Оглавление:
Движение в однородном магнитном поле
- Движение в однородном магнитном поле Определить уровень энергии частиц с постоянной однородностью Номинальное магнитное поле (Л. Д. Ландау, 1930). Однородный векторный потенциал поля удобно выбирать Вместо формата (111.7) он имеет следующий формат: А х-нуч ау-а з-0 (Ось z выбрана в направлении поля).
- Тогда гамильтониан Принять форму H = ^ — (p x + ^ y) 2 + f + f-H s zH 2t V s / 2t 2t s (112,2). Во-первых, обратите внимание, что оператор s’z коммутативен с m Мильтониан (потому что последний не содержит операторов) Другие компоненты сзади). Это проекция спина Хранится, чтобы его можно было заменить уникальным значением Ешь sz = a. После этого спиновая зависимость волновой функции Смысл исчезает, и уравнение Шредингера Однако это понимается как нормальная функция координат.
Для этого Функции с уравнениями 1 2 тонны , E N y. -2 \ Px + -Y) + Py + Pzφ — aHp = Eph. Людмила Фирмаль
(112,3) Гамильтониан для этого уравнения не содержит явных координат х и з. Следовательно, оператор px и pz (производная по x и z), т.е. x- и ^ -компоненты Постоянный импульс сохраняется. Следовательно, f В форме φ = exp ~ (pxx + pzz) \ x (y) — (112,4) Собственные значения px и pz выполняют все значения из -os Осам. A z = 0, поэтому обобщенный компонент Импульс соответствует составляющей нормального импульса m v z.
Там Следовательно, скорость частицы в направлении поля равна Любое значение. Мы можем сказать движение вдоль «Не квантовано». Подставив (112.4) в (112.3), получим Для функции х (у) — //, 2 м x + x E + -H — 2m)) WH (y-yof X = 0, (112,5) §112D E F I N I E V O D N O RO D N O M M A GN I TN O M P O L E 555 Введено обозначение y = -cp / eН, (112,6) Уравнение (112.5) соответствует форме уравнения Шредина Гера (23,6) для линейных генераторов, которые часто колеблются.
Вот иона — так скоро формула (112.5) скобки, которые играют роль энергии осциллятора, Может принимать значение (n + 1/2) Noin (n = 0, 1, 2). , , Таким образом, вы получите следующее выражение для уровня Энергия частиц в однородном магнитном поле: E = (n + -) Pshn + — N (112,7) V 2/2 с Первый член этой формулы дает дискретное значение Энергия, соответствующая движению в плоскости, вертикальной Ной в поле. Они называются уровнями Ландау.
Для электронных μ / s = — \ e \ H / mc, и выражение (112.7) принимает вид E = (n + — + a) Pshn + — \ 2/2777, • (112,8) Собственная функция, соответствующая уровню энергии Xn (y) gii (112.7) задается уравнением (23.12) и соответствует Изменить обозначение (en = l / tt yn) х м = (п 2-е) В классической механике движение частицы в плоскости Перпендикулярно полю Н (плоскость ж) и вокруг Фиксированный центр.
- Квантовый и стойкий Случай y0 соответствует классической координате y Центр круга. С этим, на x q = (с p y / e)) + x (легко проверить, что оператор Обмен с гамильтонианом (1 1 2 .2)). Это значение Соответствует классической координате x центра окружности 1). x) Словарь Алкаанды Acaande T и R и D cmvt / e H (vt-a r c o r r i n g a d a n d a n d a n d a n a n a n, m; см. II, § 21) и m m m y0 = -cpf / eH = — {см / eH) vx + y.
Делай все возможное в р ж н н. в противном случае xo = (c m / e H) v y + x = cp / e H + x Тем не менее, железнодорожные и йо операторы не являются взаимозаменяемыми, Координаты x $ и y $ не могут быть определены одновременно Разделенное значение. (112.7) не включает количество проходов px.
Непрерывный ряд значений, уровень энергии непрерывно вырождается Кратность рвной. Людмила Фирмаль
Тем не менее, скорость вырождения Наконец, если движение в плоскости XY сильно ограничено, Но с конечной площадью S = L xL y. Другой номер (сейчас Значение px для интервала Arch равно (bx / 2trH) Arch. Все значения px центрированы на орбите Inside S (сравнивает радиус орбиты для сравнения Нью-Йорк большой Ли).
Из условия 0 0- ^ 2, п р и £ Соответствие этим сообщениям D (0 = e «* / 2 £ | м | / 2w (0 И и ()) будет получено. Черный и белый вопрос w = F j- (p-1), \ m \ +1, £ / 3 — (\ m \ +1) / 2 за желание быть функциональным Планируйте и планируйте посмотреть DAYUTSFORMULO \ t \ + t + 1 \ pi Е-нин (пр +, / V P 2 J 2 M Экв и Валентной ФОРМУЛИ (1 1 2. 7). Соответствие этим миссиям Новая волновая функция 1 + | t | en \ pr \ t \? _ 1 T OO g d e an = l / L / M and n; функция и r i r o v a ns l ors J R 2p d p p = 1. G и P er- о
Используйте обобщенную общую функцию ведения журнала er r a. 2. В определении мощности, связанной с уровнем мощности Во всех случаях, когда U (r) маленький болван (\ U \ <C H2 / t a 2) а-а-а-а-о-о-о-о-о-о ж) нород Величина поля (Ю. А. Бычков, 1 9 6 0). Предоставляет поле U (r) для защиты безопасности принятия решений ( s t e n g a m a n g a n g a n d a n a n a n a m ns и y; n r Это связано с тем, что оно недействительно (см. §4.5).
