Оглавление:
Дифференциальное уравнение малых собственных движений при действии линейного сопротивления
- Вблизи положения равновесия системы существуют следующие уравнения для кинетической и потенциальной энергии и функции диссипации: Г = а <? 2/2; n = cq1j2Ф, Φ = μ ^ 2/2. Подставим их в уравнения Лагранжа И учитывая Получить дифференциальное уравнение aq = -cq ~ iiq. Эго — это приближенное уравнение.
Таким образом, система n-сил называется системой ZP сил, то есть главный вектор системы сил называется вектором, равным векторной сумме этих сил. Людмила Фирмаль
При получении все условия для второго и последующих заказов будут уничтожены. Обозначение k2 = c, разделив обе части уравнения на a! Вводя A, 2n = c / a, перенесите все члены уравнения в левую часть, а затем получите дифференциальное уравнение движения системы в окончательном виде. q + 2nq + k2q = 0. (24) Константа k = y / s / a является круговой частотой собственных колебаний системы без учета сопротивления. Величина n = q / (2a) называется коэффициентом затухания.
- Его размеры такие же, как и у частоты циркуляции. Вместо n иногда используется величина m0 = 1 / u. Это называется постоянной времени затухания и имеет временное измерение. Теперь давайте докажем, что вы можете перенести силы на другую параллельную линию.
Итак, главным моментом системы сил на точках на теле является сумма векторных моментов всех сил системы в этом отношении. Людмила Фирмаль
Однако этот перенос должен быть компенсирован добавлением соответствующей пары сил. Этот процесс замены системы сил одной силой и парой сил называется приведением системы сил к данному центру. Он представлен вектором, который закрывает силовой полигон, построенный с помощью силы.
Смотрите также:
Задачи по теоретической механике
| Интегрирование дифференциального уравнения собственных колебаний | Интегрирование дифференциального уравнения движения |
| Линейное сопротивление и диссипативная функция | Затухающие колебания |
