Оглавление:
Дисперсионное соотношение
- Особые заметки В предыдущем абзаце аналитические Частичная амплитуда рассеяния для заданного значения mi I. Эти свойства оказались осложнены возможностями Появление «лишних» функций и неровностей Ерунда. Очевидно завершено Амплитуда рассматривается как функция заданной энергии Значение угла рассеяния.
- Есть одно исключение со, амплитуда рассеяния под нулевым углом. Как показано сейчас Его аналитические характеристики намного проще. Записав уравнение Шредингера волновой функции Частицы посеяны в пену AF + k2φ = ^ ^ -φ, (129,1) Формально считается волна Уравнение справа, то есть уравнение, известное из Electrodyne Задержка потенциального уравнения микрофона. Решение этого уравнения, описывающее некое «излучение».
Направление тора k7 на большом расстоянии R q с центром вокруг t. Людмила Фирмаль
Как вы знаете, существует следующая форма (см. II, §66): 1 эйкРо [2м U, _ ^ кВ 7т т / 1Г1А = (Ш -2) В этом случае эта формула представляет собой волну Функция рассеивающих частиц и коэффициент при ecc ° / R q Амплитуда рассеяния f (0, E). В частности, k7 = k (k- Волновой вектор падающих частиц), получим амплитуду гонки Посев под углом 0: / (0, E) = — ^ l U’ipe ~ ikz dV (129,3) (Ось z расположена вдоль k).
Конечно, это выражение В подынтегральном выражении Неизвестная волновая функция входит снова. делает Тем не менее, вам может потребоваться сделать конкретные выводы об анализе Характеристика величины f (0, E) как функции энергии E 1). Функция φ под знаком большого r-интеграла имеет вид Две части — падающая и расходящаяся волна.
последний Частично ЭКГ, соответствующая часть интеграла Интегрируют elKr ~ z) и При переходе на сложную плоскость (с вершины Вырезать по правой половине оси) rk заменяется на \ / -2mE / H. Re l / -E> 0, чем весь физический лист. г ^ з, так Re [rk (r-z) \ <0 и интеграл сходится к любому комплексному числу Г-н е. Падающая волна пропорциональна elkz, соответствующая часть экспоненциального интеграла Так как общий фактор обычно уменьшается, эта часть Converge.
Функция φ интеграла (129.3) имеет вид Произвольный комплекс E как решение уравнения Шредингера В дополнение к удерживающим и плоским волнам, только затухание (г — >> оо) некоторые. Поэтому ясно Интеграл (129.2), потому что его особенность может произойти Только в результате изменения φ на бесконечность. последний Сделано на дискретных уровнях энергии 2). х)
- Конечно, про подсказку -> что U (r) скорее всего Чтобы подтвердить, что / (0, E) (например, E> 0), как правило, o (см. § 1 2 4). 2) Дети, которые ограничивают поддержку, чтобы они могли N O N VOLNOVO Функция и система F, NORM и R OVANNOUSLOVE M ERA Техническое обслуживание автомобиля Примечание к действию (Используйте стр. (1 2 3.3)).
При использовании метода шифрования (ipi) Новая функция, соответствующая каждому значению Z, например e m xpi Лагаль и Рорем, и Роуван, а я н а м к а к а м а-л и б о р е с и е и л и р а з Я делаю все возможное, чтобы вы могли использовать их и использовать. Эффект, функция 1, 2, 1, 2, 3 (1 2 8,3), когда I = 0 F (Q, E) \ Е \ оо. Уравнение Шредингера большое \ E \ (129.1) Потому что вы можете игнорировать термин в C / Кайаха: гр ~ эйкз.
В результате интеграл (129.2) U dV Это должно соответствовать амплитуде, которая должна родиться (126.4). Людмила Фирмаль
Рассеяние на угол 0 (q = 0); Следовательно, мы имеем амплитуду Посев под углом 0 равномерен по всему листу (включая Бесконечное число), исключая только обязательные Дискретный уровень оставил реальную половину полюса Энергия 1). Подумайте об интеграции J_ 2t я и Взятые как показано.
46 цепей Беса Конечно, удаленный круг и траверс вокруг разреза Вдоль правой оси. Интегральный над Круг исчезает ку / (0, оо) — / v-0. Между тем, интеграция, Дать обеим сторонам разреза — [f B dE ‘, (129,4) gi j E ‘-E’ v! OO Im f (0, E ‘) ЛЕ; П и с. 4 6 E ‘-E 0 Как принято в §128, Определение физической амплитуды гонки Материал положительного сева Значение E устанавливается вверху и внизу секции Сторона имеет комплексное сопряженное значение.
С другой стороны, согласно теореме Коши, интеграл (129.4) Равен сумме f (0, E) — / in и вычетов Rn подынтегрального выражения E f = す べ て ((0, E f) / (E f-Å) функции f на всех полюсах, l f l o v a t i f v v d e C ° n S ^ — [(A + B) e кг —2 i B s i n кг], г Б Следовательно, B i (E), t. е. д и с cтннуроэиииии. 1) Идея Л. Д. Фадедева и кодекс дела (1 9 5 8). § 130А М П Л И Т У Д А А Р С С Е Й Н И Я В И М П У Л С Л О М П Р Е Д С Т А В Л Е Н И Я En — это дискретный уровень анергии.
Эти вычеты определяются Используйте формулу (128.17) и равный Rn = dn = — (- l) ln {2 ln + (129,5) E p-E 2t (Ln — момент энергии En). Таким образом, о DO, E) = f B + ± dE ‘+5 77 0 р р Это так называемое дисперсионное соотношение определяется F (0, E) в любой точке физического листа с мнимым значением Моя часть с E> 0 (Д. Вонг, 1957; Н. Н. Хури, 1957). Когда точка E входит в верхнюю часть разреза, Вам нужно получить теграл вдоль реальной оси (129.6).
Ступенька E 1 = E снизу, если вы сделаете этот обход дьяволом Соответствует небольшому полукругу (рисунок 47) П и с. 4 7 Часть интегрирования находится в правой части уравнения (129.6). Порядок ilm f (Q, E) и оставшийся интеграл от 0 до os равен Это понимается в значении основного значения. В результате формула OO Re / (0, E) = f B + ± [dE ‘+ £ (129,7) 0 71 Определить действительную часть E> 0 Семена мнимой части под углом 0. Запомни последнее Согласно (125.9), это напрямую связано с общей площадью поперечного сечения Рассеяние.
Смотрите также:
| Квазиклассический случай | Амплитуда рассеяния в импульсном представлении |
| Аналитические свойства амплитуды рассеяния | Рассеяние при больших энергиях |
