг. Если вы замените значение вязкости чистым воздухом, то 164 будет между 0,6 и 2,6. Сходство между теплопередачей и массопереносом хорошо подтверждается исследованиями, и результаты представлены на рисунке 2.
Для цилиндра сравнение с гидродинамическим сопротивлением довольно затруднительно из-за того, что сопротивление формы играет важную роль, которая не покрывается простой аналогией. Поскольку обычно можно разделить обе части полного сопротивления, для сравнения чистого сопротивления трению можно использовать определенное приближение. С. Орошение стенок труб. Рис. 1. график средних значений безразмерных коэффициентов массопереноса Рейнольдс считает красный цвет как функцию wDl4.Эти данные были получены в эксперименте по ректификации пленки Джексона и сиглесквига Телескопическая труба с орошаемой стенкой при условии полной или частичной рециркуляции.
Лучистый теплообмен между двумя поверхностями, размер которых не мал по сравнению с расстоянием между ними, можно определить путем двойного интегрирования уравнений (14-5) и (14-7). Людмила Фирмаль
Нет необходимости корректировать значение f, потому что здесь есть случаи идеально проницаемых поверхностей. При вычислении числа Рейнольдса 165.Массоперенос Трение в вертикальной трубе при модификации пленки. Соответствует коэффициенту гидродинамического сопротивления 2, найденному эмпирически на том же pipe. In в этом случае трудно определить среднее значение, так как физические константы вдоль трубы существенно различаются, но сходство вполне удовлетворительное. Капли и шарики.
Передача тепла и веществ в случае капель и шариков важна для многих технологических процессов сушки, извлечения и поглощения суспензий, сжигания в дизеле engine. In в рассматриваемом эксперименте капли, выступающие из устья микробулетки, подвергались воздействию потока сухого воздуха и нагревались до 200 С. Как показали прямые измерения, температура капель очень близко соответствовала температуре влажного термометра. С этой температурой и соответствующим парциальным давлением были связаны коэффициент теплопередачи и коэффициент массопереноса. Диаметр капель варьировался от 0,61 до 1,1 мм.
Результат оценки Коэффициент тепломассообмена интервала 0 Re 200 может быть выражен следующей формулой NuJ, 2.0 −0.6 Re 5Pr 368 Ну д 2.0-0.6 Ре 5 СК. 369. При сравнении с результатами других авторов было показано, что эти уравнения применимы до значений Re 1000, и нет необходимости компенсировать взаимное влияние обоих транспортных процессов. В диапазоне 1700 re 6000 Инжебо2 исследовал испарение в пробковых шариках, насыщенных водой, четыреххлористым углеродом, октаном или ацетоном.
По скорости испарения, то есть количеству вещества, испаряющегося в единицу времени, он получил следующую формулу кд 2-0. 303 Ре СК ш-Р С. Где i4 и Xd — теплопроводность воздуха и пара, r-теплота испарения жидкости, A8-разность температур между поверхностью воздуха и шаром, D-диаметр шара. Поверхность шара в этом случае очень точно принимала температуру влажного термометра.
Смотрите также:
| Тройная аналогия | Тепловое излучение как колебательный процесс |
| Границы аналогии | Тепловое излучение. Основные понятия |
