Движение системы вокруг своего центра тяжести. Теорема моментов и теорема кинетической энергии

Движение системы вокруг своего центра тяжести. Теорема моментов и теорема кинетической энергии

• Рассматривается движущаяся система с ускорением J в центре тяжести G рис. 248. Мы будем исследовать движение Си Все точки, которые проходят через центр тяжести и всегда связаны с осью движения системы для оси Gx , Gy , Gz с определенным направлением, имеют одинаковое переносное ускорение, равное при одном и том же time. In проекция J на движущуюся ось, обозначаемая через a, b.

Но существует такая частная система подвижных осей, что если изучать движения системы относительно этих осей, та можно будет применить теорему моментов количеств движения без всякого изменения. Людмила Фирмаль

To исследуя относительное движение, эти оси можно считать неподвижными, если внешние и внутренние силы, действующие на отдельную точку m системы, складываются только за счет перемещений mJ, выступа m, mb, mc. Сила инерции Кориолиса в этом случае равна нулю пункт 416.

• Затем вы применяете теорему относительного импульса к относительному движению и используете обозначение, принятое в 350: 350, мы имеем: dy , dx х Е Г нам м ВХ Ай. Поскольку центроид находится в начале движения, например mbx = b mx = 0, конечная сумма равна нулю. Таким образом, теорема о импульсе импульса справедлива для относительного движения вокруг центра тяжести, как доказано другим методом стр. 350.Аналогично применим теорему о кинетической энергии к относительному движению относительно оси Gx y Z .

Если мы желаем исследовать относительное движение системы по отношению к осям, движущимся произвольным образом, то нельзя будет применить эту теорему, не изменяя ее путем добавления некоторых поправочных членов, которые будут определены в теории относительного движения. Людмила Фирмаль

Эти оси считаются неподвижными и имеют силы инерции. У нас есть в D mv 2 Б х л ДХ + Йи ды + Зи ДЗ + + 2 2 2 X dx + Y ay,+ 2 a dx + b dy + c dz mdx , t dy , t dz таким образом, мы видим, что мы можем применить теорему кинетической энергии к относительному движению вокруг точки G. Это не введет фиктивную силу, которая уже доказана пункт 351.

Смотрите также:

Теоретическая механика — задачи с решением и примерами

Кинетическая энергия в относительном движении	Относительное движение и равновесие системы. Пример относительного движения
Относительное движение по отношению к осям, совершающим поступательное движение	Твердое тело

Если вам потребуется заказать теоретическую механику вы всегда можете написать мне в whatsapp.