П р и н и л и ч и т и е И поле может быть полем U (r) m a n o r s a m a t a r Перенос в плоский файл, характеристика (размер) n y) Другое GETCHECCOSPECTOR-LOGGED и не используется. Harakuta Двигай-меняй силу (как есть) И f и n и t n m, t для g для z и n f и n и t n. е. s p e ct r- и z n e pr None и None; Это М U D E N G L O S P O R S Poteo Вместе.
Соответствие, разделение, передача n и Shr e d a ng e r (выравнивание перед назначением (1), дополнительный Enom 11f v lev o часть) R и p перед (2) и R (p) b r r r e r N и Z о r Обратите внимание, что значение равно 0 = m. поддержка Шредлингер = Roo (p) x (z), изменяемый, Roo (p) и n r о и n t e g r p a p p a p a p a p ap, x x (z) — ~ Z ~ X + и (z) x = sx, (3 d e s = E — Худж / 2 U (z) = z 2 + p2) Roo (p) pdp (M-новый аккаунт). Это о форме р Шреддинг, портирующий вас (z) Примечание — энергия и это соглашение.
Поэт Мумоно но пласт Получите и с согласия ратификации повторного представления 1 к §4-5 2 H2 о Дж м 2 P2 z 2 + p 2) R o o (p) p d p d d z (4) R (p) r a l f a n c tio n a t a n a r a t a n a r a n a r • a l • m r Предыдущий, Предыдущий, Предыдущий, Предыдущий, Предыдущий, Предыдущий o r r a (r) (a) r o (a) a r o (a) r o (p) «.R oo (O) = 1 / a n-T 2 НЩЩг)) (5) (DV = 2 7 gp d p d z-> 47 g g 2 dr). V a rm a n c a l a n g a m a n g a t a n a n g оооооооооо все еще не все) (4)
Определение интеграции < U (z). TOG D A N T E G R A L PO О функциях Norm и Lobom, а также Roo разработаны не только в одном , _ X 2 2 тонны ~ W И п, о т у о т, о й у о г дп / oo / addz (6) Для h h и a h x o o c c o n c a r g a r o l p a p t t <£ N N- 3. Даже в определении энергии и автоматизированных систем для rs и ls, где в и -r r и с (Р. Дж. Эллиот, Р. Лоудон, 1 9 6 0).
В решении Pr, Valennomouslov и Ninte 4 / N? , Л и в а о е- нет данных и все время Коммерческая Tamata Romanade Мы в состоянии сделать это. Например, вы можете настроить и настроить задачу 2 и опции (3) U (z) = -e OO / Rqo (p) p V p 2 + (7) В этом из н и р, а р и о, р, д, л, н ч, а, м, и я в твои функции и ю-р оо Нейробне Нергис о м н н U r L N d u u (Nyon / 2) предварительное соглашение.
Вольнова и функционал я не о н о с о состояны, х о (^), просто с о р о с т о Я и я \ я \ <а, я н д е е, на ноль и z = 0). P O E T O M U D I N O P O N Решение и проблемные условия и использование 1§4 5 и Polzova Я не нахожусь в игре и для муло (6). введение асрс «« бббрр »» »» »» »» сссссссссссссссс х \ з \ ~ а в а в п а z u-n a r a c t o i n x \ z \ ~ an (где e \ z \ ~ pmeme s s p2 + z 2 on \ z \ in (7) Нет § 113 АТОМ В М А Г Е Н И М Н О М П О Л Е 559 д а р у и т и м а).
Обзор 2t e 4. 2 clb t e 4. 2 Н / ОЧ £ o = —— d ^ «1n —— ant s \ e \ = — ^ 2 b 2 I | 3- (8) Обозначения: подготовка к задержке Не нужно вводить, но не нужно е и к и н Это слово о возможности повторного входа. предопределенный Эффективная печать алешен Выравнивание Шредингера (3) Поле U (z) — e 2 / z (с результатами) me и s (7) Например, от z до (^ p) -N o r te te n te te te te te te te te% = =% = z
0; О Намо Если по z z <0, x (~ z) = x (z) или x (~ z) = ~ x (z) -Со Ответственность, отдых и не отдых (10) О д в у ра ра н н Вне линии. Это то же самое, но так же, как и выше. нет данных нет
Смотрите также:
| Матричные элементы для аксиально-симметричных систем | Атом в магнитном поле |
| Уравнение Шредингера в магнитном поле | Спин в переменном магнитном поле |
Если вам потребуется заказать решение по физике вы всегда можете написать мне в whatsapp.
