Оглавление:
Дифференциальные уравнения движения и сплошности
- Дифференциальные уравнения для переноса энергии и массы включают скорость среды, участвующей в теплопередаче. Поэтому при математическом описании явлений теплообмена необходимо использовать гидродинамические уравнения. В классической гидродинамике уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости описываются в виде дифференциальных уравнений Навье-Стокса, полученных на основе второго закона Ньютона.
При очень малых скоростях отрыва струй не происходит и лобовое сопротивление обусловливается только напряжениями сдвига. Людмила Фирмаль
Постоянный коэффициент динамической вязкости (p.= Sop $ 1)путем выбора направления, параллельного массовой силе P на оси r, для изотермического движения несжимаемой жидкости、 Уравнения движения по координатным осям можно записать следующим образом： Где P =] p-массовая сила относительно единичного объема. / Масса-это ускорение, определяющее силу. Если массовая сила обусловлена гравитационным ускорением q, то она ограничена величиной P = ep.
- Отсутствие вынужденного движения, градиент давления вдоль оси 2 определяется плотностью большей части жидкости = 8Ro (2.33). Итак, в свободном движении первые 2 члена в правой части формулы (2.32, c) записываются следующим образом: ЕР — ^ = г-8Po = БПН- Здесь D / — разность температур, определяющая размер подъемника. Коэффициент объемного расширения рассчитывается по формуле Кроме того, при свободном движении жидкости Для турбулентности несжимаемой жидкости проекция уравнения движения на координатные оси может быть описана через параметры усредненного движения. ₌777…Х, х、 ⁺р р_л_(мх_й ^⁺»»»1Г⁺и11__ГГ)⁼(2.34） Л / = ^ −5г + ^^ + 2.
К этому необходимо добавить сопротивление трения, которое возникает благодаря наличию напряжений сдвига, действующих у поверхности цилиндра. Людмила Фирмаль
Где Р И а-средние значения давления и скорости по времени, а члены X, V и 2 отражают потери энергии в результате передачи импульса объемом движущейся жидкости в результате пульсации турбулентной скорости. Стационарная 2-мерная параллельная ось x течения последних 2 членов уравнения (2.34) оси X Где ct-коэффициент турбулентной передачи импульса.
Смотрите также:
| Дифференциальное уравнение энергии | Математическая формулировка задач теплообмена и виды краевых условий |
| Дифференциальное уравнение массообмена | Основы теории подобия физических явлений |
